files.holy-time-dimension.webnode.com/200000001-cf265d01f3/Hyperrymdsteorin%20med%20kvantf%C3%A4ltteori.docx

 

Hyperrymdsteorin med

Kvantfältteori

 I denna omarbetade och utökade version av hyperrymdsteorin kommer jag att introducera min 4dimensionella kvantfältteori som gäller i vårat 4rum och i parallel 4rummen denna teori säger att allt är ljus i 4dimensioner eftersom energin Wp=hf4 gäller för varenda partikel i vårat 4rum och inte bara för fotoner (motsvarande samband gäller i parallel 4rummen) massiva partiklar är dock troligen slutna vågor i 3dimensioner (fast öppen våg i 4:de dimensionen) som ser ut som något slags tvistorfält (se bilden ”tvistorfält”) och bara är stabila vid vissa kvantiserade frekvenser (energier) medans ljus och elektrogravitationpartiklar (fotoner och gravifotoner) är öppna vågor som kan ha vilken frekvens som helst.

Konstanter: Ljushastigheten i vakuum c=2,99792458¤108[m/s] , Magnetiska konstanten µ0=4π¤10-7[Vs/Am] , Elektriska konstanten ϵ0=8,85418782¤10-12[As/Vm] , Plancks konstant h=6,626076¤10-34[Js].

Det finns parallella universum(4rum) med högre ljushastighet än vårt eget i dessa universum är normalljushastigheten och 4hastigheten c’= Nc där c är normalljushastigheten och N är ett heltal som kallas hyperfaktorn (som är 1 i vårat universum). 4hastigheten i vårat universum(4rum) i vårat 4rum gäller att 

v2+vct2=vx2+vy2+vz2+vt2=c2       c=(vx;vy;vz;vt)

v2=vx2+vy2+vz2        v=(vx;vy;vz)

på motsvarande sätt gäller i dessa parallella universum att

v’2+v’ct2=v’x2+v’y2+v’z2+v’t2=c’2=N2c2        c’=Nc=(v’x;v’y;v’z;v’t)

v’2=v’x2+v’y2+v’z2=N2v2        v’=(v’x;v’y;v’z)

 

därav följer att om 4hastigheten har samma riktning i vårat universum som i parallelluniversumet (vilket det blir för ett föremål som överförs till hyperrymden) så gäller att

v’/v=v’x/vx=v’y/vy=v’z/vz=v’t/vt=c’/c=N 

därav följer att v’x=Nvx   v’y=Nvy   v’z=Nvz   v’t=Nvt   där v’ är rumshastigheten i parallelluniversumet ,  v’x är 4hastigheten i parallelluniversumets x-komposant , v’y är 4hastigheten i parallelluniversumets y-komposant , v’z är 4hastigheten i parallelluniversumets z-komposant och v’t är 4hastigheten i parallelluniversumets komposant i tidsdimensionen

v är rumshastigheten i vårat universum , vx är 4hastigheten i vårt universums x-komposant , vy är 4hastigheten i vårt universums y-komposant , vz är 4hastigheten i vårt universums z-komposant och vt är 4hastigheten i vårt universums komposant i tidsdimensionen

dx’=dx     dy’=dy    dz’=dz    dT’=dT/N     dt’=dt/N

där dx’=dx är minsta möjliga längd i x-led i både vårat universum och parralleluniversumen , där dy’=dy är minsta möjliga längd i y-led i både vårat universum och parralleluniversumen , där dz’=dz är minsta möjliga längd i z-led i både vårat universum och parralleluniversumen , dT’ är minsta möjliga egentidsintervall i parallelluniversumet , dT är minsta möjliga egentidsintervall i vårat universum , dt’ är minsta möjliga koordinattidsintervall i parallelluniversumet och dt är minsta möjliga koordinattidsintervall i vårat universum. 

mp=qpU/c2=Wp/c2=hf4p/c2=h/(λ4pc)=p4p/c       qp=hf4p/U  Där mp är massan hos en partikel , qp är partikelns laddning , Wp är partikelns energi , h är plancks konstant , f4p är partikelns 4kvantvågfrekvens , λ4p är partikelns 4kvantvåglängd och p4p är partikelns 4rörelsemängd (i normalrymd).

p3p=mpv=Wpv/c2=qpUv/c2=p4pv/c=hf4pv/c2=(hv)/(λ4pc)=h/λ3p

p4p=mpc=Wp/c=qpU/c=hf4p/c=h/λ4p

pxp=mpvx=Wpvx/c2=qpUvx/c2=p4pvx/c=hf4pvx/c2=(hvx)/(λ4pc)=h/λxp

pyp=mpvy=Wpvy/c2=qpUvy/c2=p4pvy/c=hf4pvy/c2=(hvy)/(λ4pc)=h/λyp

pzp=mpvz=Wpvz/c2=qpUvz/c2=p4pvz/c=hf4pvz/c2=(hvz)/(λ4pc)=h/λzp

pctp=mpvt=Wpvt/c2=qpUvt/c2=p4pvt/c=hf4pvt/c2=(hvt)/(λ4pc)=h/λctp

p3p2=pxp2+pyp2+pzp2           p4p2=p3p2+pctp2=pxp2+pyp2+pzp2+pctp2           p3p=(pxp;pyp;pzp)     p4p=(pxp;pyp;pzp;pctp)

Där p3p är partikelns rörelsemängd i rummet , pxp är x-komposanten av partikelns rörelsemängd , pyp är y-komposanten av partikelns rörelsemängd , pzp är z-komposanten av partikelns rörelsemängd och pctp är partikelns rörelsemängds komposant i tidsdimensionen. (i vårt universum)

λ4p=h/p4p=h/(mpc)=hc/(qpU)=hc/Wp

λ3p=h/p3p=hc/(p4pv)=λ4pc/v

λxp=h/pxp=hc/(p4pvx)=λ4pc/vx

λyp=h/pyp=hc/(p4pvy)=λ4pc/vy

λzp=h/pzp=hc/(p4pvz)=λ4pc/vz

λctp=h/pctp=hc/(p4pvt)=λ4pc/vt

λ3p-2=λxp-2+λyp-2+λzp-2         λ4p-2=λ3p-2+λctp-2=λxp-2+λyp-2+λzp-2+λctp-2    

λ3p-1=(λxp-1;λyp-1;λzp-1)       λ4p-1=(λxp-1;λyp-1;λzp-1+λctp-1)

Där λ3p är partikelns kvantvåglängd i rummet ,  λxp är partikelns kvantvåglängd i x-led , λyp är partikelns kvantvåglängd i y-led , λzp är partikelns kvantvåglängd i z-led och λctp är partikelns kvantvåglängd i tidsdimensionen som du ser av ekvationerna ovan är kvantvåglängdernas inverser vektorer detta medför även att för en partikel som står still i rummet så blir rumsvåglängden oändlig och för en partikel som står still i en dimension så blir våglängden i denna dimension oändlig den är på alla platser i den dimensionen samtidigt , ett tänkbart sätt att uppstiga skulle kunna vara att låta alla partiklar som bygger upp en helt sluta röra sig i rummet då partiklarna och en själv då skulle få oändlig rumsvåglängd och man skulle vara på alla ställen i detta universum på en och samma gång , skulle man även låta några partiklar som utgör än färdas med ljushastighen i en rumsdimension så skulle dessa partiklar få oändlig våglängd i tiden och de två rumsdimensionerna vinkelräta mot färdriktningen om ens medvetande var utspritt på dessa partiklar samt helt stillastående partiklar med oändlig rumsvåglängd så skulle man vara ett med det 4rum som är vårat universum och vara på alla platser och tider samtidigt man har då uppstigit ytterligare en nivå.

c=f4pλ4p        f4p=c/λ4p=cp4p/h=mpc2/h=qpU/h=Wp/h

v=f3pλ3p           f3p=v/λ3p=v2/(λ4pc)=(v2/c2)f4p 

vx=fxpλxp           fxp=vx/λxp=vx2/(λ4pc)=(vx2/c2)f4p 

vy=fypλyp           fyp=vy/λyp=vy2/(λ4pc)=(vy2/c2)f4p 

vz=fzpλzp           fzp=vz/λzp=vz2/(λ4pc)=(vz2/c2)f4p 

vt=fctpλctp           fctp=vt/λctp=vt2/(λ4pc)=(vt2/c2)f4p 

f3p=fxp+fyp+fzp       f4p=f3p+fctp=fxp+fyp+fzp+fctp

Där f3p är partikelns kvantvågfrekvens i rummet , fxp är partikelns kvantvågfrekvens i x-led , fyp är partikelns kvantvågfrekvens i y-led , fzp är partikelns kvantvågfrekvens i z-led och fctp är partikelns kvantvågfrekvens i tidsdimensionen. ( i vårt universum) som du ser är 4kvantvågfrekvensen summan av kvantvågfrekvenserna i de 4dimensionerna.

Wp=hf4p=qpU=mpc2=p4pc       Wp=ctWp+SWp=ctWp+xWp+yWp+zWp          

 SWp=xWp+yWp+zWp

SWp=Wpv2/c2=mpv2=p3pv=hf3p

xWp=Wpvx2/c2=mpvx2=pxpvx=hfxp

yWp=Wpvy2/c2=mpvy2=pypvy=hfyp

zWp=Wpvz2/c2=mpvz2=pzpvz=hfzp

ctWp=Wpvt2/c2=mpvt2=pctpvt=hfctp

Där SWp är partikelns rumsrörelseenergi , xWp är partikelns rörelseenergi i x-led , yWp är partikelns rörelseenergi i y-led , zWp är partikelns rörelseenergi i z-led och ctWp är partikelns tidsenergi. (i vårt universum)

p4=∑p4p=∑(h/λ4p)=∭(ρ0U/c)dxdydz=∭(¤c)dxdydz=W/c

p3=∑p3p=∑(h/λ3p)=∭(ρ0Uv/c2)dxdydz=∭(¤v)dxdydz=∭(Pv/c2)dxdydz

px=∑pxp=∑(h/λxp)=∭(ρ0Uvx/c2)dxdydz=∭(¤vx)dxdydz=∭(Pvx/c2)dxdydz

py=∑pyp=∑(h/λyp)=∭(ρ0Uvy/c2)dxdydz=∭(¤vy)dxdydz=∭(Pvy/c2)dxdydz

pz=∑pzp=∑(h/λzp)=∭(ρ0Uvz/c2)dxdydz=∭(¤vz)dxdydz=∭(Pvz/c2)dxdydz

pct=∑pctp=∑(h/λctp)=∭(ρ0Uvt/c2)dxdydz=∭(¤vt)dxdydz=∭(Pvt/c2)dxdydz

p32=px2+py2+pz2        p42=p32+pct2=px2+py2+pz2+pct2

p3=(px;py;pz)       p4=(px;py;pz;pct)      P=d3W/(dxdydz)

Där p4 är föremålets 4rörelsemängd i normalrymd , p3 är föremålets rörelsemängd i normalrymd , px är x-komposanten av rörelsemängden , py är y-komposanten av rörelsemängden , pz är z-komposanten av rörelsemängden och pct är föremålets tidsrörelsemängd i normalrymd och P är trycket (rumtidseneergin/volym).

W=∑Wp=∑(hf4p)=∭(ρ0U)dxdydz=∭(¤c2)dxdydz=∫Fxdx+∫Fydy+∫Fzdz+∫Fctcdt

SW=∑SWp=∑hf3p

xW=∑xWp=∑hfxp=∫xFydy+∫xFzdz+∫xFctcdt

yW=∑yWp=∑hfyp=∫yFxdx+∫yFzdz+∫yFctcdt

zW=∑zWp=∑hfzp=∫zFxdx+∫zFydy+∫zFctcdt

ctW=∑ctWp=∑hfctp=∫ctFxdx+∫ctFydy+∫ctFzdz

SW=xW+yW+zW        W=SW+ctW=xW+yW+zW+ctW

Där W är föremålets energi , SW är föremålets rumsrörelseenergi , xW är föremålets rörelseenergi i x-led , yW är föremålets rörelseenergi i y-led , zW är föremålets rörelseenergi i z-led och ctW är föremålets tidsenergi (i vårt universum).

F4p=dp4p/dT=d(mpc)/dT=mp(dc/dT)+c(dmp/dT)      F4p=qpE4 

F3p=dp3p/dT=d(mpv)/dT=mp(dv/dT)+v(dmp/dT)      F3p=qpE3 

Fxp=dpxp/dT=d(mpvx)/dT=mp(dvx/dT)+vx(dmp/dT)      Fxp=qpEx=qp(∫(d(Esxcdt)/cdT)-∫(d(Byxdy)/dT-∫(d(Bzxdz)/dT=qp(vtEsx/c+∫(dEsx/(cdT))cdt-vyByx-∫(dByx/dT)dy-vzBzx-∫(dBzx/dT)dz) 

Fyp=dpyp/dT=d(mpvy)/dT=mp(dvy/dT)+vy(dmp/dT)      Fyp=qpEy=qp(∫(d(Esycdt)/cdT)-∫(d(Bxydx)/dT-∫(d(Bzydz)/dT=qp(vtEsy/c+∫(dEsy/(cdT))cdt-vxBxy-∫(dBxy/dT)dx-vzBzy-∫(dBzy/dT)dz) 

Fzp=dpzp/dT=d(mpvz)/dT=mp(dvz/dT)+vz(dmp/dT)      Fzp=qpEz=qp(∫(d(Eszcdt)/cdT)-∫(d(Bxzdx)/dT-∫(d(Byzdy)/dT=qp(vtEsz/c+∫(dEsz/(cdT))cdt-vxBxz-∫(dBxz/dT)dx-vyByz-∫(dByz/dT)dy) 

Fctp=dpctp/dT=d(mpvt)/dT=mp(dvt/dT)+vt(dmp/dT)      Fctp=qpEct=qp(∫(d(Bxctdx)/dT)+∫(d(Byctdy)/dT+∫(d(Bzctdz)/dT=qp(vxBxct+∫(dBxct/dT)dx+vyByct+∫(dByct/dT)dy+vzBzct+∫(dBzct/dT)dz) 

F3p2=Fxp2+Fyp2+Fzp2       F4p2=F3p2+Fctp2=Fxp2+Fyp2+Fzp2+Fctp2

F3p=(Fxp;Fyp;Fzp)        F4p=(Fxp;Fyp;Fzp;Fctp)

Där F4p är kraften på partikeln och F3p är kraften på partikeln i rumsdimensionerna , Fxp är x-komposanten av kraften på partikeln , Fyp är y-komposanten av kraften på partikeln , Fzp är z-komposanten av kraften på partikeln och Fctp är tidskomposanten av kraften på partikeln.

F4=∑F4p=dp4/dT=∭(d(¤c)/dT)dxdydz=∭(¤(dc/dT))dxdydz+∭(c(d¤/dT))dxdydz       F4=∭(ρ0E4)dxdydz

F3=∑F3p=dp3/dT=∭(d(¤v)/dT)dxdydz=∭(¤(dv/dT))dxdydz+∭(v(d¤/dT))dxdydz       F3=∭(ρ0E3)dxdydz

Fx=∑Fxp=dpx/dT=∭(d(¤vx)/dT)dxdydz=∭(¤(dvx/dT))dxdydz+∭(vx(d¤/dT))dxdydz       Fx=ctFx+yFx+zFx=∭(ρ0Ex)dxdydz=∭(ρ0(vtEsx/c+∫(dEsx/(cdT))cdt-∫(dByx/dT)dy-∫(dBzx/dT)dz)dxdydz-∭(jyByx)dxdydz-∭(jzBzx)dxdydz

Fy=∑Fyp=dpy/dT=∭(d(¤vy)/dT)dxdydz=∭(¤(dvy/dT))dxdydz+∭(vy(d¤/dT))dxdydz       Fy=ctFy+xFy+zFy=∭(ρ0Ey)dxdydz=∭(ρ0(vtEsy/c+∫(dEsy/(cdT))cdt-∫(dBxy/dT)dx-∫(dBzy/dT)dz)dxdydz-∭(jxBxy)dxdydz-∭(jzBzy)dxdydz

Fz=∑Fzp=dpz/dT=∭(d(¤vz)/dT)dxdydz=∭(¤(dvz/dT))dxdydz+∭(vz(d¤/dT))dxdydz       Fz=ctFz+xFz+yFz=∭(ρ0Ez)dxdydz=∭(ρ0(vtEsz/c+∫(dEsz/(cdT))cdt-∫(dBxz/dT)dx-∫(dByz/dT)dy)dxdydz-∭(jxBxz)dxdydz-∭(jyByz)dxdydz

Fct=∑Fctp=dpct/dT=∭(d(¤vt)/dT)dxdydz=∭(¤(dvt/dT))dxdydz+∭(vt(d¤/dT))dxdydz       Fct=xFct+yFct+zFct=∭(ρ0Ect)dxdydz=∭(ρ0(∫(dBxct/dT)dx +∫(dByct/dT)dy+∫(dBzct/dT)dz)dxdydz+∭(jxBxct)dxdydz+∭(jyByct)dxdydz+∭(jzBzct)dxdydz

F32=Fx2+Fy2+Fz2       F42=F32+Fct2=Fx2+Fy2+Fz2+Fct2

F3=(Fx;Fy;Fz)       F4=(Fx;Fy;Fz;Fct)

Där F4 är kraften och F3 är kraften i rumsdimensionerna , Fx är kraftens x-komposant , Fy är kraftens y-komposant , Fz är kraftens z-komposant och Fct är kraftens komposant i tidsdimensionen (i vårat universum) E4 är det 4dimensionella elektriska fältet , E3 är det elektriska fältet i rumsdimensionerna , Ex är det elektriska fältets x-komposant , Ey är det elektriska fältets y-komposant , Ez är det elektriska fältets z-komposant , Ect är det elektriska fältet i tidsdimensionen ,  jx är strömtäthetens x-komposant ,  jy är strömtäthetens y-komposant , jz är strömtäthetens z-komposant , ¤ är masstätheten och ρ0 laddningstätheten , Esx/c är det elektrostatiska fältet/c i x-led , Esy/c är det elektrostatiska fältet/c i y-led , Esz/c är det elektrostatiska fältet/c i z-led , Bxy är det magnetiska fältet i y-led från strömmar i x-led , Bxz är det magnetiska fältet i z-led från strömmar i x-led , Byx är det magnetiska fältet i x-led från strömmar i y-led , Byz är det magnetiska fältet i z-led från strömmar i y-led , Bzx är det magnetiska fältet i x-led från strömmar i z-led , Bzy är det magnetiska fältet i y-led från strömmar i z-led (alla magnetfälten med raka fältlinjer för översättning till klassiska ringformade fältlinjer hänvisas till ”jämförelse mellan euklidisk 4dimensionell elektromagnetism och vanlig elektromagnetism”) Bxct är det magnetiska fältet i tidsdimensionen från strömmar i x-led , Byct är det magnetiska fältet i tidsdimensionen från strömmar i y-led och Bzct är det magnetiska fältet i tidsdimensionen från strömmar i z-led (i vårat universum)

 

 

Nedanför kommer motsvarande ekvationer för parallell 4rummen innan jag går in på foton och gravifoton utsändning och infångning för att för att förklara kraftverkan mellan laddningar och elektrogravitation och överföring till hyperrymd. 

m’p=q’pU’/c’2=W’p/c’2=h’f*4p/c’2=h’/(λ4pc’)=p’4p/c’       q’p=h’f*4p/U’  Där m’p är massan hos en partikel , q’p är partikelns laddning , W’p är partikelns energi , h’=h/N är plancks konstants motsvarighet i hyperrymden , f*4p är partikelns 4kvantvågfrekvens , λ4p är partikelns 4kvantvåglängd och p’4p är partikelns 4rörelsemängd (i hyperrymden). Härledning av storheter i hyperrymden: eftersom c’=Nc och λ’=λ och Wp’=Wp och U’=NU (denna härleds senare i artikeln) så blir

c’=f*λ     och    c=fλ så blir  f=c/λ och f*=c’/λ=Nc/λ=Nf    f*=Nf     Nc=Nfλ

Wp=hf och  Wp=h’f* så blir h’=hf/f*=hf/Nf=h/N    h’=h/N

Wp=mpc2 och Wp=m’pc’2 så blir m’p=mpc2/c’2=mpc2/(N2c2)=mp/N2     m’p=mp/N2

Wp=qpU och Wp=q’pU’ så blir q’p=qpU/U’=qpU/(NU)=qp/N      q’p=qp/N

 Där λ=λ’ är 4kvantvåglängden i både vårat universum och hyperrymden och f är frekvensen i vårat universum och f* är frekvensen i hyperrymden (Det är för att f*=Nf som hyperrymden kallas för de högre vibrationerna av verkligheten eller de kosmiska övertonerna) U är den elektriska potentialen i vårat universum och U’ är den elektriska potentialen i hyperrymden.

p’3p=m’pv’=Wpv’/c’2=q’pU’v’/c’2=p’4pv’/c’=h’f*4pv’/c’2=(h’v’)/(λ4pc’)=h’/λ3p=p3p/N           p’3p=p3p/N

p’4p=m’pc’=W’p/c’=q’pU’/c’=h’f*4p/c’=h’/λ4p=p4p/N

p’xp=m’pv’x=Wpv’x/c’2=q’pU’v’x/c’2=p’4pv’x/c’=h’f*4pv’x/c’2=(h’v’x)/(λ4pc’)=h’/λxp=pxp/N             p’xp=pxp/N

p’yp=m’pv’y=Wpv’y/c’2=q’pU’v’y/c’2=p’4pv’y/c’=h’f*4pv’y/c’2=(h’v’y)/(λ4pc’)=h’/λyp=pyp/N            p’yp=pyp/N   

p’zp=m’pv’z=Wpv’z/c’2=q’pU’v’z/c’2=p’4pv’z/c’=h’f*4pv’z/c’2=(h’v’z)/(λ4pc’)=h’/λzp=pzp/N            p’zp=pzp/N

p’ctp=m’pv’t=W’pv’t/c’2=q’pU’v’t/c’2=p’4pv’t/c’=h’f*4pv’t/c’2=(h’v’t)/(λ4pc’)=h’/λctp=pctp/N             p’ctp=pctp/N

p’3p2=p’xp2+p’yp2+p’zp2           p’4p2=p’3p2+p’ctp2=p’xp2+p’yp2+p’zp2+p’ctp2           p’3p=(p’xp;p’yp;p’zp)     p’4p=(p’xp;p’yp;p’zp;p’ctp)     p’4p=p4p/N

