Euklidisk 4dimensionell elektromagnetism
Euklidisk 4dimensionell elektromagnetism2.docx (17,4 kB)
Euklidisk 4dimensionell elektromagnetism
Med tidsenergi
Euklidisk 4dimensionell elektromagnetism är tillsammans med elektrogravitation och hyperrymdsteorin en enad fältteori som förhoppningsvis kan beskriva det mesta. Det är denna teori som man använder sig av när man konstruerar tidsenergiomvandlare (antilenz-generatorer)
Enligt euklidisk relativitet rör sig allt med ljushastigheten i 4rummet enligt ekvationen vx2+vy2+vz2+vt2=c2 där vx=dx/dT är hastighetens x-komposant , vy=dy/dT är hastighetens y-komposant , vz=dz/dT är hastighetens z-komposant och vt=cdt/dT=√(c2-v2) är tidshastigheten ,c är ljushastigheten ,t är koordinattiden och T egentiden. Laddnings och strömtäthets ekvationerna blir jx2+jy2+jz2+(ρ0vt)2=(ρ0c)2 där jx=(d2I)/(dydz) är strömtäthetens x-komposant , jy=(d2I)/(dxdz) är strömtäthetens y-komposant , jz=(d2I)/(dydx) är strömtäthetens z-komposant och ρ0=(d3Q)/(dxdydz) är laddningstätheten där Q är laddningen och I=dQ/dT är strömmen Qv=Il där l är ledarens längd
Jx= ρ0vx Jy= ρ0vy Jz= ρ0vz
De magnetiska fälten samt det elektrostatiska fältet/c blir så här Bxy=μ0∫jxdy Bxz=μ0∫jxdz Bxct=μ0∫jxcdt
Byx=μ0∫jydx Byz=μ0∫jydz Byct=μ0∫jycdt
Bzx=μ0∫jzdx Bzy=μ0∫jzdy Bzct=μ0∫jzcdt
Esx/c=μ0∫(ρ0vt)dx Esy/c=μ0∫(ρ0vt)dy Esz/c=μ0∫(ρ0vt)dz
Där Bxy är det magnetiska fältet från strömmar i x-led i y-riktningen , Bxz är det magnetiska fältet från strömmar i x-led i z-riktningen , Byx är det magnetiska fältet från strömmar i y-led i x-riktningen , Byz är det magnetiska fältet från strömmar i y-led i z-riktningen , Bzx är det magnetiska fältet från strömmar i z-led i x-riktningen , Bzy är det magnetiska fältet från strömmar i z-led i y-riktningen observera att jag använder raka fältlinjer från ledarna istället för koncentretiska ringar vill ni använda koncentretiska ringar så får ni tänka att dom är vinkelräta mot såväl strömmen som mina raka fältlinjer.
Bxct är det magnetiska fältet från strömmar i x-led i tidsdimensionen , Byct är det magnetiska fältet från strömmar i y-led i tidsdimensionen , Bzct är det magnetiska fältet från strömmar i z-led i tidsdimensionen , Esx/c är det elektrostatiska fältet/c i x-riktningen , Esy/c är det elektrostatiska fältet/c i y-riktningen , Esz/c är det elektrostatiska fältet/c i z-riktningen
Φxy=∬ Bxydxdy Φxz=∬ Bxydxdz
Φyx=∬ Bxydydx Φyz=∬ Bxydydz
Φzx=∬ Bxydzdx Φzy=∬ Bxydzdy
Där Φxy är det magnetiska flödet från strömmar i x-led i xy-planet , Φxz är det magnetiska flödet från strömmar i x-led i xz-planet , Φyx är det magnetiska flödet från strömmar i y-led i xy-planet , Φyz är det magnetiska flödet från strömmar i y-led i zy-planet , Φzx är det magnetiska flödet från strömmar i z-led i xz-planet , Φzy är det magnetiska flödet från strömmar i z-led i zy-planet
E2=Ex2+Ey2+Ez2+Ect2
Ex=∫(dEsx/cdT)cdt-∫(dByx/dT)dy-∫(dBzx/dT)dz=μ0∫(ρ0vtcdt/dT)dx-μ0∫(jydy/dT)dx- μ0∫(jzdz/dT)dx
Ey=∫(dEsy/cdT)cdt-∫(dBxy/dT)dx-∫(dBzy/dT)dz=μ0∫(ρ0vtcdt/dT)dy-μ0∫(jxdx/dT)dy- μ0∫(jzdz/dT)dy
Ez=∫(dEsz/cdT)cdt-∫(dBxz/dT)dx-∫(dByz/dT)dy=μ0∫(ρ0vtcdt/dT)dz-μ0∫(jxdx/dT)dz- μ0∫(jydy/dT)dz
Ect=∫(dBxct/dT)dx+∫(dByct/dT)dy+∫(dBzct/dT)dz=μ0∫(jxdx/dT)cdt+μ0∫(jydy/dT)cdt+ μ0∫(jzdz/dT)cdt
Där E är det elektriska fältet Ex är det elektriska fältets x-komposant , Ey är det elektriska fältets y-komposant , Ez är det elektriska fältets z-komposant och Ect är det elektriska fältets komposant i tidsdimensionen. kraften F=QE
μ0 är den magnetiska konstanten
U=∫Exdx+∫Eydy+∫Ezdz+∫Ectcdt=μ0∬(ρ0vtcdt/dT)(dx2+dy2+dz2)-μ0∬( jxdx/dT)(dy2+dz2-(cdt)2)- μ0∬( jydy/dT)(dx2+dz2-(cdt)2)- μ0∬( jzdz/dT)(dy2+dx2-(cdt)2) där U är den elektriska potentialen W=QU är rumtidsenergin för laddningen Q
Uct=∫Ectcdt= μ0∬( jxdx/dT)(cdt)2+ μ0∬(jydy/dT)(cdt)2+μ0∬(jzdz/dT)(cdt)2
Där Uct är potentialen i tidsdimensionen och Wct=QUct är den potentiella tidsenergin för laddningen Q
Ux=∫Exdx= μ0∬(ρ0vtcdt/dT)dx2-μ0∬( jydy/dT)dx2- μ0∬( jzdz/dT)dx2=∬( dEsx/cdT)cdtdx-dϕyx/dT- dϕzx/dT
Uy=∫Eydy= μ0∬(ρ0vtcdt/dT)dy2-μ0∬( jxdx/dT)dy2- μ0∬( jzdz/dT)dy2=∬( dEsy/cdT)cdtdy-dϕxy/dT- dϕzy/dT
Uz=∫Ezdz= μ0∬(ρ0vtcdt/dT)dz2-μ0∬( jxdx/dT)dz2- μ0∬( jydy/dT)dz2=∬( dEsz/cdT)cdtdx-dϕxz/dT- dϕyz/dT
U=Ux+Uy+Uz+Uct
Ux är den elektriska potentialen i x-led
Uy är den elektriska potentialen i y-led
Uz är den elektriska potentialen i z-led
Med denna teori ser man lätt att induktionen och lenzlagen kommer från två helt skilda magnetfält och att det därför genom att vända på magnetfältet som ger lenzlagen går att bygga självgående generatorer som drivs av tidsdimensionen ekvationerna möjliggör även överljuskommunikation med roterande sändarfält (mer om det i en annan artikel där jag härleder ljushastigheten från dessa ekvationer) jag anser att dessa ekvationer beskriver elektromagnetism bättre än maxvell heavyside ekvationerna.
c2=1/(ϵ0μ0) där ϵ0 är den elektriska konstanten
Euklidisk 4dimensionell elektromagnetism2.docx (17,4 kB)