Där p’3p är partikelns rörelsemängd i rummet , p’xp är x-komposanten av partikelns rörelsemängd , p’yp är y-komposanten av partikelns rörelsemängd , p’zp är z-komposanten av partikelns rörelsemängd och p’ctp är partikelns rörelsemängds komposant i tidsdimensionen. (i hyperrymden) du ser av detta att rörelsemängden i hyperrymden är motsvarande rörelsemängd i normalrymd/N

λ’4p=h’/p’4p=h’/(m’pc’)=h’c’/(q’pU’)=h’c’/Wp=hN/(Np4p)=h/p4p=λ4p   λ’4p=λ4p

λ’3p=h’/p’3p=h’c’/(p’4pv’)=λ4pc’/v’=λ4pNc/(Nv)=λ4pc/v=λ3p       λ’3p=λ3p

λ’xp=h’/p’xp=h’c’/(p’4pv’x)=λ4pc’/v’x=λ4pNc/(Nvx)=λ4pc/vx=λxp       λ’xp=λxp

λ’yp=h’/p’yp=h’c’/(p’4pv’y)=λ4pc’/v’y=λ4pNc/(Nvy)=λ4pc/vy=λyp       λ’yp=λyp

λ’zp=h’/p’zp=h’c’/(p’4pv’z)=λ4pc’/v’z=λ4pNc/(Nvz)=λ4pc/vz=λzp       λ’zp=λzp

λ’ctp=h’/p’ctp=h’c’/(p’4pv’t)=λ4pc’/v’t=λ4pNc/(Nvt)=λ4pc/vt=λctp       λ’ctp=λctp

λ’3p-2=λ’xp-2+λ’yp-2+λ’zp-2         λ’4p-2=λ’3p-2+λ’ctp-2=λ’xp-2+λ’yp-2+λ’zp-2+λ’ctp-2    

λ’3p-1=(λ’xp-1;λ’yp-1;λ’zp-1)       λ’4p-1=(λ’xp-1;λ’yp-1;λ’zp-1+λ’ctp-1)

Där λ’3p är partikelns kvantvåglängd i rummet ,  λ’xp är partikelns kvantvåglängd i x-led , λ’yp är partikelns kvantvåglängd i y-led , λ’zp är partikelns kvantvåglängd i z-led och λ’ctp är partikelns kvantvåglängd i tidsdimensionen (i hyperrymden) som du ser av ekvationerna ovan så är kvantvåglängden i hyperrymd lika stor som motsvarande kvantvåglängd i normalrymd. Om man överför partiklar till alla parallell 4rummen samt har kvar några i vårt universum och låter det vara minst två partiklar i varje 4rum en som står helt still och en som rör sig med 4rummets ljushastighet i en rumsdimension så kommer man i varje 4rum ha en partikel som har oändlig våglängd i rummet (är på varje plats samtidigt) och en partikel som har oändlig våglängd i tiden och dimensionerna vinkelräta mot rörelseriktningen (är i varje tid samtidigt) låter man ens medvetande vara utspritt på samtliga dessa partiklar kommer man vara på alla platser och tider i samtliga 4rum samtidigt man har blivit ett med världsalltet och uppstigit till den högsta nivån.

c’=f*4pλ4p        f*4p=c’/λ4p=c’p’4p/h’=m’pc’2/h’=q’pU’/h’=W’p/h’=Nc/λ4p=Nf4p        f*4p=Nf4p

v’=f*3pλ3p           f*3p=v’/λ3p=v’2/(λ4pc’)=(v’2/c’2)f*4p=((Nv)2/(Nc)2)Nf4p=(v2/c2)Nf4p=Nf3p      f*3p=Nf3p 

v’x=f*xpλxp           f*xp=v’x/λxp=v’x2/(λ4pc’)=(v’x2/c’2)f*4p=((Nvx)2/(Nc)2)Nf4p=(vx2/c2)Nf4p=Nfxp      f*xp=Nfxp 

v’y=f*ypλyp           f*yp=v’y/λyp=v’y2/(λ4pc’)=(v’y2/c’2)f*4p=((Nvy)2/(Nc)2)Nf4p=(vy2/c2)Nf4p=Nfyp      f*yp=Nfyp 

v’z=f*zpλzp           f*zp=v’z/λzp=v’z2/(λ4pc’)=(v’z2/c’2)f*4p=((Nvz)2/(Nc)2)Nf4p=(vz2/c2)Nf4p=Nfzp      f*zp=Nfzp  

v’t=f*ctpλctp           f*ctp=v’t/λctp=v’t2/(λ4pc’)=(v’t2/c’2)f*4p=((Nvt)2/(Nc)2)Nf4p=(vt2/c2)Nf4p=Nfctp      f*ctp=Nfctp  

f*3p=f*xp+f*yp+f*zp       f*4p=f*3p+f*ctp=f*xp+f*yp+f*zp+f*ctp

Där f*3p är partikelns kvantvågfrekvens i rummet , f*xp är partikelns kvantvågfrekvens i x-led , f*yp är partikelns kvantvågfrekvens i y-led , f*zp är partikelns kvantvågfrekvens i z-led och f*ctp är partikelns kvantvågfrekvens i tidsdimensionen. ( i hyperrymden) även här är 4frekvensen summan av frekvenserna i de 4 dimensionerna i parallell 4rummet. Av dessa ekvationer ser du att frekvensen i hyperrymden är hyperfaktorn gånger motsvarande frekvens i vårat universum och att hyperrymden därför kan kallas de kosmiska övertonerna eller de högre vibrationerna av verkligheten.

W’p=h’f*4p=q’pU’=m’pc’2=p’4pc’=Wp       W’p=Wp W’p=ctW’p+SW’p=ctW’p+xW’p+yW’p+zW’p          

 SW’p=xW’p+yW’p+zW’p

SW’p=W’pv’2/c’2=m’pv’2=p’3pv’=h’f*3p=SWp       SW’p=SWp

xW’p=W’pv’x2/c’2=m’pv’x2=p’xpv’x=h’f*xp=xWp      xW’p=xWp

yW’p=W’pv’y2/c’2=mpv’y2=p’ypv’y=h’f*yp=yWp      yW’p=yWp

zW’p=W’pv’z2/c’2=m’pv’z2=p’zpv’z=h’f*zp=zWp       zW’p=zWp

ctW’p=W’pv’t2/c’2=m’pv’t2=p’ctpv’t=h’f*ctp=ctWp      ctW’p=ctWp

Där SW’p är partikelns rumsrörelseenergi , xW’p är partikelns rörelseenergi i x-led , yW’p är partikelns rörelseenergi i y-led , zW’p är partikelns rörelseenergi i z-led och ctW’p är partikelns tidsenergi. (i hyperrymden) som du ser av ekvationerna är energin hos en partikel i hyperrymden lika stor som energin hos en motsvarande partikel i normalrymden.

p’4=∑p’4p=∑(h’/λ4p)=∭(ρ’0U’/c’)dxdydz=∭(¤’c’)dxdydz=W/c’=p4/N     p’4=p4/N

p’3=∑p’3p=∑(h’/λ3p)=∭(ρ’0U’v’/c’2)dxdydz=∭(¤’v’)dxdydz=∭(P’v’/c’2)dxdydz=p3/N        p’3=p3/N

p’x=∑p’xp=∑(h’/λxp)=∭(ρ’0U’v’x/c’2)dxdydz=∭(¤’v’x)dxdydz=∭(P’v’x/c’2)dxdydz=px/N       p’x=px/N

p’y=∑p’yp=∑(h’/λyp)=∭(ρ’0U’v’y/c’2)dxdydz=∭(¤’v’y)dxdydz=∭(P’v’y/c’2)dxdydz=py/N       p’y=py/N

p’z=∑p’zp=∑(h’/λzp)=∭(ρ’0U’v’z/c’2)dxdydz=∭(¤’v’z)dxdydz=∭(P’v’z/c’2)dxdydz=pz/N        p’z=pz/N

p’ct=∑p’ctp=∑(h’/λctp)=∭(ρ’0U’v’t/c’2)dxdydz=∭(¤’v’t)dxdydz=∭(P’v’t/c’2)dxdydz=pct/N        p’ct=pct/N

p’32=p’x2+p’y2+p’z2        p’42=p’32+p’ct2=p’x2+p’y2+p’z2+p’ct2

p’3=(p’x;p’y;p’z)       p’4=(p’x;p’y;p’z;p’ct)      P’=d3W’/(dxdydz)=P      P’=P

Där p’4 är föremålets 4rörelsemängd i hyperrymd , p’3 är föremålets rörelsemängd i hyperrymd , p’x är x-komposanten av rörelsemängden , p’y är y-komposanten av rörelsemängden , p’z är z-komposanten av rörelsemängden och p’ct är föremålets tidsrörelsemängd i hyperrymd och P’=P är trycket (rumtidseneergin/volym) i hyperrymden som är samma som i normalrymden. Som du ser är rörelsemängden för ett system i hyperrymden ekvivalent med (rörelsemängden för ett likadant system i normalrymden)/N 

W’=∑W’p=∑(h’f*4p)=∭(ρ’0U’)dxdydz=∭(¤’c’2)dxdydz=∫F’xdx+∫F’ydy+∫F’zdz+∫F’ctc’dt’=W       W’=W

SW’=∑SW’p=∑h’f*3p=SW      SW’=SW

xW’=∑xW’p=∑h’f*xp=∫xF’ydy+∫xF’zdz+∫xF’ctc’dt’=xW       xW’=xW

yW’=∑yW’p=∑h’f*yp=∫yF’xdx+∫yF’zdz+∫yF’ctc’dt’=yW        yW’=yW

zW’=∑zW’p=∑h’f*zp=∫zF’xdx+∫zF’ydy+∫zF’ctc’dt’=zW        zW’=zW

ctW’=∑ctW’p=∑h’f*ctp=∫ctF’xdx+∫ctF’ydy+∫ctF’zdz=ctW       ctW’=ctW

SW=xW+yW+zW        W=SW+ctW=xW+yW+zW+ctW

Där W’ är föremålets energi , SW’ är föremålets rumsrörelseenergi , xW’ är föremålets rörelseenergi i x-led , yW’ är föremålets rörelseenergi i y-led , zW’ är föremålets rörelseenergi i z-led och ctW’ är föremålets tidsenergi (i hyperrymden). Som du ser av ekvationerna ovan så är energin för ett system i hyperrymden lika stor som för motsvarande system i normalrymd.

F’4p=dp’4p/dT’=d(m’pc’)/dT’=m’p(dc’/dT’)+c’(dm’p/dT’)=(dp4p/N)/(dT/N)=dp4p/dT=F4p       F’4p=q’pE’4=(qp/N)NE4=qpE4=F4p      F’4p=F4p

F’3p=dp’3p/dT’=d(m’pv’)/dT’=m’p(dv’/dT’)+v’(dm’p/dT’)=(dp3p/N)/(dT/N)=dp3p/dT=F3p      F’3p=q’pE’3=(qp/N)NE3=qpE3=F3p      F’3p=F3p 

F’xp=dp’xp/dT’=d(m’pv’x)/dT’=m’p(dv’x/dT’)+v’x(dm’p/dT)=(dpxp/N)/(dT/N)=dpxp/dT=Fxp      F’xp=q’pE’x=q’p(∫(d(E’sxc’dt’)/c’dT’)-∫(d(Byxdy)/dT’-∫(d(Bzxdz)/dT’=q’p(v’tE’sx/c’+∫(dE’sx/(c’dT’))c’dt’-v’yByx-∫(dByx/dT’)dy-v’zBzx-∫(dBzx/dT’)dz)=(qp/N)NEx=qpEx=Fxp      F’xp=Fxp 

F’yp=dp’yp/dT’=d(m’pv’y)/dT’=m’p(dv’y/dT’)+v’y(dm’p/dT’)=(dpyp/N)/(dT/N)=dpyp/dT=Fyp      F’yp=q’pE’y=q’p(∫(d(E’syc’dt’)/c’dT’)-∫(d(Bxydx)/dT’-∫(d(Bzydz)/dT’=q’p(v’tE’sy/c’+∫(dE’sy/(c’dT’))c’dt’-v’xBxy-∫(dBxy/dT’)dx-v’zBzy-∫(dBzy/dT’)dz)=(qp/N)NEy=qpEy=Fyp      F’yp=Fyp 

F’zp=dp’zp/dT’=d(m’pv’z)/dT’=m’p(dv’z/dT’)+v’z(dm’p/dT’)=(dpzp/N)/(dT/N)=dpzp/dT=Fzp      F’zp=q’pE’z=q’p(∫(d(E’szc’dt’)/c’dT’)-∫(d(Bxzdx)/dT’-∫(d(Byzdy)/dT’=q’p(v’tE’sz/c’+∫(dE’sz/(c’dT’))c’dt’-v’xBxz-∫(dBxz/dT’)dx-v’yByz-∫(dByz/dT’)dy)=(qp/N)NEz=qpEz=Fzp      F’zp=Fzp 

F’ctp=dp’ctp/dT’=d(m’pv’t)/dT’=m’p(dv’t/dT’)+v’t(dm’p/dT’)=(dpctp/N)/(dT/N)=dpctp/dT=Fctp      F’ctp=q’pE’ct=q’p(∫(d(Bxctdx)/dT’)+∫(d(Byctdy)/dT’+∫(d(Bzctdz)/dT’=q’p(v’xBxct+∫(dBxct/dT’)dx+v’yByct+∫(dByct/dT’)dy+v’zBzct+∫(dBzct/dT’)dz)=(qp/N)NEct=qpEct=Fctp      F’ctp=Fctp 

F’3p2=F’xp2+F’yp2+F’zp2       F’4p2=F’3p2+F’ctp2=F’xp2+F’yp2+F’zp2+F’ctp2

F’3p=(F’xp;F’yp;F’zp)        F’4p=(F’xp;F’yp;F’zp;F’ctp)

Där F’4p är kraften på partikeln och F’3p är kraften på partikeln i rumsdimensionerna , F’xp är x-komposanten av kraften på partikeln , F’yp är y-komposanten av kraften på partikeln , F’zp är z-komposanten av kraften på partikeln och F’ctp är tidskomposanten av kraften på partikeln. (i hyperrymden) som du ser av ekvationerna är kraften på en partikel i hyperrymden likadan som kraften på en likadan partikel i normalrymden.

F’4=∑F’4p=dp’4/dT’=∭(d(¤’c’)/dT’)dxdydz=∭(¤’(dc’/dT’))dxdydz+∭(c’(d¤’/dT’))dxdydz=(dp4/N)/(dT/N)=dp4/dT=F4       F’4=∭(ρ’0E’4)dxdydz=∭((ρ0/N)NE4)dxdydz=∭(ρ0E4)dxdydz=F4       F’4=F4

F’3=∑F’3p=dp’3/dT’=∭(d(¤’v’)/dT’)dxdydz=∭(¤’(dv’/dT’))dxdydz+∭(v’(d¤’/dT’))dxdydz=(dp3/N)/(dT/N)=dp3/dT=F3       F’3=∭(ρ’0E’3)dxdydz=∭((ρ0/N)NE3)dxdydz=∭(ρ0E3)dxdydz=F3       F’3=F3

F’x=∑F’xp=dp’x/dT’=∭(d(¤’v’x)/dT’)dxdydz=∭(¤’(dv’x/dT’))dxdydz+∭(v’x(d¤’/dT’))dxdydz=(dpx/N)/(dT/N)=dpx/dT=Fx       F’x=ctF’x+yF’x+zF’x=∭(ρ’0E’x)dxdydz=∭(ρ’0(v’tE’sx/c’+∫(dE’sx/(’cdT’))c’dt’-∫(dByx/dT’)dy-∫(dBzx/dT’)dz)dxdydz-∭(jyByx)dxdydz-∭(jzBzx)dxdydz=∭((ρ0/N)NEx)dxdydz=∭(ρ0Ex)dxdydz=Fx       F’x=Fx

F’y=∑F’yp=dp’y/dT’=∭(d(¤’v’y)/dT’)dxdydz=∭(¤’(dv’y/dT’))dxdydz+∭(v’y(d¤’/dT’))dxdydz=(dpy/N)/(dT/N)=dpy/dT=Fy       F’y=ctF’y+xF’y+zF’y=∭(ρ’0E’y)dxdydz=∭(ρ’0(v’tE’sy/c’+∫(dE’sy/(c’dT’))c’dt’-∫(dBxy/dT’)dx-∫(dBzy/dT’)dz)dxdydz-∭(jxBxy)dxdydz-∭(jzBzy)dxdydz=∭((ρ0/N)NEy)dxdydz=∭(ρ0Ey)dxdydz=Fy       F’y=Fy

F’z=∑F’zp=dp’z/dT’=∭(d(¤’v’z)/dT’)dxdydz=∭(¤’(dv’z/dT’))dxdydz+∭(v’z(d¤’/dT’))dxdydz=(dpz/N)/(dT/N)=dpz/dT=Fz       F’z=ctF’z+xF’z+yF’z=∭(ρ’0E’z)dxdydz=∭(ρ’0(v’tE’sz/c’+∫(dE’sz/(c’dT’))c’dt’-∫(dBxz/dT’)dx-∫(dByz/dT’)dy)dxdydz-∭(jxBxz)dxdydz-∭(jyByz)dxdydz=∭((ρ0/N)NEz)dxdydz=∭(ρ0Ez)dxdydz=Fz       F’z=Fz

F’ct=∑F’ctp=dp’ct/dT’=∭(d(¤’v’t)/dT’)dxdydz=∭(¤’(dv’t/dT’))dxdydz+∭(v’t(d¤’/dT’))dxdydz=(dpct/N)/(dT/N)=dpct/dT=Fct       F’ct=xF’ct+yF’ct+zF’ct=∭(ρ’0E’ct)dxdydz=∭(ρ’0(∫(dBxct/dT’)dx +∫(dByct/dT’)dy+∫(dBzct/dT’)dz)dxdydz+∭(jxBxct)dxdydz+∭(jyByct)dxdydz+∭(jzBzct)dxdydz=∭((ρ0/N)NEct)dxdydz=∭(ρ0Ect)dxdydz=Fct       F’ct=Fct

F’32=F’x2+F’y2+F’z2       F’42=F’32+F’ct2=F’x2+F’y2+F’z2+F’ct2

F’3=(F’x;F’y;F’z)       F’4=(F’x;F’y;F’z;F’ct)

Där F’4 är kraften och F’3 är kraften i rumsdimensionerna , F’x är kraftens x-komposant , F’y är kraftens y-komposant , F’z är kraftens z-komposant och F’ct är kraftens komposant i tidsdimensionen (i hyperrymden) E’4=NE4 är det 4dimensionella elektriska fältet i hyperrymden , E’3=NE3 är det elektriska fältet i hyperrymdens rumsdimensioner , E’x=NEx är x-komposanten av det elektriska fältet i hyperrymden , E’y=NEy är y-komposanten av det elektriska fältet i hyperrymden , E’z=NEx är z-komposanten av det elektriska fältet i hyperrymden , E’ct=NEx är det elektriska fältet i hyperrymdens tidsdimension. Av ekvationerna ovan ser du att krafterna på ett system i hyperrymden blir likadana som på motsvarande system i normalrymden.

 

Energin hos ett föremål som överförs till hyperrymd måste vara lika stor efter överföringen som innan(men märkligt nog inte under själva överföringen) W’=W där W är föremålets energi

W=∑Wp=∑hf4p=∭(ρ0U)dxdydz=∭(¤c2)dxdydz

W’=∑W’p=∑h’f*4p=∭(ρ’0U’)dxdydz=∭(¤’c’2)dxdydz

Eftersom W’=W så måste ¤c2=¤’c’2=¤’N2c2   och     ¤’=¤/N2

m’=∭(¤’)dxdydz=∭(¤/N2)dxdydz=m/N2

m=∭(¤)dxdydz

U’=NU

ρ0U=ρ’0U’=ρ’0NU   ρ’0=ρ0/N

Q’=∭(ρ’0)dxdydz=∭(ρ0/N)dxdydz=Q/N

Q=∭(ρ0)dxdydz

Där m är massan i vårat universum , ¤ är densiteten , Q laddningen och ρ0 laddningstätheten i vårat universum och där m’ är massan i parallelluniversumet , ¤’ är densiteten , Q’ laddningen och ρ’0 laddningstätheten i parallelluniversumet 

E’4=NE4   där E’4  är det elektriska fältet i parallell 4rummet och E4 är det elektriska fältet i vårat 4rum 

E’32=E’x2+E’y2+E’z2         E’3=(E’x;E’y;E’z)        E’3=NE3

E’42=E’32+E’ct2=E’x2+E’y2+E’z2+E’ct2         E’=(E’x;E’y;E’z;E’ct)

U=Ux+Uy+Uz+Uct=∫Exdx+∫Eydy+∫Ezdz+∫Ectcdt=∫(d(Uscdt)/(cdT))-∫(d(Axdx)/dT)-∫(d(Aydy)/dT)-∫(d(Azdz)/dT)=vtUs/c+∫(dUs/(cdT))cdt-vxAx-∫(dAx/dT)dx-vyAy-∫(dAy/dT)dy-vzAz-∫(dAz/dT)dz=vtµ0∬(ρ0vt)((dx)2+(dy)2+(dz)2)+µ0∫(d(∬(ρ0vt)((dx)2+(dy)2+(dz)2))/dT)cdt-vxµ0∬jx((dy)2+(dz)2-(cdt)2-µ0∫(d(∬jx((dy)2+(dz)2-(cdt)2))/dT)dx-vyµ0∬jy((dx)2+(dz)2-(cdt)2-µ0∫(d(∬jy((dx)2+(dz)2-(cdt)2))/dT)dy-vzµ0∬jz((dx)2+(dy)2-(cdt)2-µ0∫(d(∬jz((dx)2+(dy)2-(cdt)2))/dT)dz

U’=U’x+U’y+U’z+U’ct=∫E’xdx+∫E’ydy+∫E’zdz+∫E’ctc’dt’=∫(d(U’sc’dt’)/(c’dT’))-∫(d(Axdx)/dT’)-∫(d(Aydy)/dT’)-∫(d(Azdz)/dT’)=v’tU’s/c’+∫(dU’s/(c’dT’))c’dt’-v’xAx-∫(dAx/dT’)dx-v’yAy-∫(dAy/dT’)dy-v’zAz-∫(dAz/dT’)dz=v’tµ0∬(ρ’0v’t)((dx)2+(dy)2+(dz)2)+µ0∫(d(∬(ρ’0v’t)((dx)2+(dy)2+(dz)2))/dT’)c’dt’-v’xµ0∬jx((dy)2+(dz)2-(c’dt’)2-µ0∫(d(∬jx((dy)2+(dz)2-(c’dt’)2))/dT’)dx-v’yµ0∬jy((dx)2+(dz)2-(c’dt’)2-µ0∫(d(∬jy((dx)2+(dz)2-(c’dt’)2))/dT’)dy-vzµ0∬jz((dx)2+(dy)2-(c’dt’)2-µ0∫(d(∬jz((dx)2+(dy)2-(c’dt’)2))/dT’)dz=NU

U’=NU

Där U är den elektriska potentialen i vårat 4rum och U’ är den elektriska potentialen i det parallella 4rummet.

µ0=µ’0 magnetiska konstanten är samma i hyperrymden som i vårat 4rum

c2=1/(ϵ0μ0)         c’2=1/(ϵ’0μ0)    ϵ0=1/(µ0c2)    ϵ’0=1/(µ0c’2)=1/(µ0(Nc)2)=ϵ0/N2     ϵ’0=ϵ0/N2

där ϵ0 är den elektriska konstanten i vårat universum och ϵ’0 är den elektriska konstanten i hyperrymden.

I är strömmen i vårat 4rum och I’ är strömmen i det parallella 4rummet 

I=dQ/dT   I’=dQ’/dT’=(dQ/N)/(dT/N)=I

Nedanför så härleder jag varför magnetfält , strömtätheter och magnetisk vektorpotential måste vara samma i hyperrymden som i normalrymden

jx=ρ0vx           jy=ρ0vy              jz=ρ0vz       j2=jx2+jy2+jz2      j=(jx;jy;jz)

j42=j2+(ρovt)2= jx2+jy2+jz2+(ρ0vt)2      j4=(jx;jy;jz;(ρ0vt))

j’x=ρ’0v’x=(ρ0/N)Nvx=ρ0vx=jx     j’x=jx          j’y=ρ’0v’y=(ρ0/N)Nvy=ρ0vy=jy     j’y=jy              j’z=ρ’0v’z=(ρ0/N)Nvz=ρ0vz=jz     j’z=jz  

  j’2=j’x2+j’y2+j’z2      j’=(j’x;j’y;j’z)

j’42=j’2+(ρ’ov’t)2= j’x2+j’y2+j’z2+(ρ’0v’t)2      j’4=(j’x;j’y;j’z;(ρ’0v’t))     j’4=j4

Där j4 är den 4dimensionella strömtätheten i normalrymden , j’4 är den 4dimensionella strömtätheten i hyperrymden , j’x är strömtätheten i hyperrymdens x-komposant , j’y är strömtätheten i hyperrymdens y-komposant och j’z är strömtätheten i hyperrymdens z-komposant av detta följer att B’xy=µ0∫j’xdy=µ0∫jxdy=Bxy       B’xy=Bxy             B’xz=µ0∫j’xdz=µ0∫jxdz=Bxz       B’xz=Bxz          B’yx=µ0∫j’ydx=µ0∫jydx=Byx       B’yx=Byx           B’yz=µ0∫j’ydz=µ0∫jydz=Byz       B’yz=Byz            B’zx=µ0∫j’zdx=µ0∫jzdx=Bzx       B’zx=Bzx            B’zy=µ0∫j’zdy=µ0∫jzdy=Bzy       B’zy=Bzy              B’xct=µ0∫j’xc’dt’=µ0∫jxNcdt/N=µ0∫jxcdt=Bxct       B’xct=Bxct

B’yct=µ0∫j’yc’dt’=µ0∫jyNcdt/N=µ0∫jycdt=Byct       B’yct=Byct             B’zct=µ0∫j’zc’dt’=µ0∫jzNcdt/N=µ0∫jzcdt=Bzct       B’zct=Bzct

E’sx/c’=µ0∫(ρ’0v’t)dx=µ0∫((ρ0/N)Nvt)dx=µ0∫(ρ0vt)dx=Esx/c      E’sx/c’=Esx/c    E’sy/c’=µ0∫(ρ’0v’t)dy=µ0∫((ρ0/N)Nvt)dy=µ0∫(ρ0vt)dy=Esy/c      E’sy/c’=Esy/c     E’sz/c’=µ0∫(ρ’0v’t)dz=µ0∫((ρ0/N)Nvt)dz=µ0∫(ρ0vt)dz=Esz/c      E’sz/c’=Esz/c

Där B’xy är magnetfältet i y-led från strömmar i x-led i hyperrymden , B’xz är magnetfältet i z-led från strömmar i x-led i hyperrymden , B’yx är magnetfältet i x-led från strömmar i y-led i hyperrymden , B’yz är magnetfältet i z-led från strömmar i y-led i hyperrymden , B’zx är magnetfältet i x-led från strömmar i z-led i hyperrymden , B’zy är magnetfältet i y-led från strömmar i z-led i hyperrymden , B’xct är magnetfältet i hyperrymdens tidsdimension från strömmar i x-led , B’yct är magnetfältet i hyperrymdens tidsdimension från strömmar i y-led , B’zct är magnetfältet i hyperrymdens tidsdimension från strömmar i z-led , E’sx/c’ är x-komposanten av det elektrostatiska fältet/c’ i hyperrymden , E’sy/c’ är y-komposanten av det elektrostatiska fältet/c’ i hyperrymden och E’sz/c’ är z-komposanten av det elektrostatiska fältet/c’ i hyperrymden. Som du ser av dessa ekvationer är strömtäthet och magnetfält i hyperrymden likadana som motsvarande fält i normalrymden.

A’x=∫B’xydy+∫B’xzdz-∫B’xctc’dt’=∫Bxydy+∫Bxzdz-∫Bxctcdt=Ax        A’x=Ax       

A’y=∫B’yxdx+∫B’yzdz-∫B’yctc’dt’=∫Byxdx+∫Byzdz-∫Byctcdt=Ay       A’y=Ay       

A’z=∫B’zxdx+∫B’zydy-∫B’zctc’dt’=∫Bzxdx+∫Bzydy-∫Bzctcdt=Az          A’z=Az       

U’s/c’=∫(E’sx/c’)dx+∫(E’sy/c’)dy+∫(E’sz/c’)dz=∫(Esx/c)dx+∫(Esy/c)dy+∫(Esz/c)dz=Us/c      U’s/c’=Us/c

A42=Ax2+Ay2+Az2+(Us/c)2       A4=(-Ax;-Ay;-Az;(Us/c))       A4=A’4  A’42=A’x2+A’y2+A’z2+(U’s/c’)2       A’4=(-A’x;-A’y;-A’z;(U’s/c’))

Där A42 är den 4dimensionella magnetiska vektorpotentialen i normalrymd , A’42 är den 4dimensionella magnetiska vektorpotentialen i hyperrymd , Ax är den magnetiska vektorpotentialen från strömmar i x-led i normalrymd , A’x är den magnetiska vektorpotentialen från strömmar i x-led i hyperrymd , Ay är den magnetiska vektorpotentialen från strömmar i y-led i normalrymd , A’y är den magnetiska vektorpotentialen från strömmar i y-led i hyperrymd , Az är den magnetiska vektorpotentialen från strömmar i z-led i normalrymd , A’z är den magnetiska vektorpotentialen från strömmar i z-led i hyperrymd och Us/c är den elektrostatiska potentialen/c i normalrymd och U’s/c’ är den elektrostatiska potentialen/c’ i hyperrymd. Som du ser av dessa ekvationer är den magnetiska vektorpotentialen likadan i hyperrymd som i normalrymd.

Ekvationerna medför även att j’=j och B’=B och ϕ’=ϕ och A’=A där j är strömtätheten i vårat 4rum j’ är strömtätheten i parallell 4rummet B är den magnetiska flödestätheten i vårat 4rum B’ är den magnetiska flödestätheten i parallell 4rummet och ϕ’ är det magnetiska flödet i parallell 4rummet och ϕ är det magnetiska flödet i vårat 4rum och A’ är den magnetiska vektorpotentialen i parallel 4rummet och A är den magnetiska vektorpotentialen i vårat 4rum

E32=Ex2+Ey2+Ez2          E3=(Ex;Ey;Ez)

E42=E32+Ect2=Ex2+Ey2+Ez2+Ect2      E4=(Ex;Ey;Ez;Ect)

Ex=∫(d(Esxcdt)/cdT)-∫(d(Byxdy)/dT)-∫(d(Bzxdz)/dT)=vt2Esx/c+∫(dEsx/(cdT))cdt-(vyByx+∫(dByx/dT)dy)- (vzBzx+∫(dBzx/dT)dz)=vt2μ0∫(ρ0vt)dx+μ0∬(d(ρ0vtdx)/dT)cdt-(vyμ0∫jydx+μ0∬(d(jydx)/dT)dy)-(vzμ0∫jzdx+μ0∬(d(jzdx)/dT)dz)

Ey=∫(d(Esycdt)/cdT)-∫(d(Bxydx)/dT)-∫(d(Bzydz)/dT)=vt2Esy/c+∫(dEsy/(cdT))cdt-(vxBxy+∫(dBxy/dT)dx)- (vzBzy+∫(dBzy/dT)dz)=vt2μ0∫(ρ0vt)dy+μ0∬(d(ρ0vtdy)/dT)cdt-(vxμ0∫jxdy+μ0∬(d(jxdy)/dT)dx)-(vzμ0∫jzdy+μ0∬(d(jzdy)/dT)dz)

Ez=∫(d(Eszcdt)/cdT)-∫(d(Bxzdx)/dT)-∫(d(Byzdy)/dT)=vt2Esz/c+∫(dEsz/(cdT))cdt-(vxBxz+∫(dBxz/dT)dx)- (vyByz+∫(dByz/dT)dy)=vt2μ0∫(ρ0vt)dz+μ0∬(d(ρ0vtdz)/dT)cdt-(vxμ0∫jxdz+μ0∬(d(jxdz)/dT)dx)-(vyμ0∫jydz+μ0∬(d(jydz)/dT)dy)

Ect=∫(d(Bxctdx)/dT)+∫(d(Byctdy/dT) +∫(d(Bzctdz/dT)=vxBxct+∫(dBxct/dT)dx+vyByct+∫(dByct/dT)dy+vzBzct+∫(dBzct/dT)dz=vxμ0∫jxcdt+μ0∬(d(jxcdt)/dT)dx+ vyμ0∫jycdt+μ0∬(d(jycdt)/dT)dy+vzμ0∫jzcdt+μ0∬(d(jzcdt)/dT)dz 

E’x=∫(d(E’sxc’dt’)/c’dT’)-∫(d(Byxdy)/dT’)-∫(d(Bzxdz)/dT’)=v’t2E’sx/c’+∫(dE’sx/(c’dT’))c’dt’-(v’yByx+∫(dByx/dT’)dy)- (v’zBzx+∫(dBzx/dT’)dz)=v’t2μ0∫(ρ’0v’t)dx+μ0∬(d(ρ’0v’tdx)/dT’)c’dt’-(v’yμ0∫jydx+μ0∬(d(jydx)/dT’)dy)-(v’zμ0∫jzdx+μ0∬(d(jzdx)/dT’)dz)=NEx

 

E’y=∫(d(E’syc’dt’)/c’dT’)-∫(d(Bxydx)/dT’)-∫(d(Bzydz)/dT’)=v’t2E’sy/c’+∫(dE’sy/(c’dT’))c’dt’-(v’xBxy+∫(dBxy/dT’)dx)- (v’zBzy+∫(dBzy/dT’)dz)=v’t2μ0∫(ρ’0v’t)dy+μ0∬(d(ρ’0v’tdy)/dT’)c’dt’-(v’xμ0∫jxdy+μ0∬(d(jxdy)/dT’)dx)-(v’zμ0∫jzdy+μ0∬(d(jzdy)/dT’)dz)=NEy

 

E’z=∫(d(E’szc’dt’)/c’dT’)-∫(d(Bxzdx)/dT’)-∫(d(Byzdy)/dT’)=v’t2E’sz/c’+∫(dE’sz/(c’dT’))c’dt’-(v’xBxz+∫(dBxz/dT’)dx)- (v’yByz+∫(dByz/dT’)dy)=v’t2μ0∫(ρ’0v’t)dz+μ0∬(d(ρ’0v’tdz)/dT’)c’dt’-(v’xμ0∫jxdz+μ0∬(d(jxdz)/dT’)dx)-(v’yμ0∫jydz+μ0∬(d(jydz)/dT’)dy)=NEz

 

E’ct=∫(d(Bxctdx)/dT’)+∫(d(Byctdy/dT’) +∫(d(Bzctdz/dT’)=v’xBxct+∫(dBxct/dT’)dx+v’yByct+∫(dByct/dT’)dy+v’zBzct+∫(dBzct/dT’)dz=v’xμ0∫jxc’dt’+μ0∬(d(jxc’dt’)/dT’)dx+ v’yμ0∫jyc’dt’+μ0∬(d(jyc’dt’)/dT’)dy+v’zμ0∫jzc’dt’+μ0∬(d(jzc’dt’)/dT’)dz=NEct

Där E’x är det elektriska fältet i det parallella 4rummets x-komposant , Där E’y är det elektriska fältet i det parallella 4rummets y-komposant , Där E’z är det elektriska fältet i det parallella 4rummets z-komposant , Där E’ct är det elektriska fältet i det parallella 4rummets komposant i tidsdimensionen

Rörelsemängdsändringar och kraftverkan med fotoner

Här kommer jag att skriva om kraftverkan med fotoner (transversella elektromagnetiska vågkvanta (ljuskvanta)) och om 4rörelsemängdens bevarande vid fotonutsändning och mottagning först introducerar jag tidsintegralen av det elektriska fältet som hjälpbegrepp

∫ExdT=∫Esxdt-∫Byxdy-∫Bzxdz

∫EydT=∫Esydt-∫Bxydx-∫Bzydz

∫EzdT=∫Eszdt-∫Bxzdx-∫Byzdy

∫EctdT=∫Bxctdx+∫Byctdy+∫Bzctdz

(∫E3dT)2=(∫ExdT)2+(∫EydT)2+(∫EzdT)2           ∫E3dT=(∫ExdT;∫EydT;∫EzdT)

(∫E4dT)2=(∫E3dT)2+(∫EctdT)2=(∫ExdT)2+(∫EydT)2+(∫EzdT)2+(∫EctdT)2      ∫E4dT=(∫ExdT;∫EydT;∫EzdT;∫EctdT) 

Där ∫E4dT är den 4dimensionella tidsintegralen av det elektriska fältet i normalrymd , ∫E3dT är tidsintegralen av det elektriska fältet i rummet , ∫ExdT är tidsintegralen av det elektriska fältets x-komposant , ∫EydT är tidsintegralen av det elektriska fältets y-komposant , ∫EzdT är tidsintegralen av det elektriska fältets z-komposant och ∫EctdT är tidsintegralen av det elektriska fältets komposant i tidsdimensionen ( i normalrymd) av ekvationerna ovan ser man att tidsintegralen av det elektriska fältet är en 4vektor. Tidsintegralen av det elektriska fältet kan även ses som rörelsemängdsändring (impuls) per laddning.

∫E’xdT’=∫E’sxdt’-∫Byxdy-∫Bzxdz=∫NExdT/N=∫ExdT       ∫E’xdT’=∫ExdT

∫E’ydT’=∫E’sydt’-∫Bxydx-∫Bzydz=∫NEydT/N=∫EydT       ∫E’ydT’=∫EydT

∫E’zdT’=∫E’szdt’-∫Bxzdx-∫Byzdy=∫NEzdT/N=∫EzdT       ∫E’zdT’=∫EzdT

∫E’ctdT’=∫Bxctdx+∫Byctdy+∫Bzctdz=∫NEctdT/N=∫EctdT       ∫E’ctdT’=∫EctdT

(∫E3dT)2=(∫ExdT)2+(∫EydT)2+(∫EzdT)2           ∫E3dT=(∫ExdT;∫EydT;∫EzdT)

(∫E4dT)2=(∫E3dT)2+(∫EctdT)2=(∫ExdT)2+(∫EydT)2+(∫EzdT)2+(∫EctdT)2      ∫E4dT=(∫ExdT;∫EydT;∫EzdT;∫EctdT)         ∫E’3dT’=∫E3dT          ∫E’4dT’=∫E4dT

Där ∫E’4dT’ är den 4dimensionella tidsintegralen av det elektriska fältet i hyperrymd , ∫E’3dT’ är tidsintegralen av det elektriska fältet i rummet ,  ∫E’xdT’ är tidsintegralen av det elektriska fältets x-komposant , ∫E’ydT’ är tidsintegralen av det elektriska fältets y-komposant , ∫E’zdT’ är tidsintegralen av det elektriska fältets z-komposant och ∫E’ctdT’ är tidsintegralen av det elektriska fältets komposant i tidsdimensionen ( i hyperrymd) av ekvationerna ovan ser man att tidsintegralen av det elektriska fältet är en 4vektor. Som du ser av ekvationerna ovan så är tidsintegralen av det elektriska fältet likadan i hyperrymd som i normalrymd.

Utbyte av fotoner mellan 2 partiklar.

∆p4p1=∫F4p1dT=qp1∫1E4dT           ∆p4p2=∫F4p2dT=qp2∫2E4dT

F4p1+F4p2=0 vilket medför att F4p1=-F4p2 och ∆p4p1+∆p4p2=0 vilket medför att ∆p4p1=-∆p4p2          ∆p4p1+h/λ4f=0 vilket medför att ∆p4p1=-h/λ4f

∆p4p2-h/λ4f=0 vilket medför att ∆p4p2=h/λ4f  ekvationerna beskriver kraftverkan mellan 2 partiklar där fotoner utväxlas och 4rörelsemängden för en enskild partikel ändras medans den totala 4rörelsemängden bevaras partikel 1 sänder ut fotonen och partikel 2 tar emot den. F4p1 är den 4dimensionella kraften på partikel 1 , F4p2 är den 4dimensionella kraften på partikel 2 , ∆p4p1 är impulsen (rörelsemängdsändringen) för partikel 1 , ∆p4p2 är impulsen (rörelsemängdsändringen) för partikel 2 , 1E4 är det 4dimensionella elektriska fält som partikel 1 känner som kommer från partikel 2 , 2E4 är det 4dimensionella elektriska fält som partikel 2 känner som kommer från partikel 1 , qp1 är laddningen hos partikel 1 , qp2 är laddningen hos partikel 2 och λ4f är 4kvantvåglängden på den foton som skickas från partikel 1 till partikel 2.

  ∆p3p1=∫F3p1dT=qp1∫1E3dT           ∆p3p2=∫F3p2dT=qp3∫2E3dT 

F3p1+F3p2=0 vilket medför att F3p1=-F3p2 och ∆p3p1+∆p3p2=0 vilket medför att ∆p3p1=-∆p3p2          ∆p3p1+h/λ3f=0 vilket medför att ∆p3p1=-h/λ3f

∆p3p2-h/λ3f=0 vilket medför att ∆p3p2=h/λ3f

∆pxp1=∫Fxp1dT=qp1∫1ExdT=qp1(∫1Esxdt-∫1Byxdy-∫1Bzxdz)

∆pxp2=∫Fxp2dT=qp2∫2ExdT=qp2(∫2Esxdt-∫2Byxdy-∫2Bzxdz)

∆pxp1=-h/λxf        ∆pxp2=h/λxf            Fxp1+Fxp2=0       ∆pxp1+∆pxp2=0

 

∆pyp1=∫Fyp1dT=qp1∫1EydT=qp1(∫1Esydt-∫1Bxydx-∫1Bzydz)

∆pyp2=∫Fyp2dT=qp2∫2EydT=qp2(∫2Esydt-∫2Bxydx-∫2Bzydz)

∆pyp1=-h/λyf        ∆pyp2=h/λyf            Fyp1+Fyp2=0       ∆pyp1+∆pyp2=0

 

∆pzp1=∫Fzp1dT=qp1∫1EzdT=qp1(∫1Eszdt-∫1Bxzdx-∫1Byzdy)

∆pzp2=∫Fzp2dT=qp2∫2EzdT=qp2(∫2Eszdt-∫2Bxzdx-∫2Byzdy)

∆pzp1=-h/λzf        ∆pzp2=h/λzf            Fzp1+Fzp2=0       ∆pzp1+∆pzp2=0

 

∆pctp1=∫Fctp1dT=qp1∫1EctdT=qp1(∫1Bxctdx+∫1Byctdy+∫1Bzctdz)

∆pctp2=∫Fctp2dT=qp2∫2EctdT=qp2(∫2Bxctdx+∫2Byctdy+∫2Bzctdz)

∆pctp1=-h/λctf        ∆pctp2=h/λctf            Fctp1+Fctp2=0       ∆pctp1+∆pctp2=0

 

(∆p3p)2=(∆pxp)2+(∆pyp)2+(∆pzp)2         ∆p3p=(∆pxp;∆pyp;∆pzp)

(∆p4p)2=(∆p3p)2+(∆pctp)2=(∆pxp)2+(∆pyp)2+(∆pzp)2+(∆pctp)2         ∆p4p=(∆pxp;∆pyp;∆pzp;∆pctp)

λ3f-2=λxf-2+λyf-2+λzf-2         λ4f-2=λ3f-2+λctf-2=λxf-2+λyf-2+λzf-2+λctf-2    

λ3f-1=(λxf-1;λyf-1;λzf-1)       λ4f-1=(λxf-1;λyf-1;λzf-1+λctf-1)

Där ∆p3p1 är impulsen (rörelsemängdsändringen) hos partikel 1 i rummet , ∆p3p2 är impulsen (rörelsemängdsändringen) hos partikel 2 i rummet , ∆pxp1 är x-komposanten av impulsen (rörelsemängdsändringen) hos partikel 1 , ∆pxp2 är x-komposanten av impulsen (rörelsemängdsändringen) hos partikel 2 , ∆pyp1 är y-komposanten av impulsen (rörelsemängdsändringen) hos partikel 1 , ∆pyp2 är y-komposanten av impulsen (rörelsemängdsändringen) hos partikel 2 , ∆pzp1 är z-komposanten av impulsen (rörelsemängdsändringen) hos partikel 1 , ∆pzp2 är z-komposanten av impulsen (rörelsemängdsändringen) hos partikel 2 , ∆pctp1 är tidskomposanten av impulsen (rörelsemängdsändringen) hos partikel 1 , ∆pctp2 är tidskomposanten av impulsen (rörelsemängdsändringen) hos partikel 2 , F3p1 är kraften i rummet på partikel 1 , F3p2 är kraften i rummet på partikel 2 , Fxp1 är x-komposanten av kraften på partikel 1 , Fxp2 är x-komposanten av kraften på partikel 2 , Fyp1 är y-komposanten av kraften på partikel 1 , Fyp2 är y-komposanten av kraften på partikel 2 , Fzp1 är z-komposanten av kraften på partikel 1 , Fzpz är z-komposanten av kraften på partikel 2 , Fctp1 är tidskomposanten av kraften på partikel 1 , Fctp2 är tidskomposanten av kraften på partikel 2 , 1E3 är det 4 elektriska fält i rummet som partikel 1 känner som kommer från partikel 2 , 2E4 är det  elektriska fält i rummet som partikel 2 känner som kommer från partikel 1 , 1Ex är x-komposanten av det elektriska fält som partikel 1 känner som kommer från partikel 2 , 2Ex är x-komposanten av det elektriska fält som partikel 2 känner som kommer från partikel 1 , 1Ey är y-komposanten av det elektriska fält som partikel 1 känner som kommer från partikel 2 , 2Ey är y-komposanten av det elektriska fält som partikel 2 känner som kommer från partikel 1 , 1Ez är z-komposanten av det elektriska fält som partikel 1 känner som kommer från partikel 2 , 2Ez är z-komposanten av det elektriska fält som partikel 2 känner som kommer från partikel 1 , 1Ect är tidskomposanten av det elektriska fält som partikel 1 känner som kommer från partikel 2 , 2Ect är tidskomposanten av det elektriska fält som partikel 2 känner som kommer från partikel 1 , λ3f är fotonens kvantvåglängd i rummet , λxf är fotonens kvantvåglängd i x-led , λyf är fotonens kvantvåglängd i y-led , λzf är fotonens kvantvåglängd i z-led och λcf är fotonens kvantvåglängd i tidsdimensionen ( i normalrymd) som du ser av detta är kvantvåglängder för fotoner precis som för andra partiklar de följer samma ekvationer av dessa ekvationer ser du även att fotoner kan röra sig i tidsdimensionen. Man ser också att den totala rörelsemängden bevaras då 2 partiklar utbyter fotoner med varandra (samma partikel kan både sända och ta emot fotoner och växlar då mellan att vara partikel 1 och 2).

Wf=hf4f            vf/c=λ4f/λ3f              vxf/c=λ4f/λxf              vyf/c=λ4f/λyf            vzf/c=λ4f/λzf           vctf/c=λ4f/λctf        c=f4fλ4f           vf=f3fλ3f            vxf=fxfλxf             vyf=fyfλyf            vzf=fzfλzf           vctf=fctfλctf

Där Wf är fotonens energi , vf är fotonens hastighet i rummet , vxf är x-komposanten av fotonens hastighet , vyf är y-komposanten av fotonens hastighet , vzf är z-komposanten av fotonens hastighet och vctf är fotonens tidshastighet (i normalrymd) som du ser av dessa ekvationer kan fotoner även röra sig i tiden och inte enbart i rummet, när en foton rör sig i tiden så blir dess våglängd i rummet större än om den inte hade rört sig lika mycket i tiden och haft samma 4våglängd.

∆Wp1=-Wf=-hf4f            ∆Wp2=Wf=hf4f           ∆Wp1=-∆Wp2

SWf=hf3f              xWf=hfxf          yWf=hfyf             zWf=hfzf            ctWf=hfctf

Wf=SWf+ctWf=xWf+yWf+zWf+ctWf=hf4f      

     SWf =xWf+yWf+zWf=hf3f

f3f=fxf+fyf+fzf       f4f=f3f+fctf=fxf+fyf+fzf+fctf

Där SWf är fotonens rumsrörelse energi , xWf är fotonens rörelseenergi i x-led , yWf är fotonens rörelseenergi i y-led , zWf är fotonens rörelseenergi i z-led , ctWf är fotonens tidsenergi , ∆Wp1 är energiändringen hos partikel 1 , ∆Wp2 är energiändringen hos partikel 2 , f4f är fotonens 4dimensionella kvantvågfrekvens , f3f är fotonens kvantvågfrekvens i rummet , fxf är fotonens kvantvågfrekvens i x-led , fyf är fotonens kvantvågfrekvens i y-led , fzf är fotonens kvantvågfrekvens i z-led och fctf är fotonens kvantvågfrekvens i tidsdimensionen. ( i normalrymden) Som du ser av dessa ekvationer innebär fotonöverföringen en energiöverföring mellan 2 partiklar där den totala 4dimensionella energin bevaras.

Utbyte av fotoner allmänt

∆1p4=∑∆p4p1=∫1F4dT=∭ρ01(∫1E4dT)dxdydz

∆2p4=∑∆p4p2=∫2F4dT=∭ρ02(∫2E4dT)dxdydz

∆1p4=-∑(h/λ4f)         ∆2p4=∑(h/λ4f)       ∆1p4+∆2p4=0

1F4+2F4=0

 

∆1p3=∑∆p3p1=∫1F3dT=∭ρ01(∫1E3dT)dxdydz

∆2p3=∑∆p3p2=∫2F3dT=∭ρ02(∫2E3dT)dxdydz

∆1p3=-∑(h/λ3f)         ∆2p3=∑(h/λ3f)       ∆1p3+∆2p3=0

1F3+2F3=0

 

∆1px=∑∆pxp1=∫1FxdT=∭ρ01(∫1ExdT)dxdydz=∭ρ01(∫1Esxdt-∫1Byxdy-∫1Bzxdz)dxdydz

∆2px=∑∆pxp2=∫2FxdT=∭ρ02(∫2ExdT)dxdydz=∭ρ02(∫2Esxdt-∫2Byxdy-∫2Bzxdz)dxdydz

∆1px=-∑(h/λxf)         ∆2px=∑(h/λxf)       ∆1px+∆2px=0

1Fx+2Fx=0

 

∆1py=∑∆pyp1=∫1FydT=∭ρ01(∫1EydT)dxdydz=∭ρ01(∫1Esydt-∫1Bxydx-∫1Bzydz)dxdydz

∆2py=∑∆pyp2=∫2FydT=∭ρ02(∫2EydT)dxdydz=∭ρ02(∫2Esydt-∫2Bxydx-∫2Bzydz)dxdydz

∆1py=-∑(h/λyf)         ∆2py=∑(h/λyf)       ∆1py+∆2py=0

1Fy+2Fy=0

 

∆1pz=∑∆pzp1=∫1FzdT=∭ρ01(∫1EzdT)dxdydz=∭ρ01(∫1Eszdt-∫1Bxzdx-∫1Byzdy)dxdydz

∆2pz=∑∆pzp2=∫2FzdT=∭ρ02(∫2EzdT)dxdydz=∭ρ02(∫2Eszdt-∫2Bxzdx-∫2Byzdy)dxdydz

∆1pz=-∑(h/λzf)         ∆2pz=∑(h/λzf)       ∆1pz+∆2pz=0

1Fz+2Fz=0

 

∆1pct=∑∆pctp1=∫1FctdT=∭ρ01(∫1EctdT)dxdydz=∭ρ01(∫1Bxctdx+∫1Byctdy+∫1Bzctdz)dxdydz

∆2pct=∑∆pctp2=∫2FctdT=∭ρ02(∫2EctdT)dxdydz=∭ρ02(∫2Bxctdx+∫2Byctdy+∫2Bzctdz)dxdydz

∆1pct=-∑(h/λctf)         ∆2pct=∑(h/λctf)       ∆1pct+∆2pct=0

1Fct+2Fct=0

 

(∆p3)2=(∆px)2+(∆py)2+(∆pz)2          ∆p3=(∆px;∆py;∆pz)

(∆p4)2=(∆p3)2+(∆pct)2=(∆px)2+(∆py)2+(∆pz)2+(∆pct)2          ∆p4=(∆px;∆py;∆pz;∆pct)

Där ∆1p4 är den 4dimensionella impulsen (rörelsemängdsändringen) på det delsystem som sänder fotoner , ∆2p4 är den 4dimensionella impulsen (rörelsemängdsändringen) på det delsystem som mottar fotoner , ∆1p3 är impulsen i rummet (rörelsemängdsändringen) på det delsystem som sänder fotoner , ∆2p3 är impulsen i rummet (rörelsemängdsändringen) på det delsystem som mottar fotoner , ∆1px är x-komposanten för impulsen (rörelsemängdsändringen) för det delsystem som sänder fotoner , ∆2px är x-komposanten för impulsen (rörelsemängdsändringen) för det delsystem som mottar fotoner , ∆1py är y-komposanten för impulsen (rörelsemängdsändringen) för det delsystem som sänder fotoner , ∆2py är y-komposanten för impulsen (rörelsemängdsändringen) för det delsystem som mottar fotoner , ∆1pz är z-komposanten för impulsen (rörelsemängdsändringen) för det delsystem som sänder fotoner , ∆2pz är z-komposanten för impulsen (rörelsemängdsändringen) för det delsystem som mottar fotoner , ∆1pct är tidskomposanten för impulsen (rörelsemängdsändringen) för det delsystem som sänder fotoner , ∆2pct är tidskomposanten för impulsen (rörelsemängdsändringen) för det delsystem som mottar fotoner , 1F4 är den 4dimensionella kraften på det delsystem som sänder fotoner , 2F4 är den 4dimensionella kraften på det delsystem som mottar fotoner , 1F3 är kraften i rummet på det delsystem som sänder fotoner , 2F3 är kraften i rummet på det delsystem som mottar fotoner , 1Fx är x-komposanten av kraften på det delsystem som sänder fotoner , 2Fx är x-komposanten av kraften på det delsystem som mottar fotoner , 1Fy är y-komposanten av kraften på det delsystem som sänder fotoner , 2Fy är y-komposanten av kraften på det delsystem som mottar fotoner , 1Fx är z-komposanten av kraften på det delsystem som sänder fotoner , 2Fx är z-komposanten av kraften på det delsystem som mottar fotoner , 1Fct är tidskomposanten av kraften på det delsystem som sänder fotoner , 2Fct tidskomposanten av kraften på det delsystem som mottar fotoner , 1E4 är det elektriska fält som det delsystem som sänder fotoner uppfattar som kommer ifrån det delsystem som mottar fotoner , 2E4 är det elektriska fält som det delsystem som mottar fotoner uppfattar som kommer ifrån det delsystem som sänder fotoner , 1E3 är det elektriska fält i rummet som det delsystem som sänder fotoner uppfattar som kommer ifrån det delsystem som mottar fotoner , 2E3 är det elektriska fält i rummet som det delsystem som mottar fotoner uppfattar som kommer ifrån det delsystem som sänder fotoner , 1Ex är x-komposanten av det elektriska fält som det delsystem som sänder fotoner uppfattar som kommer ifrån det delsystem som mottar fotoner , 2Ex är x-komposanten av det elektriska fält som det delsystem som mottar fotoner uppfattar som kommer ifrån det delsystem som sänder fotoner , 1Ey är y-komposanten av det elektriska fält som det delsystem som sänder fotoner uppfattar som kommer ifrån det delsystem som mottar fotoner , 2Ey är y-komposanten av det elektriska fält som det delsystem som mottar fotoner uppfattar som kommer ifrån det delsystem som sänder fotoner , 1Ez är z-komposanten av det elektriska fält som det delsystem som sänder fotoner uppfattar som kommer ifrån det delsystem som mottar fotoner , 2Ez är z-komposanten av det elektriska fält som det delsystem som mottar fotoner uppfattar som kommer ifrån det delsystem som sänder fotoner och 1Ex tidskomposanten av det elektriska fält som det delsystem som sänder fotoner uppfattar som kommer ifrån det delsystem som mottar fotoner , 2Ex tidskomposanten av det elektriska fält som det delsystem som mottar fotoner uppfattar som kommer ifrån det delsystem som sänder fotoner.(i normalrymden) Ni kan se de olika komposanterna för fälten i ekvationerna ovan. Observera att samma partikel ingår i båda systemen om den både sänder ut och mottar fotoner.

∆W1=∑∆Wp1=-∑Wf=-∑hf4f              ∆W2=∑∆Wp2=∑Wf=∑hf4f           ∆W1=-∆W2

Där ∆W1 är energiändringen hos det delsystem som sänder fotoner , ∆W2 är energiändringen hos det delsystem som mottar fotoner. ( i normalrymd) Som du ser av dessa ekvationer är den totala energin bevarad. Ovanstående ekvationer beskriver fotonutväxling i normalrymd nedan kommer motsvarande ekvationer för hyperrymd

Utbyte av fotoner mellan 2 partiklar i hyperrymd

∆p’4p1=∫F’4p1dT’=q’p1∫1E’4dT’=∆p4p1/N           ∆p’4p2=∫F’4p2dT’=q’p2∫2E’4dT’=∆p4p2/N

F’4p1+F’4p2=0 vilket medför att F’4p1=-F’4p2 och ∆p’4p1+∆p’4p2=0 vilket medför att ∆p’4p1=-∆p’4p2          ∆p’4p1+h’/λ’4f=0 vilket medför att ∆p’4p1=-h’/λ’4f

∆p’4p2-h’/λ’4f=0 vilket medför att ∆p’4p2=h’/λ’4f  ekvationerna beskriver kraftverkan mellan 2 partiklar där fotoner utväxlas och 4rörelsemängden för en enskild partikel ändras medans den totala 4rörelsemängden bevaras partikel 1 sänder ut fotonen och partikel 2 tar emot den. F’4p1=F4p1 är den 4dimensionella kraften på partikel 1 , F’4p2=F4p2 är den 4dimensionella kraften på partikel 2 , ∆p’4p1 är impulsen (rörelsemängdsändringen) för partikel 1 , ∆p’4p2 är impulsen (rörelsemängdsändringen) för partikel 2 , 1E’4 är det 4dimensionella elektriska fält som partikel 1 känner som kommer från partikel 2 , 2E’4 är det 4dimensionella elektriska fält som partikel 2 känner som kommer från partikel 1 , q’p1 är laddningen hos partikel 1 , q’p2 är laddningen hos partikel 2 och λ’4f är 4kvantvåglängden på den foton som skickas från partikel 1 till partikel 2.

  ∆p’3p1=∫F’3p1dT’=q’p1∫1E’3dT’=∆p3p1/N           ∆p’3p2=∫F’3p2dT’=q’p3∫2E’3dT’=∆p3p2/N 

F’3p1+F’3p2=0 vilket medför att F’3p1=-F’3p2 och ∆p’3p1+∆p’3p2=0 vilket medför att ∆p’3p1=-∆p’3p2          ∆p’3p1+h’/λ’3f=0 vilket medför att ∆p’3p1=-h’/λ’3f

∆p’3p2-h’/λ’3f=0 vilket medför att ∆p’3p2=h’/λ’3f

∆p’xp1=∫F’xp1dT’=q’p1∫1E’xdT’=q’p1(∫1E’sxdt’-∫1Byxdy-∫1Bzxdz)=∆pxp1/N

∆p’xp2=∫F’xp2dT’=q’p2∫2E’xdT=q’p2(∫2E’sxdt’-∫2Byxdy-∫2Bzxdz)=∆pxp2/N

∆p’xp1=-h’/λ’xf        ∆p’xp2=h’/λ’xf            F’xp1+F’xp2=0       ∆p’xp1+∆p’xp2=0

 

∆p’yp1=∫F’yp1dT’=q’p1∫1E’ydT’=q’p1(∫1E’sydt’-∫1Bxydx-∫1Bzydz)=∆pyp1/N

∆p’yp2=∫F’yp2dT’=q’p2∫2E’ydT’=q’p2(∫2E’sydt’-∫2Bxydx-∫2Bzydz)=∆pyp2/N

∆p’yp1=-h’/λ’yf        ∆p’yp2=h’/λ’yf            F’yp1+F’yp2=0       ∆p’yp1+∆p’yp2=0

 

∆p’zp1=∫F’zp1dT’=q’p1∫1E’zdT’=q’p1(∫1E’szdt’-∫1Bxzdx-∫1Byzdy)=∆pzp1/N

∆p’zp2=∫F’zp2dT’=q’p2∫2E’zdT’=q’p2(∫2E’szdt’-∫2Bxzdx-∫2Byzdy)=∆pzp2/N

∆p’zp1=-h’/λ’zf        ∆p’zp2=h’/λ’zf            F’zp1+F’zp2=0       ∆p’zp1+∆p’zp2=0

 

∆p’ctp1=∫F’ctp1dT’=q’p1∫1E’ctdT’=q’p1(∫1Bxctdx+∫1Byctdy+∫1Bzctdz)=∆pctp1/N

∆p’ctp2=∫F’ctp2dT’=q’p2∫2E’ctdT’=q’p2(∫2Bxctdx+∫2Byctdy+∫2Bzctdz)=∆pctp2/N

∆p’ctp1=-h’/λ’ctf        ∆p’ctp2=h’/λ’ctf            F’ctp1+F’ctp2=0       ∆p’ctp1+∆p’ctp2=0

 

(∆p’3p)2=(∆p’xp)2+(∆p’yp)2+(∆p’zp)2         ∆p’3p=(∆p’xp;∆p’yp;∆p’zp)

(∆p’4p)2=(∆p’3p)2+(∆p’ctp)2=(∆p’xp)2+(∆p’yp)2+(∆p’zp)2+(∆p’ctp)2         ∆p’4p=(∆p’xp;∆p’yp;∆p’zp;∆p’ctp)         ∆p’4p=∆p4p/N

λ’3f-2=λ’xf-2+λ’yf-2+λ’zf-2         λ’4f-2=λ’3f-2+λ’ctf-2=λ’xf-2+λ’yf-2+λ’zf-2+λ’ctf-2    

λ’3f-1=(λ’xf-1;λ’yf-1;λ’zf-1)       λ’4f-1=(λ’xf-1;λ’yf-1;λ’zf-1+λ’ctf-1)      λ’4f=λ4f 

Där ∆p’3p1 är impulsen (rörelsemängdsändringen) hos partikel 1 i rummet , ∆p’3p2 är impulsen (rörelsemängdsändringen) hos partikel 2 i rummet , ∆p’xp1 är x-komposanten av impulsen (rörelsemängdsändringen) hos partikel 1 , ∆p’xp2 är x-komposanten av impulsen (rörelsemängdsändringen) hos partikel 2 , ∆p’yp1 är y-komposanten av impulsen (rörelsemängdsändringen) hos partikel 1 , ∆p’yp2 är y-komposanten av impulsen (rörelsemängdsändringen) hos partikel 2 , ∆p’zp1 är z-komposanten av impulsen (rörelsemängdsändringen) hos partikel 1 , ∆p’zp2 är z-komposanten av impulsen (rörelsemängdsändringen) hos partikel 2 , ∆p’ctp1 är tidskomposanten av impulsen (rörelsemängdsändringen) hos partikel 1 , ∆p’ctp2 är tidskomposanten av impulsen (rörelsemängdsändringen) hos partikel 2 , F’3p1 är kraften i rummet på partikel 1 , F’3p2 är kraften i rummet på partikel 2 , F’xp1 är x-komposanten av kraften på partikel 1 , F’xp2 är x-komposanten av kraften på partikel 2 , F’yp1 är y-komposanten av kraften på partikel 1 , F’yp2 är y-komposanten av kraften på partikel 2 , F’zp1 är z-komposanten av kraften på partikel 1 , F’zpz är z-komposanten av kraften på partikel 2 , F’ctp1 är tidskomposanten av kraften på partikel 1 , F’ctp2 är tidskomposanten av kraften på partikel 2 , 1E’3 är det 4 elektriska fält i rummet som partikel 1 känner som kommer från partikel 2 , 2E’4 är det  elektriska fält i rummet som partikel 2 känner som kommer från partikel 1 , 1E’x är x-komposanten av det elektriska fält som partikel 1 känner som kommer från partikel 2 , 2E’x är x-komposanten av det elektriska fält som partikel 2 känner som kommer från partikel 1 , 1E’y är y-komposanten av det elektriska fält som partikel 1 känner som kommer från partikel 2 , 2E’y är y-komposanten av det elektriska fält som partikel 2 känner som kommer från partikel 1 , 1E’z är z-komposanten av det elektriska fält som partikel 1 känner som kommer från partikel 2 , 2E’z är z-komposanten av det elektriska fält som partikel 2 känner som kommer från partikel 1 , 1E’ct är tidskomposanten av det elektriska fält som partikel 1 känner som kommer från partikel 2 , 2E’ct är tidskomposanten av det elektriska fält som partikel 2 känner som kommer från partikel 1 , λ’3f är fotonens kvantvåglängd i rummet , λ’xf är fotonens kvantvåglängd i x-led , λ’yf är fotonens kvantvåglängd i y-led , λ’zf är fotonens kvantvåglängd i z-led och λ’cf är fotonens kvantvåglängd i tidsdimensionen ( i hyperrymd) som du ser av detta är kvantvåglängder för fotoner precis som för andra partiklar de följer samma ekvationer av dessa ekvationer ser du även att fotoner kan röra sig i tidsdimensionen. Man ser också att den totala rörelsemängden bevaras då 2 partiklar utbyter fotoner med varandra (samma partikel kan både ta emot och sända fotoner och växlar då mellan att vara partikel 1 och 2). Fotonvåglängd i hyperrymd är likadan som i normalrymd precis som för alla våglängder. Som du ser av ekvationerna ovan är impulsen (rörelsemängdsändringen) lika stor som (motsvarande impuls (rörelsemängdsändring) i normalrymd)/N

W’f=h’f*4f=Wf            v’f/c’=λ’4f/λ’3f              v’xf/c’=λ’4f/λ’xf              v’yf/c’=λ’4f/λ’yf            v’zf/c’=λ’4f/λ’zf           v’ctf/c’=λ’4f/λ’ctf            c’=f*4fλ’4f=Nc           v’f=f*3fλ’3f=Nvf            v’xf=f*xfλ’xf=Nvxf             v’yf=f*yfλ’yf=Nvyf            v’zf=f*zfλ’zf=Nvzf           v’ctf=f*ctfλ’ctf=Nvctf

Där W’f är fotonens energi , v’f är fotonens hastighet i rummet , v’xf är x-komposanten av fotonens hastighet , v’yf är y-komposanten av fotonens hastighet , v’zf är z-komposanten av fotonens hastighet och v’ctf är fotonens tidshastighet (i hyperrymd) som du ser av dessa ekvationer kan fotoner även röra sig i tiden och inte enbart i rummet, när en foton rör sig i tiden så blir dess våglängd i rummet större än om den inte hade rört sig lika mycket i tiden och haft samma 4våglängd. Du ser också att fotonernas 4hastighet i hyperrymden är Nc

∆W’p1=-W’f=-h’f*4f=∆Wp1            ∆W’p2=W’f=h’f*4f           ∆W’p1=-∆W’p2=∆Wp2

SW’f=h’f*3f=SWf              xW’f=h’f*xf=xWf          yW’f=h’f*yf=yWf             zW’f=h’f*zf=zWf            ctW’f=h’f*ctf=ctWf

W’f=SW’f+ctW’f=xW’f+yW’f+zW’f+ctW’f=h’f*4f        W’f=Wf

     SW’f =xW’f+yW’f+zW’f=h’f*3f              SW’f=SWf

f*3f=f*xf+f*yf+f*zf       f*4f=f*3f+f*ctf=f*xf+f*yf+f*zf+f*ctf        f*4f=Nf4f         f*3f=Nf3f          f*xf=Nfxf             f*yf=Nfyf              f*zf=Nfzf             f*ctf=Nfctf

Där SW’f är fotonens rumsrörelse energi , xW’f är fotonens rörelseenergi i x-led , yW’f är fotonens rörelseenergi i y-led , zW’f är fotonens rörelseenergi i z-led , ctW’f är fotonens tidsenergi , ∆W’p1 är energiändringen hos partikel 1 , ∆W’p2 är energiändringen hos partikel 2 , f*4f är fotonens 4dimensionella kvantvågfrekvens , f*3f är fotonens kvantvågfrekvens i rummet , f*xf är fotonens kvantvågfrekvens i x-led , f*yf är fotonens kvantvågfrekvens i y-led , f*zf är fotonens kvantvågfrekvens i z-led och f*ctf är fotonens kvantvågfrekvens i tidsdimensionen. ( i hyperrymden) Som du ser av dessa ekvationer innebär fotonöverföringen en energiöverföring mellan 2 partiklar där den totala 4dimensionella energin bevaras. Du ser också att energin hos fotoner i hyperrymden är lika stor som motsvarande energi hos motsvarande fotoner i normalrymd medans våglängden är densamma och frekvensen N gånger motsvarande frekvens i normalrymd.

Utbyte av fotoner allmänt i hyperrymd

∆1p’4=∑∆p’4p1=∫1F’4dT’=∭ρ’01(∫1E’4dT’)dxdydz=∆1p4/N

∆2p’4=∑∆p’4p2=∫2F’4dT’=∭ρ’02(∫2E’4dT’)dxdydz=∆2p4/N

∆1p’4=-∑(h’/λ’4f)         ∆2p’4=∑(h’/λ’4f)       ∆1p’4+∆2p’4=0

1F’4+2F’4=0

 

∆1p’3=∑∆p’3p1=∫1F’3dT’=∭ρ’01(∫1E’3dT’)dxdydz=∆1p3/N

∆2p’3=∑∆p’3p2=∫2F’3dT’=∭ρ’02(∫2E’3dT’)dxdydz=∆2p3/N

∆1p’3=-∑(h’/λ’3f)         ∆2p’3=∑(h’/λ’3f)       ∆1p’3+∆2p’3=0

1F’3+2F’3=0

 

∆1p’x=∑∆p’xp1=∫1F’xdT’=∭ρ’01(∫1E’xdT’)dxdydz=∭ρ’01(∫1E’sxdt’-∫1Byxdy-∫1Bzxdz)dxdydz=∆1px/N

∆2p’x=∑∆p’xp2=∫2F’xdT’=∭ρ’02(∫2E’xdT’)dxdydz=∭ρ’02(∫2E’sxdt’-∫2Byxdy-∫2Bzxdz)dxdydz=∆2px/N

∆1p’x=-∑(h’/λ’xf)         ∆2p’x=∑(h’/λ’xf)       ∆1p’x+∆2p’x=0

1F’x+2F’x=0

 

∆1p’y=∑∆p’yp1=∫1F’ydT’=∭ρ’01(∫1E’ydT’)dxdydz=∭ρ’01(∫1E’sydt’-∫1Bxydx-∫1Bzydz)dxdydz=∆1py/N

∆2p’y=∑∆p’yp2=∫2F’ydT’=∭ρ’02(∫2E’ydT’)dxdydz=∭ρ’02(∫2E’sydt’-∫2Bxydx-∫2Bzydz)dxdydz=∆2py/N

∆1p’y=-∑(h’/λ’yf)         ∆2p’y=∑(’h/λ’yf)       ∆1p’y+∆2p’y=0

1F’y+2F’y=0

 

∆1p’z=∑∆p’zp1=∫1F’zdT’=∭ρ’01(∫1E’zdT’)dxdydz=∭ρ’01(∫1E’szdt’-∫1Bxzdx-∫1Byzdy)dxdydz=∆1pz/N

∆2p’z=∑∆p’zp2=∫2F’zdT’=∭ρ’02(∫2E’zdT’)dxdydz=∭ρ’02(∫2E’szdt’-∫2Bxzdx-∫2Byzdy)dxdydz=∆2pz/N

∆1p’z=-∑(h’/λ’zf)         ∆2p’z=∑(h’/λ’zf)       ∆1p’z+∆2p’z=0

1F’z+2F’z=0

 

∆1p’ct=∑∆p’ctp1=∫1F’ctdT’=∭ρ’01(∫1E’ctdT’)dxdydz=∭ρ’01(∫1Bxctdx+∫1Byctdy+∫1Bzctdz)dxdydz=∆1pct/N

∆2p’ct=∑∆p’ctp2=∫2F’ctdT’=∭ρ’02(∫2E’ctdT’)dxdydz=∭ρ’02(∫2Bxctdx+∫2Byctdy+∫2Bzctdz)dxdydz=∆2pct/N

∆1p’ct=-∑(h’/λ’ctf)         ∆2p’ct=∑(h’/λ’ctf)       ∆1p’ct+∆2p’ct=0

1F’ct+2F’ct=0

 

(∆p’3)2=(∆p’x)2+(∆p’y)2+(∆p’z)2          ∆p’3=(∆p’x;∆p’y;∆p’z)

(∆p’4)2=(∆p’3)2+(∆p’ct)2=(∆p’x)2+(∆p’y)2+(∆p’z)2+(∆p’ct)2          ∆p’4=(∆p’x;∆p’y;∆p’z;∆p’ct)         ∆p’4=∆p4/N          ∆p’3=∆p3/N

Där ∆1p’4 är den 4dimensionella impulsen (rörelsemängdsändringen) på det delsystem som sänder fotoner , ∆2p’4 är den 4dimensionella impulsen (rörelsemängdsändringen) på det delsystem som mottar fotoner , ∆1p’3 är impulsen i rummet (rörelsemängdsändringen) på det delsystem som sänder fotoner , ∆2p’3 är impulsen i rummet (rörelsemängdsändringen) på det delsystem som mottar fotoner , ∆1p’x är x-komposanten för impulsen (rörelsemängdsändringen) för det delsystem som sänder fotoner , ∆2p’x är x-komposanten för impulsen (rörelsemängdsändringen) för det delsystem som mottar fotoner , ∆1p’y är y-komposanten för impulsen (rörelsemängdsändringen) för det delsystem som sänder fotoner , ∆2p’y är y-komposanten för impulsen (rörelsemängdsändringen) för det delsystem som mottar fotoner , ∆1p’z är z-komposanten för impulsen (rörelsemängdsändringen) för det delsystem som sänder fotoner , ∆2p’z är z-komposanten för impulsen (rörelsemängdsändringen) för det delsystem som mottar fotoner , ∆1p’ct är tidskomposanten för impulsen (rörelsemängdsändringen) för det delsystem som sänder fotoner , ∆2p’ct är tidskomposanten för impulsen (rörelsemängdsändringen) för det delsystem som mottar fotoner , 1F’4=1F4 är den 4dimensionella kraften på det delsystem som sänder fotoner , 2F’4=2F4  är den 4dimensionella kraften på det delsystem som mottar fotoner , 1F’3 är kraften i rummet på det delsystem som sänder fotoner , 2F’3 är kraften i rummet på det delsystem som mottar fotoner , 1F’x är x-komposanten av kraften på det delsystem som sänder fotoner , 2F’x är x-komposanten av kraften på det delsystem som mottar fotoner , 1F’y är y-komposanten av kraften på det delsystem som sänder fotoner , 2F’y är y-komposanten av kraften på det delsystem som mottar fotoner , 1F’x är z-komposanten av kraften på det delsystem som sänder fotoner , 2F’x är z-komposanten av kraften på det delsystem som mottar fotoner , 1F’ct är tidskomposanten av kraften på det delsystem som sänder fotoner , 2F’ct tidskomposanten av kraften på det delsystem som mottar fotoner , 1E’4 är det elektriska fält som det delsystem som sänder fotoner uppfattar som kommer ifrån det delsystem som mottar fotoner , 2E’4 är det elektriska fält som det delsystem som mottar fotoner uppfattar som kommer ifrån det delsystem som sänder fotoner , 1E’3 är det elektriska fält i rummet som det delsystem som sänder fotoner uppfattar som kommer ifrån det delsystem som mottar fotoner , 2E’3 är det elektriska fält i rummet som det delsystem som mottar fotoner uppfattar som kommer ifrån det delsystem som sänder fotoner , 1E’x är x-komposanten av det elektriska fält som det delsystem som sänder fotoner uppfattar som kommer ifrån det delsystem som mottar fotoner , 2E’x är x-komposanten av det elektriska fält som det delsystem som mottar fotoner uppfattar som kommer ifrån det delsystem som sänder fotoner , 1E’y är y-komposanten av det elektriska fält som det delsystem som sänder fotoner uppfattar som kommer ifrån det delsystem som mottar fotoner , 2E’y är y-komposanten av det elektriska fält som det delsystem som mottar fotoner uppfattar som kommer ifrån det delsystem som sänder fotoner , 1E’z är z-komposanten av det elektriska fält som det delsystem som sänder fotoner uppfattar som kommer ifrån det delsystem som mottar fotoner , 2E’z är z-komposanten av det elektriska fält som det delsystem som mottar fotoner uppfattar som kommer ifrån det delsystem som sänder fotoner och 1E’x tidskomposanten av det elektriska fält som det delsystem som sänder fotoner uppfattar som kommer ifrån det delsystem som mottar fotoner , 2E’x tidskomposanten av det elektriska fält som det delsystem som mottar fotoner uppfattar som kommer ifrån det delsystem som sänder fotoner.(i hyperrymden) Ni kan se de olika komposanterna för fälten i ekvationerna ovan. Observera att samma partikel ingår i båda systemen om den både sänder ut och mottar fotoner.

∆W’1=∑∆W’p1=-∑W’f=-∑h’f*4f=∆W1              ∆W’2=∑∆W’p2=∑W’f=∑h’f*4f=∆W2           ∆W’1=-∆W’2

Där ∆W’1 är energiändringen hos det delsystem som sänder fotoner , ∆W’2 är energiändringen hos det delsystem som mottar fotoner. ( i hyperrymd) Som du ser av dessa ekvationer är den totala energin bevarad du ser också att energiändringarna hos delsystemen i hyperrymd är lika stora som motsvarande energiändringar i normalrymd.

F’=F där F’ är kraften i det parallella 4rummet och F är kraften i vårat 4rum.

 

 

T’=∫dT’=∫(dT/N)=T/N

Där T är egentiden i vårat universum och T’ är egentiden i det parallella universumet detta medför även att ΔT’=ΔT/N där ΔT’ är ett visst tidsintervall i hyperrymden och ΔT motsvarande tidsintervall i normalrymden detta medför även att frekvensen f*=1/ ΔT’=N/ ΔT=Nf där f* är frekvensen i parallelluniversumet och f är frekvensen i vårat universum (att frekvensen i parallelluniversumet blir Nf alltså ett heltal(hyperfaktorn) gånger frekvensen i vårat universum gör att många kallar hyperrymden för verklighetens övertoner eller det kosmiska övertonerna. Ibland också det högre vibrationerna av verkligheten.)

4rummens metrik är lokalt euklidisk där (ds4)2=(cdT)2=(dx)2+(dy)2+(dz)2+(cdt)2         ds4=cdT=(dx;dy;dz;cdt)

Och  (ds’4)2=(c’dT’)2=(dx)2+(dy)2+(dz)2+(c’dt’)2 men c’dt’=cdt och c’dT’=cdT så ds’4=ds4

(att 4 hastigheten i hyperrymden är högre beror på att tidsintervallen dt’ är kortare (dt’=dt/N) än i normalrymden)

 λ'=λ våglängden i hyperrymden är samma som i normalrymden.

F’g=Fg gravitationskkraften i hyperrymden är samma som i normal rymden

g’=N2g där g’ är gravitationsfältet i hyperrymden och g är gravitationsfältet i normalrymden

Gravifoton överföring mellan materia och världsetern

Här beskriver jag hur elektrogravitationsfältframdrivning fungerar med hjälp utav gravifotonutsändning och infångning och hur gravifotonerna kan överföra impuls (rörelsemängdsändring) till själva rummet. Gravifotoner är elektrogravitationsfältsvågkvanta.

4Fg2p=m2pg2p=F4p1∆U/U0=F4p1Uind1/U0+F4p2Uind2/U0       g2p=F4p1∆U/(m2pU0)       ∆U=Uind1-Uind2       4Fg2p=F4gp1+F4gp2       F4gp1=F4p1Uind1/U0            F4gp2=F4p2Uind2/U0      F4p1=-F4p2

∆p4g2p=∆p4gp1+∆p4gp2           ∆p4gp1=∫F4gp1dT        ∆p4gp2=∫F4gp2dT          ∆p4g2p=∫4Fg2pdT  för ∆Wg2p>0 så gäller att ∆p4gp1=h/λ4Gf1 och ∆p4gp2=h/λ4Gf2 och ∆p4g2p=h/λ4Gf1+h/λ4Gf2 i detta fall har det 2 partiklarna tagit upp 2 gravifotoner från rummet och ökat sin energi. För ∆Wg2p<0 så gäller att ∆p4gp1=-h/λ4Gf1 och ∆p4gp2=-h/λ4Gf2 och ∆p4g2p=-h/λ4Gf1-h/λ4Gf2 i detta fall har det 2 partiklarna sänt ut 2 gravifotoner till rummet och minskat i energi.

4Fg2p är gravitationskraften på de 2 partiklarna , g2p är gravitationsfältet som de 2 partiklarna alstrar , m2p är massan hos de 2 partiklarna , Uind1 är den inducerade elektriska potentialen hos partikel 1 , Uind2 är den inducerade elektriska potentialen hos partikel 2 , ∆U är spänningen mellan partikel 1 och partikel 2 , F4gp1 är gravitationskraften hos partikel 1 , F4gp2 är gravitationskraften hos partikel 2 , U0 är eterns bakgrundspotential (materiens inre genomsnittspotential) , F4p1 är den elektromagnetiska kraften på partikel 1 , F4p2 är den elektromagnetiska kraften på partikel 2 (motkraft till F4p1) ,  ∆p4gp1 är den gravitationella impulsen (rörelsemängdsändringen) hos partikel 1 , ∆p4gp2 är den gravitationella impulsen (rörelsemängdsändringen) hos partikel 2 , ∆p4g2p är den gravitationella impulsen (rörelsemängdsändringen) hos de 2 partiklarna , λ4Gf1 är den 4dimensionella kvantvåglängden hos gravifoton 1 , λ4Gf2 är den 4dimensionella kvantvåglängden hos gravifoton 2. För att alstra ett gravitationsfält krävs minst 2 partiklar och en spänning emellan dem. Partiklarna utbyter då gravifotoner med världsetern (4rummet)

3Fg2p=F3p1∆U/U0             3g2p=F3p1∆U/(m2pU0)          ∆p3g2p=∫3Fg2pdT

För ∆Wg2p>0 så gäller att ∆p3g2p=h/λ3Gf1+h/λ3Gf2 då har partikelparet tagit upp 2 gravifotoner från rummet. 

För ∆Wg2p<0 så gäller att ∆p3g2p=-h/λ3Gf1-h/λ3Gf2 då har partikelparet sänt ut 2 gravifotoner till rummet

 

xFg2p=Fxp1∆U/U0             xg2p=Fxp1∆U/(m2pU0)          ∆pxg2p=∫xFg2pdT

För ∆Wg2p>0 så gäller att ∆pxg2p=h/λxGf1+h/λxGf2 då har partikelparet tagit upp 2 gravifotoner från rummet. 

För ∆Wg2p<0 så gäller att ∆pxg2p=-h/λxGf1-h/λxGf2 då har partikelparet sänt ut 2 gravifotoner till rummet

 

yFg2p=Fyp1∆U/U0             yg2p=Fyp1∆U/(m2pU0)          ∆pyg2p=∫yFg2pdT

För ∆Wg2p>0 så gäller att ∆pyg2p=h/λyGf1+h/λyGf2 då har partikelparet tagit upp 2 gravifotoner från rummet. 

För ∆Wg2p<0 så gäller att ∆pyg2p=-h/λyGf1-h/λyGf2 då har partikelparet sänt ut 2 gravifotoner till rummet

 

zFg2p=Fzp1∆U/U0             zg2p=Fzp1∆U/(m2pU0)          ∆pzg2p=∫zFg2pdT

För ∆Wg2p>0 så gäller att ∆pzg2p=h/λzGf1+h/λzGf2 då har partikelparet tagit upp 2 gravifotoner från rummet. 

För ∆Wg2p<0 så gäller att ∆pzg2p=-h/λzGf1-h/λzGf2 då har partikelparet sänt ut 2 gravifotoner till rummet

 

ctFg2p=Fctp1∆U/U0             ctg2p=Fctp1∆U/(m2pU0)          ∆pctg2p=∫ctFg2pdT

För ∆Wg2p>0 så gäller att ∆pctg2p=h/λctGf1+h/λctGf2 då har partikelparet tagit upp 2 gravifotoner från rummet. 

För ∆Wg2p<0 så gäller att ∆pctg2p=-h/λctGf1-h/λctGf2 då har partikelparet sänt ut 2 gravifotoner till rummet

3g2p2=xg2p2+yg2p2+zg2p2          3g2p=(xg2p;yg2p;zg2p)

g2p2=3g2p2+ctg2p2=xg2p2+yg2p2+zg2p2+ctg2p2          g2p=(xg2p;yg2p;zg2p;ctg2p)

3Fg2p2=xFg2p2+yFg2p2+zFg2p2         3Fg2p=(xFg2p;yFg2p;zFg2p)

4Fg2p2=3Fg2p2+ctFg2p2=xFg2p2+yFg2p2+zFg2p2+ctFg2p2         4Fg2p=(xFg2p;yFg2p;zFg2p;ctFg2p)

(∆p3g2p)2=(∆pxg2p)2+(∆pyg2p)2+(∆pzg2p)2         ∆p3g2p=(∆pxg2p;∆pyg2p;∆pzg2p)

(∆p4g2p)2=(∆p3g2p)2+(∆pctg2p)2=(∆pxg2p)2+(∆pyg2p)2+(∆pzg2p)2+(∆pctg2p)2         ∆p4g2p=(∆pxg2p;∆pyg2p;∆pzg2p;∆pctg2p)

λ3Gf-2=λxGf-2+λyGf-2+λzGf-2         λ4Gf-2=λ3Gf-2+λctGf-2=λxGf-2+λyGf-2+λzGf-2+λctGf-2    

λ3Gf-1=(λxGf-1;λyGf-1;λzGf-1)       λ4Gf-1=(λxGf-1;λyGf-1;λzGf-1+λctGf-1)

Där 3Fg2p är gravitationskraften i rummet på de 2 partiklarna , xFg2p är x-komposanten av gravitationskraften på de 2 partiklarna , yFg2p är y-komposanten av gravitationskraften på de 2 partiklarna , zFg2p är z-komposanten av gravitationskraften på de 2 partiklarna , ctFg2p är  gravitationskraften i tidsdimensionen på de 2 partiklarna , 3g2p är gravitationsfältet i rummet som alstras av de 2 partiklarna , xg2p är x-komposanten av gravitationsfältet som alstras av de 2 partiklarna , yg2p är y-komposanten av gravitationsfältet som alstras av de 2 partiklarna , zg2p är z-komposanten av gravitationsfältet som alstras av de 2 partiklarna , ctg2p är gravitationsfältet i tidsdimensionen som alstras av de 2 partiklarna , ∆p3g2p är den gravitationella impulsen (rörelsemängdsändringen) för de 2 partiklarna i rummet , ∆pxg2p är x-komposanten av den gravitationella imulsen (rörelsemängdsändringen) för de 2 partiklarna  , ∆pyg2p är y-komposanten av den gravitationella imulsen (rörelsemängdsändringen) för de 2 partiklarna  , ∆pzg2p är z-komposanten av den gravitationella imulsen (rörelsemängdsändringen) för de 2 partiklarna  , ∆pctg2p är tidskomposanten av den gravitationella imulsen (rörelsemängdsändringen) för de 2 partiklarna , λ4Gf är den 4dimensionella gravifotonvåglängden , λ3Gf är gravifotonvåglängden i rummet , λxGf är gravifotonvåglängden i x-led , λyGf är gravifotonvåglängden i y-led , λzGf är gravifotonvåglängden i z-led , λctGf är gravifotonvåglängden i tidsdimensionen ( i normalrymd) observera att samma partikel kan både sända och ta emot gravifotoner.

Wg2p=∫xFg2pdx+∫yFg2pdy+∫zFg2pdz+∫ctFg2pcdt=Wp1∆U/U0

För ∆Wg2p>0 så gäller att ∆Wg2p=WGf1+WGf2=hfgf1+hfgf2 i detta fall tar partiklarna upp gravifotoner , För ∆Wg2p<0 så gäller att ∆Wg2p=-WGf1-WGf2=-hfgf1-hfgf2 i detta fall sänder partiklarna ut gravifotoner 

WGf=hf4Gf            SWGf=hf3Gf              xWGf=hfxGf           yWGf=hfyGf            zWGf=hfzGf           ctWGf=hfctGf           SWGf=xWGf+yWGf+zWGf=hf3Gf             WGf=SWGf+ctWGf=xWGf+yWGf+zWGf=hf4Gf

f3Gf=fxGf+fyGf+fzGf       f4Gf=f3Gf+fctGf=fxGf+fyGf+fzGf+fctGf

Där Wg2p är partiklarnas gravitationella energi , ∆Wg2p är ändringen i partiklarnas gravitationella energi , WGf är energin hos en gravifoton , SWGf  är rörelseenergin hos en gravifoton , xWGf är rörelseenergin i x-led hos en gravifoton , yWGf är rörelseenergin i y-led hos en gravifoton , zWGf är rörelseenergin i z-led hos en gravifoton , ctWGf är tidsenergin hos en gravifoton , f4Gf är gravifotonens 4dimensionella kvantvågfrekvens , f3Gf är gravifotonens kvantvågfrekvens i rummet , fxGf är gravifotonens kvantvågfrekvens i x-led , fyGf är gravifotonens kvantvågfrekvens i y-led , fzGf är gravifotonens kvantvågfrekvens i z-led och fctGf är gravifotonens kvantvågfrekvens i tidsdimensionen. (i normalrymd)

vGf/c=λ4Gf/λ3Gf              vxGf/c=λ4Gf/λxGf              vyGf/c=λ4Gf/λyGf            vzGf/c=λ4Gf/λzGf           vctGf/c=λ4Gf/λctGf        c=f4Gfλ4Gf           vGf=f3Gfλ3Gf            vxGf=fxGfλxGf             vyGf=fyGfλyGf            vzGf=fzGfλzGf           vctGf=fctGfλctGf

Där vGf är gravifotonens rumshastighet , vxGf är x-komposanten av gravifotonens hastighet , vyGf är y-komposanten av gravifotonens hastighet , vzGf är z-komposanten av gravifotonens hastighet och vctGf är gravifotonens tidshastighet. ( i normalrymd) Som du ser av dessa ekvationer påminner gravifotoner om vanliga fotoner men gravifotoner växelverkar mellan tomrummet och materien (gravifotoner är på det sättet ett slags tomrumsenergi då det kan växelverka med tomrummet) medans fotoner växelverkar mellan materia det är gravifotoner som används för att skapa artificiell gravitation i till exempel UFO-framdrivningen och normalgravitationsfältet ombord på UFOt gravifotoner används även för hyperdriften när UFOt överförs till ett parallell 4rum med högre ljushastighet gravifotoner används också i dimensionsportalen då de skapar ett enkelriktat maskhål genom hyperrymden så att man omedelbart kan ta sig till den andra planeten.

g32=gx2+gy2+gz2                 g3=(gx;gy;gz)

g2=g32+gct2=gx2+gy2+gz2+gct2        g=(gx;gy;gz;gct)

P3=Px+Py+Pz                P=P3+Pct=Px+Py+Pz+Pct       P=d3W/(dxdydz)

gx=(dPxΔU)/(¤dxU0)     gy=(dPyΔU)/(¤dyU0)    gz=(dPzΔU)/(¤dzU0)     gct=(dPctΔU)/(¤cdtU0)

Där g är det 4dimensionella gravitationsfältet , g3 är gravitationsfältet i rummet , gx är x-komposanten av gravitationsfältet , gy är y-komposanten av gravitationsfältet , gz är z-komposanten av gravitationsfältet , gct är gravitationsfältet i tidsdimensionen , ¤ är masstätheten , P är trycket totalenergin/volym , P3 är trycket orsakat av krafter i rummet , Px är trycket orsakat av krafter i x-led , Py är trycket orsakat av krafter i y-led , Pz är trycket orsakat av krafter i z-led , Pct är trycket orsakat av krafter i tidsdimensionen

F4g=∑F4gp=∑4Fg2p=∭¤gdxdydz

∆p4g=∑∆p4gp=∑∆p4g2p=∫F4gdT

För ∆Wg>0 så gäller att ∆p4g=∑(h/λ4Gf) systemet har då tagit upp gravifotoner från 4rummet , För ∆Wg<0 så gäller att ∆p4g=-∑(h/λ4Gf) systemet har då sänt ut gravifotoner till 4rummet

F3g=∑3Fg2p=∭¤g3dxdydz             ∆p3g=∑∆p3g2p=∫F3gdT       

För ∆Wg>0 så gäller att ∆p3g=∑(h/λ3Gf) systemet har då tagit upp gravifotoner från 4rummet , För ∆Wg<0 så gäller att ∆p3g=-∑(h/λ3Gf) systemet har då sänt ut gravifotoner till 4rummet

Fxg=∑xFg2p=∭¤gxdxdydz=∬(Px∆U/U0)dydz             ∆pxg=∑∆pxg2p=∫FxgdT       

För ∆Wg>0 så gäller att ∆pxg=∑(h/λxGf) systemet har då tagit upp gravifotoner från 4rummet , För ∆Wg<0 så gäller att ∆pxg=-∑(h/λxGf) systemet har då sänt ut gravifotoner till 4rummet

 

Fyg=∑yFg2p=∭¤gydxdydz=∬(Py∆U/U0)dxdz             ∆pyg=∑∆pyg2p=∫FygdT       

För ∆Wg>0 så gäller att ∆pyg=∑(h/λyGf) systemet har då tagit upp gravifotoner från 4rummet , För ∆Wg<0 så gäller att ∆pyg=-∑(h/λyGf) systemet har då sänt ut gravifotoner till 4rummet

 

Fzg=∑zFg2p=∭¤gzdxdydz=∬(Pz∆U/U0)dxdy             ∆pzg=∑∆pzg2p=∫FzgdT       

För ∆Wg>0 så gäller att ∆pzg=∑(h/λzGf) systemet har då tagit upp gravifotoner från 4rummet , För ∆Wg<0 så gäller att ∆pzg=-∑(h/λzGf) systemet har då sänt ut gravifotoner till 4rummet

 

Fctg=∑ctFg2p=∭¤gctdxdydz=∬(Pct∆U/U0)dxdydz/(cdt)             ∆pctg=∑∆pctg2p=∫FctgdT       

För ∆Wg>0 så gäller att ∆pctg=∑(h/λctGf) systemet har då tagit upp gravifotoner från 4rummet , För ∆Wg<0 så gäller att ∆pctg=-∑(h/λctGf) systemet har då sänt ut gravifotoner till 4rummet

 

F3g2=Fxg2+Fyg2+Fzg2         F3g=(Fxg;Fyg;Fzg)

F4g2=F3g2+Fctg2=Fxg2+Fyg2+Fzg2+Fctg2         F4g=(Fxg;Fyg;Fzg;Fctg)

(∆p3g)2=(∆pxg)2+(∆pyg)2+(∆pzg)2         ∆p3g=(∆pxg;∆pyg;∆pzg)

(∆p4g)2=(∆p3g)2+(∆pctg)2=(∆pxg)2+(∆pyg)2+(∆pzg)2+(∆pctg)2         ∆p4g=(∆pxg;∆pyg;∆pzg;∆pctg)

Wg=∑Wgp=∑Wg2p=∑(Wp1∆U/U0)=∫Fgxdx+∫Fgydy+∫Fgzdz+∫Fgctcdt

För ∆Wg>0 så gäller att ∆Wg=∑WGf=∑hf4Gf systemet har då tagit upp gravifotoner från 4rummet , För ∆Wg<0 så gäller att ∆Wg=-∑WGf=-∑hf4Gf systemet har då sänt ut gravifotoner till 4rummet

För ∆Wg>0 så gäller att ∆pctg=∑(h/λctGf) systemet har då tagit upp gravifotoner från 4rummet , För ∆Wg<0 så gäller att ∆pctg=-∑(h/λctGf) systemet har då sänt ut gravifotoner till 4rummet

Där F4g är den 4dimensionella gravitationskraften som verkar på systemet (saknar motkraft då impulsen överförs till själva rymden med hjälp av gravifotoner) , F3g är rumskomposanterna av gravitationskraften , Fxg är gravitationskraftens x-komposant , Fyg är gravitationskraftens y-komposant , Fzg är gravitationskraftens z-komposant , Fctg är gravitationskraftens komposant i tidsdimensionen , ∆p4g är den 4dimensionella gravitationella impulsen (rörelsemängdsändringen) som verkar på systemet (motimpulsen verkar via gravifotonerna på tomrummet självt) , ∆p3g är den gravitationella impulsen (rörelsemängdsändringen) i rummet som verkar på systemet , ∆pxg är x-komposanten av den gravitationella impulsen (rörelsemängdsändringen) som verkar på systemet , ∆pyg är y-komposanten av den gravitationella impulsen (rörelsemängdsändringen) som verkar på systemet , ∆pzg är z-komposanten av den gravitationella impulsen (rörelsemängdsändringen) som verkar på systemet , ∆pctg är tidskomposanten av den gravitationella impulsen (rörelsemängdsändringen) som verkar på systemet , Wg är systemets gravitationella energi och ∆Wg är ändringen i systemets energi (i normalrymden) som du ser är gravitation ett sätt att överföra energi mellan materien och själva 4rummen det är också ett sätt att överföra materia mellan olika 4rum.

 Nedan kommer motsvarande ekvationer för hyperrymden:

4F’g2p=m’2pg’2p=F’4p1∆U’/U’0=F’4p1U’ind1/U’0+F’4p2U’ind2/U’0=4Fg2p g’2p=F’4p1∆U’/(m’2pU’0)=N2g2p       ∆U’=U’ind1-U’ind2=N∆U       4F’g2p=F’4gp1+F’4gp2       F’4gp1=’F4p1U’ind1/U’0            F’4gp2=F’4p2U’ind2/U’0      F’4p1=-F’4p2

∆p’4g2p=∆p’4gp1+∆p’4gp2=∆p4g2p/N           ∆p’4gp1=∫F’4gp1dT’=∆p4gp1/N        ∆p’4gp2=∫F’4gp2dT’=∆p4gp2/N          ∆p’4g2p=∫4F’g2pdT’=∆p4g2p/N 

 För ∆W’g2p>0 så gäller att ∆p’4gp1=h’/λ’4Gf1 och ∆p’4gp2=h’/λ’4Gf2 och ∆p’4g2p=h’/λ’4Gf1+h’/λ4Gf2 i detta fall har det 2 partiklarna tagit upp 2 gravifotoner från rummet och ökat sin energi. För ∆W’g2p<0 så gäller att ∆p’4gp1=-h’/λ’4Gf1 och ∆p’4gp2=-h’/λ’4Gf2 och ∆p’4g2p=-h’/λ’4Gf1-h’/λ’4Gf2 i detta fall har det 2 partiklarna sänt ut 2 gravifotoner till rummet och minskat i energi.

4F’g2p är gravitationskraften på de 2 partiklarna , g’2p är gravitationsfältet som de 2 partiklarna alstrar , m’2p=m2p/N2 är massan hos de 2 partiklarna , U’ind1 är den inducerade elektriska potentialen hos partikel 1 , U’ind2 är den inducerade elektriska potentialen hos partikel 2 , ∆U’ är spänningen mellan partikel 1 och partikel 2 , F’4gp1 är gravitationskraften hos partikel 1 , F’4gp2 är gravitationskraften hos partikel 2 , U’0=NU0 är eterns bakgrundspotential i hyperrymden (materiens inre genomsnittspotential) , F’4p1 är den elektromagnetiska kraften på partikel 1 , F’4p2 är den elektromagnetiska kraften på partikel 2 (motkraft till F’4p1) ,  ∆p’4gp1 är den gravitationella impulsen (rörelsemängdsändringen) hos partikel 1 , ∆p’4gp2 är den gravitationella impulsen (rörelsemängdsändringen) hos partikel 2 , ∆p’4g2p är den gravitationella impulsen (rörelsemängdsändringen) hos de 2 partiklarna , λ’4Gf1 är den 4dimensionella kvantvåglängden hos gravifoton 1 , λ’4Gf2 är den 4dimensionella kvantvåglängden hos gravifoton 2. För att alstra ett gravitationsfält krävs minst 2 partiklar och en spänning emellan dem. Partiklarna utbyter då gravifotoner med världsetern (4rummet)

3F’g2p=F’3p1∆U’/U’0=3Fg2p             3g’2p=F’3p1∆U’/(m’2pU’0)=N23g2p          ∆p’3g2p=∫3F’g2pdT’=∆p3g2p/N

För ∆W’g2p>0 så gäller att ∆p’3g2p=h’/λ’3Gf1+h’/λ’3Gf2 då har partikelparet tagit upp 2 gravifotoner från rummet. 

För ∆W’g2p<0 så gäller att ∆p’3g2p=-h’/λ’3Gf1-h’/λ’3Gf2 då har partikelparet sänt ut 2 gravifotoner till rummet

 

xF’g2p=F’xp1∆U’/U’0=xFg2p             xg2p=F’xp1∆U’/(m’2pU’0)=N2xg2p          ∆p’xg2p=∫xF’g2pdT’=∆pxg2p/N

För ∆W’g2p>0 så gäller att ∆p’xg2p=h’/λ’xGf1+h’/λ’xGf2 då har partikelparet tagit upp 2 gravifotoner från rummet. 

För ∆W’g2p<0 så gäller att ∆p’xg2p=-h’/λ’xGf1-h’/λ’xGf2 då har partikelparet sänt ut 2 gravifotoner till rummet

 

yF’g2p=F’yp1∆U’/U’0=yFg2p             yg’2p=F’yp1∆U’/(m’2pU’0)=N2yg2p          ∆p’yg2p=∫yF’g2pdT’=∆pyg2p/N

För ∆W’g2p>0 så gäller att ∆p’yg2p=h’/λ’yGf1+h’/λ’yGf2 då har partikelparet tagit upp 2 gravifotoner från rummet. 

För ∆W’g2p<0 så gäller att ∆p’yg2p=-h’/λ’yGf1-h’/λ’yGf2 då har partikelparet sänt ut 2 gravifotoner till rummet

 

zF’g2p=F’zp1∆U’/U’0=zFg2p             zg’2p=F’zp1∆U’/(m’2pU’0)=N2zg2p          ∆p’zg2p=∫zF’g2pdT’=∆pzg2p/N

För ∆W’g2p>0 så gäller att ∆p’zg2p=h’/λ’zGf1+h’/λ’zGf2 då har partikelparet tagit upp 2 gravifotoner från rummet. 

För ∆W’g2p<0 så gäller att ∆p’zg2p=-h’/λ’zGf1-h’/λ’zGf2 då har partikelparet sänt ut 2 gravifotoner till rummet

 

ctF’g2p=F’ctp1∆U’/U’0= ctFg2p             ctg’2p=F’ctp1∆U’/(m’2pU’0)=N2ctg2p          ∆p’ctg2p=∫ctF’g2pdT’=∆pctg2p/N

För ∆W’g2p>0 så gäller att ∆p’ctg2p=h’/λ’ctGf1+h’/λ’ctGf2 då har partikelparet tagit upp 2 gravifotoner från rummet. 

För ∆W’g2p<0 så gäller att ∆p’ctg2p=-h’/λ’ctGf1-h’/λ’ctGf2 då har partikelparet sänt ut 2 gravifotoner till rummet

3g’2p2=xg’2p2+yg’2p2+zg’2p2          3g’2p=(xg’2p;yg’2p;zg’2p)=N23g2p

g’2p2=3g’2p2+ctg’2p2=xg’2p2+yg’2p2+zg’2p2+ctg’2p2          g’2p=(xg’2p;yg’2p;zg’2p;ctg’2p)=N2g2p

3F’g2p2=xF’g2p2+yF’g2p2+zF’g2p2         3F’g2p=(xF’g2p;yF’g2p;zF’g2p)=3Fg2p

4F’g2p2=3F’g2p2+ctF’g2p2=xF’g2p2+yF’g2p2+zF’g2p2+ctF’g2p2         4F’g2p=(xF’g2p;yF’g2p;zF’g2p;ctF’g2p)=4Fg2p

(∆p’3g2p)2=(∆p’xg2p)2+(∆p’yg2p)2+(∆p’zg2p)2         ∆p’3g2p=(∆p’xg2p;∆p’yg2p;∆p’zg2p)=∆p3g2p/N

(∆p’4g2p)2=(∆p’3g2p)2+(∆p’ctg2p)2=(∆p’xg2p)2+(∆p’yg2p)2+(∆p’zg2p)2+(∆p’ctg2p)2         ∆p’4g2p=(∆p’xg2p;∆p’yg2p;∆p’zg2p;∆p’ctg2p)=∆p4g2p/N

λ’3Gf-2=λ’xGf-2+λ’yGf-2+λ’zGf-2          λ’4Gf=λ4Gf

λ’4Gf-2=λ’3Gf-2+λ’ctGf-2=λ’xGf-2+λ’yGf-2+λ’zGf-2+λ’ctGf-2    

λ’3Gf-1=(λ’xGf-1;λ’yGf-1;λ’zGf-1)       λ’4Gf-1=(λ’xGf-1;λ’yGf-1;λ’zGf-1+λ’ctGf-1)

Där 3F’g2p är gravitationskraften i rummet på de 2 partiklarna , xF’g2p är x-komposanten av gravitationskraften på de 2 partiklarna , yF’g2p är y-komposanten av gravitationskraften på de 2 partiklarna , zF’g2p är z-komposanten av gravitationskraften på de 2 partiklarna , ctF’g2p är  gravitationskraften i tidsdimensionen på de 2 partiklarna , 3g’2p är gravitationsfältet i rummet som alstras av de 2 partiklarna , xg’2p är x-komposanten av gravitationsfältet som alstras av de 2 partiklarna , yg’2p är y-komposanten av gravitationsfältet som alstras av de 2 partiklarna , zg’2p är z-komposanten av gravitationsfältet som alstras av de 2 partiklarna , ctg’2p är gravitationsfältet i tidsdimensionen som alstras av de 2 partiklarna , ∆p’3g2p är den gravitationella impulsen (rörelsemängdsändringen) för de 2 partiklarna i rummet , ∆p’xg2p är x-komposanten av den gravitationella imulsen (rörelsemängdsändringen) för de 2 partiklarna  , ∆p’yg2p är y-komposanten av den gravitationella imulsen (rörelsemängdsändringen) för de 2 partiklarna  , ∆p’zg2p är z-komposanten av den gravitationella imulsen (rörelsemängdsändringen) för de 2 partiklarna  , ∆p’ctg2p är tidskomposanten av den gravitationella imulsen (rörelsemängdsändringen) för de 2 partiklarna , λ’4Gf är den 4dimensionella gravifotonvåglängden , λ’3Gf är gravifotonvåglängden i rummet , λ’xGf är gravifotonvåglängden i x-led , λ’yGf är gravifotonvåglängden i y-led , λ’zGf är gravifotonvåglängden i z-led , λ’ctGf är gravifotonvåglängden i tidsdimensionen ( i hyperrymd) observera att samma partikel kan både sända och ta emot gravifotoner. Ni ser av ekvationerna att gravitationsfältet i hyperymden är N2 gånger motsvarande fält i normalrymden medans massan i hyperrymden blir (motsvarande massa i normalrymden)/N2 vilket medför att gravitationskraften i hyperrymden blir lika stor som motsvarande gravitationskraft i normalrymden

W’g2p=∫xF’g2pdx+∫yF’g2pdy+∫zF’g2pdz+∫ctF’g2pc’dt’=W’p1∆U’/U’0=Wg2p

W’g2p=Wg2p

För ∆W’g2p>0 så gäller att ∆W’g2p=W’Gf1+W’Gf2=h’f*gf1+h’f*gf2 i detta fall tar partiklarna upp gravifotoner , För ∆W’g2p<0 så gäller att ∆W’g2p=-W’Gf1-W’Gf2=-h’f*gf1-h’f*gf2 i detta fall sänder partiklarna ut gravifotoner 

W’Gf=h’f*4Gf=WGf            SW’Gf=h’f*3Gf=SWGf              xW’Gf=h’f*xGf=xWGf           yW’Gf=h’f*yGf=yWGf            zW’Gf=h’f*zGf=zWGf           ctW’Gf=h’f*ctGf=ctWGf           SW’Gf=xW’Gf+yW’Gf+zW’Gf=h’f*3Gf             W’Gf=SW’Gf+ctW’Gf=xW’Gf+yW’Gf+zW’Gf=h’f*4Gf

f*3Gf=f*xGf+f*yGf+f*zGf=Nf3Gf       f*4Gf=f*3Gf+f*ctGf=f*xGf+f*yGf+f*zGf+f*ctGf=Nf4Gf

f*xGf=NfxGf             f*yGf=NfyGf              f*zGf=NfzGf             f*ctGf=NfctGf

Där W’g2p är partiklarnas gravitationella energi , ∆W’g2p är ändringen i partiklarnas gravitationella energi , W’Gf är energin hos en gravifoton , SW’Gf  är rörelseenergin hos en gravifoton , xWGf är rörelseenergin i x-led hos en gravifoton , yW’Gf är rörelseenergin i y-led hos en gravifoton , zW’Gf är rörelseenergin i z-led hos en gravifoton , ctW’Gf är tidsenergin hos en gravifoton , f*4Gf är gravifotonens 4dimensionella kvantvågfrekvens , f*3Gf är gravifotonens kvantvågfrekvens i rummet , fxGf är gravifotonens kvantvågfrekvens i x-led , f*yGf är gravifotonens kvantvågfrekvens i y-led , f*zGf är gravifotonens kvantvågfrekvens i z-led och f*ctGf är gravifotonens kvantvågfrekvens i tidsdimensionen. (i hyperrymd) som du ser av ekvationerna har gravifotonerna samma våglängd och energi i hyperrymden som motsvarande gravifotoner i normalrymd fast frekvensen är multiplicerad med N (hyperfaktorn) partiklarnas gravitationella energi är också samma i hyperrymden som för motsvarande partiklar i normalrymd.

v’Gf/c’=λ’4Gf/λ’3Gf              v’xGf/c’=λ’4Gf/λ’xGf              v’yGf/c’=λ’4Gf/λ’yGf            v’zGf/c’=λ’4Gf/λ’zGf           v’ctGf/c’=λ’4Gf/λ’ctGf        c’=f*4Gfλ’4Gf=Nc           v’Gf=f*3Gfλ’3Gf=NvGf            v’xGf=f*xGfλ’xGf=NvxGf             v’yGf=f*yGfλ’yGf=NvyGf            v’zGf=f*zGfλ’zGf=NvzGf           v’ctGf=f*ctGfλ’ctGf=NvctGf

Där v’Gf är gravifotonens rumshastighet , v’xGf är x-komposanten av gravifotonens hastighet , v’yGf är y-komposanten av gravifotonens hastighet , v’zGf är z-komposanten av gravifotonens hastighet och v’ctGf är gravifotonens tidshastighet. ( i hyperrymd) Som du ser av dessa ekvationer påminner gravifotoner om vanliga fotoner men gravifotoner växelverkar mellan tomrummet och materien (gravifotoner är på det sättet ett slags tomrumsenergi då det kan växelverka med tomrummet) medans fotoner växelverkar mellan materia det är gravifotoner som används för att skapa artificiell gravitation i till exempel UFO-framdrivningen och normalgravitationsfältet ombord på UFOt gravifotoner används även för hyperdriften när UFOt överförs till ett parallell 4rum med högre ljushastighet gravifotoner används också i dimensionsportalen då de skapar ett enkelriktat maskhål genom hyperrymden så att man omedelbart kan ta sig till den andra planeten. Du ser också att 4hastigheten för gravifotoner precis som för alla partiklar i hyperrymden blir Nc

g’32=g’x2+g’y2+g’z2                 g’3=(g’x;g’y;g’z)=N2g3

g’2=g’32+g’ct2=g’x2+g’y2+g’z2+g’ct2        g’=(g’x;g’y;g’z;g’ct)=Ng

P’3=P’x+P’y+’Pz=P3                P’=P’3+P’ct=P’x+P’y+P’z+’Pct=P       P’=d3W’/(dxdydz)=P

g’x=(dPxΔU’)/(¤’dxU’0)     g’y=(dPyΔU’)/(¤’dyU’0)    g’z=(dPzΔU’)/(¤’dzU’0)     g’ct=(dPctΔU’)/(¤’c’dt’U’0)

Där g’ är det 4dimensionella gravitationsfältet , g’3 är gravitationsfältet i rummet , g’x är x-komposanten av gravitationsfältet , g’y är y-komposanten av gravitationsfältet , g’z är z-komposanten av gravitationsfältet , g’ct är gravitationsfältet i tidsdimensionen , ¤’=¤/N2 är masstätheten i hyperrymden , P’ är trycket totalenergin/volym , P’3 är trycket orsakat av krafter i rummet , P’x=Px är trycket orsakat av krafter i x-led , P’y=Py är trycket orsakat av krafter i y-led , P’z=Pz är trycket orsakat av krafter i z-led , P’ct=Pct är trycket orsakat av krafter i tidsdimensionen

F’4g=∑F’4gp=∑4F’g2p=∭¤’g’dxdydz=F4g

∆p’4g=∑∆p’4gp=∑∆p’4g2p=∫F’4gdT’=∆p4g/N

För ∆W’g>0 så gäller att ∆p’4g=∑(h’/λ’4Gf) systemet har då tagit upp gravifotoner från 4rummet , För ∆W’g<0 så gäller att ∆p’4g=-∑(h’/λ’4Gf) systemet har då sänt ut gravifotoner till 4rummet

F’3g=∑3F’g2p=∭¤’g’3dxdydz=F3g             ∆p’3g=∑∆p’3g2p=∫F’3gdT’=∆p3g/N       

För ∆W’g>0 så gäller att ∆p’3g=∑(h’/λ’3Gf) systemet har då tagit upp gravifotoner från 4rummet , För ∆W’g<0 så gäller att ∆p’3g=-∑(h’/λ’3Gf) systemet har då sänt ut gravifotoner till 4rummet

F’xg=∑xF’g2p=∭¤’g’xdxdydz=∬(Px∆U’/U’0)dydz=Fxg             ∆p’xg=∑∆p’xg2p=∫F’xgdT’=∆pxg/N       

För ∆W’g>0 så gäller att ∆p’xg=∑(h’/λ’xGf) systemet har då tagit upp gravifotoner från 4rummet , För ∆W’g<0 så gäller att ∆p’xg=-∑(h’/λ’xGf) systemet har då sänt ut gravifotoner till 4rummet

 

F’yg=∑yF’g2p=∭¤’g’ydxdydz=∬(Py∆U’/U’0)dxdz=Fyg             ∆p’yg=∑∆p’yg2p=∫F’ygdT’=∆pyg/N       

För ∆W’g>0 så gäller att ∆p’yg=∑(h’/λ’yGf) systemet har då tagit upp gravifotoner från 4rummet , För ∆W’g<0 så gäller att ∆p’yg=-∑(h’/λ’yGf) systemet har då sänt ut gravifotoner till 4rummet

 

F’zg=∑zF’g2p=∭¤’g’zdxdydz=∬(Pz∆U’/U’0)dxdy=Fzg             ∆p’zg=∑∆p’zg2p=∫F’zgdT’=∆pzg/N       

För ∆W’g>0 så gäller att ∆p’zg=∑(h’/λ’zGf) systemet har då tagit upp gravifotoner från 4rummet , För ∆W’g<0 så gäller att ∆p’zg=-∑(h’/λ’zGf) systemet har då sänt ut gravifotoner till 4rummet

 

F’ctg=∑ctF’g2p=∭¤’g’ctdxdydz=∬(Pct∆U’/U’0)dxdydz/(c’dt’)=Fctg             ∆p’ctg=∑∆p’ctg2p=∫F’ctgdT’=∆pctg/N       

För ∆W’g>0 så gäller att ∆p’ctg=∑(h’/λ’ctGf) systemet har då tagit upp gravifotoner från 4rummet , För ∆W’g<0 så gäller att ∆p’ctg=-∑(h’/λ’ctGf) systemet har då sänt ut gravifotoner till 4rummet

 

F’3g2=F’xg2+F’yg2+F’zg2         F’3g=(F’xg;F’yg;F’zg)=F3g

F’4g2=F’3g2+F’ctg2=F’xg2+F’yg2+F’zg2+F’ctg2         F’4g=(F’xg;F’yg;F’zg;F’ctg)=F4g

(∆p’3g)2=(∆p’xg)2+(∆p’yg)2+(∆p’zg)2         ∆p’3g=(∆p’xg;∆p’yg;∆p’zg)=∆p3g/N

(∆p’4g)2=(∆p’3g)2+(∆p’ctg)2=(∆p’xg)2+(∆p’yg)2+(∆p’zg)2+(∆p’ctg)2         ∆p’4g=(∆p’xg;∆p’yg;∆p’zg;∆p’ctg)=∆p4g/N

W’g=∑W’gp=∑W’g2p=∑(W’p1∆U’/U’0)=∫F’gxdx+∫F’gydy+∫F’gzdz+∫F’gctc’dt’

W’g=Wg                  ∆W’g=∆Wg

För ∆W’g>0 så gäller att ∆W’g=∑W’Gf=∑h’f*4Gf systemet har då tagit upp gravifotoner från 4rummet , För ∆W’g<0 så gäller att ∆W’g=-∑W’Gf=-∑h’f*4Gf systemet har då sänt ut gravifotoner till 4rummet

För ∆W’g>0 så gäller att ∆p’ctg=∑(h’/λ’ctGf) systemet har då tagit upp gravifotoner från 4rummet , För ∆W’g<0 så gäller att ∆p’ctg=-∑(h’/λ’ctGf) systemet har då sänt ut gravifotoner till 4rummet

Där F’4g är den 4dimensionella gravitationskraften som verkar på systemet (saknar motkraft då impulsen överförs till själva rymden med hjälp av gravifotoner) , F’3g är rumskomposanterna av gravitationskraften , F’xg är gravitationskraftens x-komposant , F’yg är gravitationskraftens y-komposant , F’zg är gravitationskraftens z-komposant , F’ctg är gravitationskraftens komposant i tidsdimensionen , ∆p’4g är den 4dimensionella gravitationella impulsen (rörelsemängdsändringen) som verkar på systemet (motimpulsen verkar via gravifotonerna på tomrummet självt) , ∆p’3g är den gravitationella impulsen (rörelsemängdsändringen) i rummet som verkar på systemet , ∆p’xg är x-komposanten av den gravitationella impulsen (rörelsemängdsändringen) som verkar på systemet , ∆p’yg är y-komposanten av den gravitationella impulsen (rörelsemängdsändringen) som verkar på systemet , ∆p’zg är z-komposanten av den gravitationella impulsen (rörelsemängdsändringen) som verkar på systemet , ∆p’ctg är tidskomposanten av den gravitationella impulsen (rörelsemängdsändringen) som verkar på systemet , W’g är systemets gravitationella energi och ∆W’g är ändringen i systemets energi (i hyperrymden) som du ser är gravitation ett sätt att överföra energi mellan materien och själva 4rummen det är också ett sätt att överföra materia mellan olika 4rum. Du ser av dessa ekvationer att den gravitationella energin för ett system i hyperrymden är lika stor som för motsvarande system i normalrymden och att gravitationskraften är densamma som i motsvarande system i normalrymden och att gravitationsfältet i hyperrymden motsvarar motsvarande gravitationsfält i normalrymden gånger N2 medans masstätheten är (motsvarande masstäthet i normalrymd)/N2 .

 

Som du ser av dessa ekvationer uppfyller både massiva partiklar , fotoner och gravifotoner sambanden Wp=hf4 och p4=h/λ4 i normalrymd och Wp’=h’f4* och p’4=h’/λ’4 där Wp är partikelenergin att både fotoner gravifotoner och massiva partiklar uppfyller dessa 2 enkla samband innebär att de troligen ytterst är av samma universella kvantvågnatur och ytterst är samma sak nämligen Gudomligt 4dimensionellt allt omfattande ljus som är krökt i olika kvantvågmönster för att det skal observeras som olika sorters partiklar och vågrörelse , till det yttersta är allting 4dimensionella ljusvågor i olika mönster (det Gudomliga allt omfattande ljuset).

 

g’2=g’x2+g’y2+g’z2+g’ct2              g’=(g’x;g’y;g’z;g’ct)

g’x=(dPxΔU)/(¤’dxU0)=N2gx     g’y=(dPyΔU)/(¤’dyU0)=N2gy    g’z=(dPzΔU)/(¤’dzU0)=N2gz     g’ct=(dPctΔU)/(¤’c’dt’U0)=N2gct

där g’x är gravitationsfältet i hyperrymdens x-komposant , g’y är gravitationsfältet i hyperrymdens y-komposant , g’z är gravitationsfältet i hyperrymdens z-komposant och g’ct är gravitationsfältet i hyperrymdens komposant i tidsdimensionen.

 

Resor i hyperrymden

S3=∫(√(vx2+vy2+vz2))dT=∫vdT

S’3=∫(√(v’x2+v’y2+v’z2))dT=∫v’dT=∫NvdT

Där S3 är den sträcka som du färdas om du bara färdas i normalrymd och S’3 är den sträcka du färdas om du åker genom hyperrymden (du ser på formeln att du färdas betydligt snabbare genom hyperrymden än genom normalrymden och därmed kan ta sig till en annan plats betydligt snabbare även fortare än ljuset)

S4=∫(√(vx2+vy2+vz2+vt2))dT=∫cdT

S’4=∫(√(v’x2+v’y2+v’z2+v’t2))dT=∫c’dT=∫NcdT

Där S4 är 4sträckan man färdas i normalrymd och S’4 är 4sträckan man färdas i hyperrymd under samma tidsintervall om man valde att gå in i hyperrymd.

X=∫vxdT      X’=∫v’xdT=∫NvxdT

Y=∫vydT      Y’=∫v’ydT=∫NvydT

Z=∫vzdT      Z’=∫v’zdT=∫NvzdT

t=∫(vt/c)dT      t’=∫(v’t/c’)dT=∫(Nvt/(Nc))dT=t

Där X är den tillryggalagda sträckans x-komposant för den som åkte i normalrymd , X’ är den tillryggalagda sträckans x-komposant för den som färdades i hyperrymd , Y är den tillryggalagda sträckans y-komposant för den som åkte i normalrymd , Y’ är den tillryggalagda sträckans y-komposant för den som färdades i hyperrymd , Z är den tillryggalagda sträckans z-komposant för den som åkte i normalrymd , Z’ är den tillryggalagda sträckans z-komposant för den som färdades i hyperrymd , t är den koordinattidsträcka som den som åkte i normalrymd har färdats och t’ är den koordinattidsträcka som den som åkte i hyperrymd har färdats (av ekvationen ovan ser du att t=t’ varför man inte åker snabbare framåt i tiden än vanligt om man skulle starta hyperdriften då skeppet stog stilla i detta fall skulle bara skeppet försvinna in i en annan dimension och bli osynligt för att sedan åter bli synligt då skeppet gick ut ur hyperrymd utan att ha färdats någonstans i rymden, Har man istället en ingångshastighet när man går in i hyperrymden kommer man att färdas N gånger så fort i hyperrymden och ha färdats N gånger så långt jämfört med om man inte hade gått in i hyperrymd. När man sedan går ut ur hyperrymd så har man samma hastighet som när man gick in om man inte har gjort några accelerationer.)

Potential och energiöverföring mellan 4rummen

För överföring till hyperrymd samt mellan olika hyperrymdsnivåer gäller att ∑(U/N)=U0 (detta samband gäller strikt) skenbart gäller också att ∑Wn=W0 även om det är så att bara den energin som finns i den lägre nivån är verklig och energin i den högre nivån blir verklig först när all energi har försvunnit i den lägre nivån (det är detta som tröghetsdämpare utnyttjar då man kraftigt kan reducera en farkosts massa genom att vara nära gränsen för att gå in i hyperrymd det är också därför som UFOn kan göra så skarpa manöver då de och besättningen i dem är nästan tröghetslösa det är också därför de så lätt försvinner in i hyperrymd då det bara är att överföra den sista biten av potentialen för att komma dit)(en farkost är nästan tröghetslös då den är nära gränsen till nästa hyperrymd)

U0 är eterns bakgrundspotential (materiens inre genomsnittspotential) som beräknas så här W0=∑(QU)      ∑(Q(U-U0))=0    

 ∑(Q(U+Uind))=(∑(QU))((U0+Uind)/U0)=W0((U0+Uind)/U0)

+0,65GV≤U0≤+1,1GV (exakt värde ej uppmätt kan möjligen även vara olika för olika material) W0 är normalrumtidsenergin och Uind är den alstrade potentialen , W0p är normalrumtidsenergin för en partikel och f0p är partikelns grund 4kvantvågfrekvens

W0=∑W0p=∑hf0p=∭(¤0c2)dxdydz=∭(ρ0U)dxdydz

m0=W0/c2      m’0=W0/c’2=m0/N2

m=W1/c2      m’=WN1/c’2=WN1/(Nc)2

där m0 är normalmassan för ett föremål i vårat universum , m’0 är normalmassan för samma föremål i hyperrymden , m är massan för föremålet i normalrymden , m’ är massan för föremålet i hyperrymden W1 är föremålets energi i normalrymden och WN1 är föremålets energi i hyperrymden(vid övergång mellan olika nivåer så är WN1 den energi som finns i den lägre nivån (den enda riktiga energin)) ¤0 är normaldensiteten i vårat 4rum och ¤’0= ¤0/N2 är normaldensiteten i hyperrymden

överföring från normalrymd till hyperrymd

W1p=W0p(U0+Uind1)/U0                    W2p=W0p(U0+Uind2)/U0        Wp+WpN=W0p

W’1pN=W’0p(-NUind1)/(NU0)          W’2pN=W’0p(-NUind2)/(NU0)

∆Wp=Wp2-Wp1=W0p(Uind2-Uind1)/U0=W0p∆U/U0          ∆W’pN=W’2pN-W’1pN=W’0p(NUind1-NUind2)/(NU0)=W0p(Uind1-Uind2)/(U0)=-W0p∆U/U0=-∆W

∆U=Uind2-Uind1       för ∆W>0 och ∆U>0 så gäller att ∆Wp=WGf=hf4Gf   och ∆W’pN=-W’Gf=-h’f*4Gf   i detta fall tar alltså partikeln upp en normalrymdsgravifoton och avger en hyperrymdsgravifoton och ökar sin tröghet är detta den första normalrymdsgravifoton partikeln tar upp går den från hyperrymd till normalrymd

 ∆U=Uind2-Uind1       för ∆W<0 och ∆U<0 så gäller att ∆Wp=-WGf=-hf4Gf   och ∆W’pN=W’Gf=h’f*4Gf   i detta fall tar alltså partikeln upp en hyperrymdsgravifoton och avger en normalrymdsgravifoton och minskar sin tröghet är detta den sista normalrymdsgravifoton partikeln avger går den från normalrymd till hyperrymd

p1p=p0p(U0+Uind1)/U0                    pp+Np’pN=p0p            p2p=p0p(U0+Uind2)/U0            p’pN1=(p0p/N)(-NUind1)/(NU0)                    p’pN2=(p0p/N)(-NUind2)/(NU0)

∆pp=p2p-p2p=p0p(Uind2-Uind1)/U0=p0p∆U/U0           F=dpp/dT=cdmp/dT

 F’=dp’p/dT’=c’dm’p/dT’          p0p=m0pc         pp=mpc         p’pN=m’pc’

∆p’pN=p’pN2-p’pN1=(p0p/N)(NUind1-NUind2)/(NU0)=-(p0p∆U/U0)/N=-∆pp/N

för ∆W>0 och ∆U>0 så gäller att ∆pp=pGf=h/λ4Gf och ∆p’pN=-p’Gf=-h’/λ’4Gf i detta fall tar alltså partikeln upp en normalrymdsgravifoton och avger en hyperrymdsgravifoton och ökar sin tröghet är detta den första normalrymdsgravifoton partikeln tar upp går den från hyperrymd till normalrymd

för ∆W<0 och ∆U<0 så gäller att ∆pp=-pGf=-h/λ4Gf och ∆p’pN=p’Gf=h’/λ’4Gf i detta fall tar alltså partikeln upp en hyperrymdsgravifoton och avger en normalrymdsgravifoton och minskar sin tröghet är detta den sista normalrymdsgravifoton partikeln avger går den från normalrymd till hyperrymd

p1p3=p0p3(U0+Uind1)/U0                    pp3+Np’p3N=p0p3            p2p3=p0p3(U0+Uind2)/U0            p’p3N1=(p0p/N)(-NUind1)/(NU0)                    p’p3N2=(p0p3/N)(-NUind2)/(NU0)

∆pp3=p2p3-p2p3=p0p3(Uind2-Uind1)/U0=p0p3∆U/U0           F3=dpp3/dT=vdmp/dT

 F’3=dp’p3/dT’=v’dm’p/dT’          p0p3=m0p3v         pp3=mpv         p’p3N=m’pv’

∆p’p3N=p’p3N2-p’p3N1=(p0p3/N)(NUind1-NUind2)/(NU0)=-(p0p3∆U/U0)/N=-∆pp3/N

för ∆W>0 och ∆U>0 så gäller att ∆pp3=p3Gf=h/λ3Gf och ∆p’p3N=-p’3Gf=-h’/λ’3Gf i detta fall tar alltså partikeln upp en normalrymdsgravifoton och avger en hyperrymdsgravifoton och ökar sin tröghet är detta den första normalrymdsgravifoton partikeln tar upp går den från hyperrymd till normalrymd

för ∆W<0 och ∆U<0 så gäller att ∆pp3=-p3Gf=-h/λ3Gf och ∆p’p3N=p’3Gf=h’/λ’3Gf i detta fall tar alltså partikeln upp en hyperrymdsgravifoton och avger en normalrymdsgravifoton och minskar sin tröghet är detta den sista normalrymdsgravifoton partikeln avger går den från normalrymd till hyperrymd

p1px=p0px(U0+Uind1)/U0                    ppx+Np’pxN=p0px            p2px=p0px(U0+Uind2)/U0            p’pxN1=(p0px/N)(-NUind1)/(NU0)                    p’pxN2=(p0px/N)(-NUind2)/(NU0)

∆ppx=p2px-p2px=p0px(Uind2-Uind1)/U0=p0px∆U/U0           Fx=dppx/dT=vxdmp/dT

 F’x=dp’px/dT’=v’xdm’p/dT’          p0px=m0pvx         ppx=mpvx         p’pxN=m’pv’x

∆p’pxN=p’pxN2-p’pxN1=(p0px/N)(NUind1-NUind2)/(NU0)=-(p0px∆U/U0)/N=-∆ppx/N

för ∆W>0 och ∆U>0 så gäller att ∆ppx=pxGf=h/λxGf och ∆p’pxN=-p’xGf=-h’/λ’xGf i detta fall tar alltså partikeln upp en normalrymdsgravifoton och avger en hyperrymdsgravifoton och ökar sin tröghet är detta den första normalrymdsgravifoton partikeln tar upp går den från hyperrymd till normalrymd

för ∆W<0 och ∆U<0 så gäller att ∆ppx=-pxGf=-h/λxGf och ∆p’pxN=p’xGf=h’/λ’xGf i detta fall tar alltså partikeln upp en hyperrymdsgravifoton och avger en normalrymdsgravifoton och minskar sin tröghet är detta den sista normalrymdsgravifoton partikeln avger går den från normalrymd till hyperrymd

p1py=p0py(U0+Uind1)/U0                    ppy+Np’pyN=p0py            p2py=p0py(U0+Uind2)/U0            p’pyN1=(p0py/N)(-NUind1)/(NU0)                    p’pyN2=(p0py/N)(-NUind2)/(NU0)

∆ppy=p2py-p2py=p0py(Uind2-Uind1)/U0=p0py∆U/U0           Fy=dppy/dT=vydmp/dT

 F’y=dp’py/dT’=v’ydm’p/dT’          p0py=m0pvy         ppy=mpvy         p’pyN=m’pv’y

∆p’pyN=p’pyN2-p’pyN1=(p0py/N)(NUind1-NUind2)/(NU0)=-(p0py∆U/U0)/N=-∆ppy/N

för ∆W>0 och ∆U>0 så gäller att ∆ppy=pyGf=h/λyGf och ∆p’pyN=-p’yGf=-h’/λ’yGf i detta fall tar alltså partikeln upp en normalrymdsgravifoton och avger en hyperrymdsgravifoton och ökar sin tröghet är detta den första normalrymdsgravifoton partikeln tar upp går den från hyperrymd till normalrymd

för ∆W<0 och ∆U<0 så gäller att ∆ppy=-pyGf=-h/λyGf och ∆p’pyN=p’yGf=h’/λ’yGf i detta fall tar alltså partikeln upp en hyperrymdsgravifoton och avger en normalrymdsgravifoton och minskar sin tröghet är detta den sista normalrymdsgravifoton partikeln avger går den från normalrymd till hyperrymd

p1pz=p0pz(U0+Uind1)/U0                    ppz+Np’pzN=p0pz            p2pz=p0pz(U0+Uind2)/U0            p’pzN1=(p0pz/N)(-NUind1)/(NU0)                    p’pzN2=(p0pz/N)(-NUind2)/(NU0)

∆ppz=p2pz-p2pz=p0pz(Uind2-Uind1)/U0=p0pz∆U/U0           Fz=dppz/dT=vzdmp/dT

 F’z=dp’pz/dT’=v’zdm’p/dT’          p0pz=m0pvz         ppz=mpvz         p’pzN=m’pv’z

∆p’pzN=p’pzN2-p’pzN1=(p0pz/N)(NUind1-NUind2)/(NU0)=-(p0pz∆U/U0)/N=-∆ppz/N

för ∆W>0 och ∆U>0 så gäller att ∆ppz=pzGf=h/λzGf och ∆p’pzN=-p’zGf=-h’/λ’zGf i detta fall tar alltså partikeln upp en normalrymdsgravifoton och avger en hyperrymdsgravifoton och ökar sin tröghet är detta den första normalrymdsgravifoton partikeln tar upp går den från hyperrymd till normalrymd

för ∆W<0 och ∆U<0 så gäller att ∆ppz=-pzGf=-h/λzGf och ∆p’pzN=p’zGf=h’/λ’zGf i detta fall tar alltså partikeln upp en hyperrymdsgravifoton och avger en normalrymdsgravifoton och minskar sin tröghet är detta den sista normalrymdsgravifoton partikeln avger går den från normalrymd till hyperrymd

p1pct=p0pct(U0+Uind1)/U0                    ppct+Np’pctN=p0pct            p2pct=p0pct(U0+Uind2)/U0            p’pctN1=(p0px/N)(-NUind1)/(NU0)                    p’pctN2=(p0pct/N)(-NUind2)/(NU0)

∆ppct=p2pct-p2pct=p0pct(Uind2-Uind1)/U0=p0pct∆U/U0           Fct=dppct/dT=vtdmp/dT

 F’ct=dp’pct/dT’=v’tdm’p/dT’          p0pct=m0pvt         ppct=mpvt         p’pctN=m’pv’t

∆p’pctN=p’pctN2-p’pctN1=(p0pct/N)(NUind1-NUind2)/(NU0)=-(p0pct∆U/U0)/N=-∆ppct/N

för ∆W>0 och ∆U>0 så gäller att ∆ppct=pctGf=h/λctGf och ∆p’pctN=-p’ctGf=-h’/λ’ctGf i detta fall tar alltså partikeln upp en normalrymdsgravifoton och avger en hyperrymdsgravifoton och ökar sin tröghet är detta den första normalrymdsgravifoton partikeln tar upp går den från hyperrymd till normalrymd

för ∆W<0 och ∆U<0 så gäller att ∆ppx=-pctGf=-h/λctGf och ∆p’pctN=p’ctGf=h’/λ’ctGf i detta fall tar alltså partikeln upp en hyperrymdsgravifoton och avger en normalrymdsgravifoton och minskar sin tröghet är detta den sista normalrymdsgravifoton partikeln avger går den från normalrymd till hyperrymd

 

där p0p är partikelns normal rörelsemängd , p1p är partikelns rörelsemängd vid tillfälle 1 , p2p är partikelns rörelsemängd vid tillfälle 2 , F är kraften som drar partikeln in i hyperrymd genom att minska dess massa (detta är en kraft i partikelns 4riktning till skillnad från andra krafter som är vinkelräta mot partikelns rörelseriktning) , F’ är motsvarande kraft på partikeln i hyperymden enbart verklig om Wp=0  , m0p är partikelns normalmassa , mp är partikelns massa , m’p är partikelns massa i hyperrymden (enbart verklig då mp=0) , Uind1 är partikelns inducerade potential vid tillfälle 1 , Uind2 är partikelns inducerade potential vid tillfälle 2 , W1p är partikelns energi vid tillfälle 1 , W2p är partikelns energi vid tillfälle 2 , W’1pN är partikelns energi i hyperrymd vid tillfälle 1 är enbart verklig om W1p=0 , W’2pN är partikelns energi i hyperrymd vid tillfälle 1 är enbart verklig om W2p=0 , p’pN1 är partikelns rörelsemängd i hyperrymden vi tillfälle 1 är enbart verklig om p1p=0 och p’pN2 är partikelns rörelsemängd i hyperrymden vi tillfälle 2 är enbart verklig om p2p=0 , (x;y;z;ct) är de 4 komposanterna hos 4vektorstorheter , 3=(x;y;z) är rumskomposanterna . av dessa ekvationer ser du att en partikel går in i hyperrymd när den har avgett så många gravifotoner att den blivit tröghetslös och istället upptagit lika många hyperrymdsgravifotoner det räcker med att partikeln tar upp en enda normalrymdsgravifoton för att gå tillbaka in i normalrymd då är partikeln nästan tröghetslös. Du ser också att partikeln vid övergång till hyperrymd fortsätter i samma rikning som den riktning den hade i normalrymd precis innan övergången (observera att krafter kan hålla kvar en partikel med negativ massa i normalrymd om totalmassan för systemet i normalrymd är större än 0 det omvända kan också ske om (totalmassan för systemet i normalrymd)≤0) du ser också att rörelsemängd/N bevaras vid överföring till hyperrymd

 

 

U1=U0+Uind

UN=-NUind  där UN är potentialen som överförts till hyperrymden

W1=∑W1p=∭(¤c2)dxdydz=∭(¤0c2((U0+Uind)/U0))dxdydz

WN=∑WpN=∭(¤’c’2(UN/(NU0)))dxdydz

∆W=2W1-1W1=∑∆Wp=∭(¤c2(Uind2-Uind1)/U0)dxdydz=∭(¤c2∆U/U0)dxdydz

∆WN=2WN-1WN=∭(¤’c’2(2UN-1UN)/(NU0))dxdydz=∭(¤’c’2∆UN/(NU0))dxdydz       ∆U=Uind2-Uind1       ∆UN=2UN-1UN

För ∆W>0 så gäller att ∆W=∑WGf=∑hf4Gf och ∆W’=-∑W’Gf=-∑h’f*4Gf i detta fall tar farkosten upp normalrymdsgravifotoner och avger hyperrymdsgravifotoner och får mer tröghetsmassa (om det är den första normalrymdsgravifoton farkosten tar upp går den ner i normalrymd )

För ∆W<0 så gäller att ∆W=-∑WGf=-∑hf4Gf och ∆W’=∑W’Gf=∑h’f*4Gf i detta fall tar farkosten upp hyperrymdsgravifotoner och avger normalrymdsgravifotoner och minskar sin tröghetsmassa (om det är den sista normalrymdsgravifoton farkosten avger går den upp i hyperrymd )

 

WN är energin som överförts till hyperrymden (observera att WN blir verklig först då W1=0 och om senare W1>0 så går farkosten ut ur hyperrymd och går tillbaka in i normalrymd)

p4=∑pp=∭(¤c)dxdydz=∭(¤0c((U0+Uind)/U0))dxdydz         p4+Np’4N=p04

p’4N=∑p’pN=∭(¤’c’)dxdydz=-∭(¤’0c’((NUind)/(NU0)))dxdydz     F=dp4/dT=c∭(d¤/dT)dxdydz                  F’=dp’4/dT’=c’∭(d¤’/dT’)dxdydz

∆p4=2p4-1p4=∑∆pp=∭(¤c(Uind2-Uind1)/U0)dxdydz         ∆p’4N=2p’4N-1p’4N=∑∆p’pN

För ∆W>0 så gäller att ∆p4=∑pGf=∑h/λ4Gf och ∆p’4N=-∑p’Gf=-∑h’/λ’4Gf

I detta fall har farkosten tagit upp normalrymdsgravifotoner och avgivit hyperrymdsgravifotoner och ökat sin tröghetsmassa (är detta den första normalrymdsgravifoton farkosten upptar går farkosten ner i normalrymd)

För ∆W<0 så gäller att ∆p4=-∑pGf=-∑h/λ4Gf och ∆p’4N=∑p’Gf=∑h’/λ’4Gf

I detta fall har farkosten tagit upp hyperrymdsgravifotoner och avgivit normalrymdsgravifotoner och minskat sin tröghetsmassa (är detta den sista normalrymdsgravifoton farkosten avger går farkosten upp i hyperrymd)

p3=∑pp3=∭(¤v)dxdydz=∭(¤0v((U0+Uind)/U0))dxdydz         p3+Np’3N=p03

p’3N=∑p’p3N=∭(¤’v’)dxdydz=-∭(¤’0v’((NUind)/(NU0)))dxdydz     F3=dp3/dT=v∭(d¤/dT)dxdydz                  F’3=dp’3/dT’=v’∭(d¤’/dT’)dxdydz

∆p3=2p3-1p3=∑∆pp3=∭(¤v(Uind2-Uind1)/U0)dxdydz         ∆p’3N=2p’3N-1p’3N=∑∆p’p3N

För ∆W>0 så gäller att ∆p3=∑p3Gf=∑h/λ3Gf och ∆p’3N=-∑p’3Gf=-∑h’/λ’3Gf

I detta fall har farkosten tagit upp normalrymdsgravifotoner och avgivit hyperrymdsgravifotoner och ökat sin tröghetsmassa (är detta den första normalrymdsgravifoton farkosten upptar går farkosten ner i normalrymd)

För ∆W<0 så gäller att ∆p3=-∑p3Gf=-∑h/λ3Gf och ∆p’3N=∑p’3Gf=∑h’/λ’3Gf

I detta fall har farkosten tagit upp hyperrymdsgravifotoner och avgivit normalrymdsgravifotoner och minskat sin tröghetsmassa (är detta den sista normalrymdsgravifoton farkosten avger går farkosten upp i hyperrymd)

px=∑ppx=∭(¤vx)dxdydz=∭(¤0vx((U0+Uind)/U0))dxdydz         px+Np’xN=p0x

p’xN=∑p’pxN=∭(¤’v’x)dxdydz=-∭(¤’0v’x((NUind)/(NU0)))dxdydz     Fx=dpx/dT=vx∭(d¤/dT)dxdydz                  F’x=dp’x/dT’=v’x∭(d¤’/dT’)dxdydz

∆px=1px-2p0x=∑∆ppx=∭(¤vx(Uind2-Uind1)/U0)dxdydz         ∆p’xN=2p’xN-1p’xN=∑∆p’pxN

För ∆W>0 så gäller att ∆px=∑pxGf=∑h/λxGf och ∆p’xN=-∑p’xGf=-∑h’/λ’xGf

I detta fall har farkosten tagit upp normalrymdsgravifotoner och avgivit hyperrymdsgravifotoner och ökat sin tröghetsmassa (är detta den första normalrymdsgravifoton farkosten upptar går farkosten ner i normalrymd)

För ∆W<0 så gäller att ∆px=-∑pxGf=-∑h/λxGf och ∆p’xN=∑p’xGf=∑h’/λ’xGf

I detta fall har farkosten tagit upp hyperrymdsgravifotoner och avgivit normalrymdsgravifotoner och minskat sin tröghetsmassa (är detta den sista normalrymdsgravifoton farkosten avger går farkosten upp i hyperrymd)

py=∑ppy=∭(¤vy)dxdydz=∭(¤0vy((U0+Uind)/U0))dxdydz         py+Np’yN=p0y

p’yN=∑p’pyN=∭(¤’v’y)dxdydz=-∭(¤’0v’y((NUind)/(NU0)))dxdydz     Fy=dpy/dT=vy∭(d¤/dT)dxdydz                  F’y=dp’y/dT’=v’y∭(d¤’/dT’)dxdydz

∆py=2py-1py=∑∆ppy=∭(¤vy(Uind2-Uind1)/U0)dxdydz         ∆p’yN=2p’yN-1p’yN=∑∆p’pyN

För ∆W>0 så gäller att ∆py=∑pyGf=∑h/λyGf och ∆p’yN=-∑p’yGf=-∑h’/λ’yGf

I detta fall har farkosten tagit upp normalrymdsgravifotoner och avgivit hyperrymdsgravifotoner och ökat sin tröghetsmassa (är detta den första normalrymdsgravifoton farkosten upptar går farkosten ner i normalrymd)

För ∆W<0 så gäller att ∆py=-∑pyGf=-∑h/λyGf och ∆p’yN=∑p’yGf=∑h’/λ’yGf

I detta fall har farkosten tagit upp hyperrymdsgravifotoner och avgivit normalrymdsgravifotoner och minskat sin tröghetsmassa (är detta den sista normalrymdsgravifoton farkosten avger går farkosten upp i hyperrymd)

pz=∑ppz=∭(¤vz)dxdydz=∭(¤0vz((U0+Uind)/U0))dxdydz         pz+Np’zN=p0z

p’zN=∑p’pzN=∭(¤’v’z)dxdydz=-∭(¤’0v’z((NUind)/(NU0)))dxdydz     Fz=dpz/dT=vz∭(d¤/dT)dxdydz                  F’z=dp’z/dT’=v’z∭(d¤’/dT’)dxdydz

∆pz=2pz-1pz=∑∆ppz=∭(¤vz(Uind2-Uind1)/U0)dxdydz         ∆p’zN=2p’zN-1p’zN=∑∆p’pzN

För ∆W>0 så gäller att ∆pz=∑pzGf=∑h/λxGf och ∆p’zN=-∑p’zGf=-∑h’/λ’zGf

I detta fall har farkosten tagit upp normalrymdsgravifotoner och avgivit hyperrymdsgravifotoner och ökat sin tröghetsmassa (är detta den första normalrymdsgravifoton farkosten upptar går farkosten ner i normalrymd)

För ∆W<0 så gäller att ∆pz=-∑pzGf=-∑h/λzGf och ∆p’zN=∑p’zGf=∑h’/λ’zGf

I detta fall har farkosten tagit upp hyperrymdsgravifotoner och avgivit normalrymdsgravifotoner och minskat sin tröghetsmassa (är detta den sista normalrymdsgravifoton farkosten avger går farkosten upp i hyperrymd)

pct=∑ppct=∭(¤vt)dxdydz=∭(¤0vt((U0+Uind)/U0))dxdydz         pct+Np’ctN=p0ct

p’ctN=∑p’pctN=∭(¤’v’t)dxdydz=-∭(¤’0v’t((NUind)/(NU0)))dxdydz     Fct=dpct/dT=vt∭(d¤/dT)dxdydz                  F’ct=dp’ct/dT’=v’t∭(d¤’/dT’)dxdydz

∆pct=2pct-1pct=∑∆ppct=∭(¤vct(Uind2-Uind1)/U0)dxdydz         ∆p’ctN=2p’ctN-1p’ctN=∑∆p’pctN

För ∆W>0 så gäller att ∆pct=∑pctGf=∑h/λctGf och ∆p’ctN=-∑p’ctGf=-∑h’/λ’ctGf

I detta fall har farkosten tagit upp normalrymdsgravifotoner och avgivit hyperrymdsgravifotoner och ökat sin tröghetsmassa (är detta den första normalrymdsgravifoton farkosten upptar går farkosten ner i normalrymd)

För ∆W<0 så gäller att ∆pct=-∑pctGf=-∑h/λctGf och ∆p’ctN=∑p’ctGf=∑h’/λ’ctGf

I detta fall har farkosten tagit upp hyperrymdsgravifotoner och avgivit normalrymdsgravifotoner och minskat sin tröghetsmassa (är detta den sista normalrymdsgravifoton farkosten avger går farkosten upp i hyperrymd)

 

Där p4  är farkostens 4 rörelsemängd i normalrymden , 1p4 är farkostens 4 rörelsemängd i normalrymden vid tillfälle 1 , 2p4 är farkostens 4 rörelsemängd i normalrymden vid tillfälle 2 , p04 är farkostens normal rörelsemängd ,  p’4N är farkostens rörelsemängd i hyperrymden (enbart verklig då W1=0) , 1p’4N är farkostens rörelsemängd i hyperrymden vid tillfälle 1 (enbart verklig då 1W1=0) , 2p’4N är farkostens rörelsemängd i hyperrymden vid tillfälle 2 (enbart verklig då 2W1=0) , F är kraften som drar farkosten in i hyperrymden ( en kraft som är riktad i farkostens 4rörelseriktning till skillnad från andra krafter som är riktade vinkelrät mot 4riktningen) F’ är motsvarande kraft i hyperrymden (enbart verklig då W1=0) , Uind är farkostens inducerade potential , Uind1 är farkostens inducerade potential vid tillfälle 1 , Uind2 är farkostens inducerade potential vid tillfälle 2 , 1UN är farkostens potential i hyperrymden vid tillfälle 1 , 2UN är farkostens potential i hyperrymden vid tillfälle 2 (tillfälle 2 är senare sett ur farkostens egentid än tillfälle 1) , 1W1  är farkostens energi i normalrymden vid tillfälle 1 , 2W1  är farkostens energi i normalrymden vid tillfälle 2 1WN är farkostens energi i hyperrymden vid tillfälle 1 (enbart verklig om 1W1=0) , 2WN är farkostens energi i hyperrymden vid tillfälle 2 (enbart verklig om 2W1=0) , (x;y;z;ct) är de 4 komposanterna hos 4vektorstorheter , 3=(x;y;z) är rumskomposanterna som du ser av ekvationerna behåller farkosten samma 4rörelseriktning när den överförs mellan 4rummen. Du ser också att farkostens massa i normalrymden måste vara 0 för att den skal gå in i hyperrymd och att den går in i hyperrymd först när den avgett hela sin massa som gravifotoner och tagit upp så många hyperrymdsgravifotoner att hela farkostens massa har överförts till hyperrymden. Du ser också att det räcker med att ta upp en enda normalrymdsgravifoton så att farkosten får bara lite positiv massa i normalrymden för att den skal gå tillbaka till normalrymd (farkosten kommer då att vara nästan tröghetslös det är så UFOn kan göra så spektakulär manövrar då det är så gott som tröghetslösa) (en hyperdrift kan alltså även användas som tröghetsdämpare) Det är också så att om farkostens hyperdrift helt stängs av så återfår den omedelbart sin tröghet  och går tillbaka till normalrymd genom att alla hyperrymdsgravifotoner avges och blir utbytta mot normalrymdsgravifotoner. Minskar man istället hyperdriftens potential lite grann går man in i normalrymd men är nästan tröghetslös ( det är så UFOn gör när dom flyger i normalrymd) (en hyperdrift fungerar alltså med hjälp av gravifotonutbyte)

överföring från lägre hyperrymd till högre hyperrymd

W’1p=W’0p(U’0+U’ind1)/U’0                    W’2p=W’0p(U’0+U’ind2)/U’0        W’p+W’pN=W’0p

W’’1pN=W’’0p(-N2Uind1)/(N2U0)          W’’2pN=W’’0p(-N2Uind2)/(N2U0)

∆W’p=W’p2-W’p1=W’0p(N1Uind2-N1Uind1)/(N1U0)=W’0p∆U’/U’0          ∆W’’pN=W’’2pN-W’’1pN=W’’0p(N2Uind1-N2Uind2)/(N2U0)=W’0p(U’ind1-U’ind2)/(U’0)=-W’0p∆U’/U’0=-∆W’      N2>N1

∆U’=U’ind2-U’ind1       för ∆W’>0 och ∆U’>0 så gäller att ∆W’p=W’Gf=h’f*4Gf   och ∆W’’pN=-W’’Gf=-h’’f**4Gf   i detta fall tar alltså partikeln upp en lägre hyperrymdsgravifoton och avger en högre hyperrymdsgravifoton och ökar sin tröghet i den lägre hyperrymdsnivån är detta den första lägre hyperrymdsgravifoton partikeln tar upp går den från  högre hyperrymd till lägre hyperrymd

 ∆U’=U’ind2-U’ind1       för ∆W’<0 och ∆U’<0 så gäller att ∆W’p=-W’Gf=-h’f*4Gf  och ∆W’’pN=W’’Gf=h’’f**4Gf   i detta fall tar alltså partikeln upp en högre hyperrymdsgravifoton och avger en lägre hyperrymdsgravifoton och minskar sin tröghet i den lägre hyperrymdsnivån är detta den sista lägre hyperrymdsgravifoton partikeln avger går den från lägre hyperrymd till högre hyperrymd

p’1p=p’0p(U’0+U’ind1)/U’0                    N1p’p1+N2p’’pN=p0p            p’2p=p’0p(U’0+U’ind2)/U’0            p’’pN1=(p0p/N2)(-N2Uind1)/(N2U0)                    p’’pN2=(p0p/N2)(-N2Uind2)/(N2U0)

∆p’p=p’2p-p’2p=p’0p(U’ind2-U’ind1)/U’0=p’0p∆U’/U’0           F’=dp’p/dT’=c’dm’p/dT’

 F’’=dp’’p/dT’’=c’’dm’’p/dT’’          p’0p=m’0pc’         p’p=m’pc’         p’’pN=m’’pc’’

∆p’’pN=p’’pN2-p’’pN1=(p0p/N2)(N2Uind1-N2Uind2)/(N2U0)=-(p0p∆U/U0)/N2=-∆pp/N2            λ’’=λ            p’’=p/N2         W’’=W       h’’=h/N2      f**=N2f       c’’=N2c        dT’’=dT/N2           m’’=m/N22

för ∆W’>0 och ∆U’>0 så gäller att ∆p’p=p’Gf=h’/λ’4Gf och ∆p’’pN=-p’’Gf=-h’’/λ’’4Gf i detta fall tar alltså partikeln upp en lägre hyperrymdsgravifoton och avger en högre hyperrymdsgravifoton och ökar sin tröghet i den lägre hyperrymdsnivån är detta den första lägre hyperrymdsgravifoton partikeln tar upp går den från högre hyperrymd till lägre hyperrymd

för ∆W’<0 och ∆U’<0 så gäller att ∆p’p=-p’Gf=-h’/λ’4Gf och ∆p’’pN=p’’Gf=h’’/λ’’4Gf i detta fall tar alltså partikeln upp en högre hyperrymdsgravifoton och avger en lägre hyperrymdsgravifoton och minskar sin tröghet i den lägre hyperrymdsnivån är detta den sista lägre hyperrymdsgravifoton partikeln avger går den från lägre hyperrymd till högre hyperrymd

p’1p3=p’0p3(U’0+U’ind1)/U’0                   N1p’p3+N2p’’p3N=p0p3            p’2p3=p’0p3(U’0+U’ind2)/U’0            p’’p3N1=(p0p/N2)(-N2Uind1)/(N2U0)                    p’’p3N2=(p0p3/N2)(-N2Uind2)/(N2U0)

∆p’p3=p’2p3-p’2p3=p’0p3(U’ind2-U’ind1)/U’0=p0p3∆U’/U’0           F’3=dp’p3/dT’=v’dm’p/dT’

 F’’3=dp’’p3/dT’’=v’’dm’’p/dT’’          p’0p3=m’0p3v’        p’p3=m’pv’         p’’p3N=m’’pv’’    v’’=N2v

∆p’’p3N=p’’p3N2-p’’p3N1=(p0p3/N2)(N2Uind1-N2Uind2)/(N2U0)=-(p0p3∆U/U0)/N2=-∆pp3/N2

för ∆W’>0 och ∆U’>0 så gäller att ∆p’p3=p’3Gf=h’/λ’3Gf och ∆p’’p3N=-p’’3Gf=-h’’/λ’’3Gf i detta fall tar alltså partikeln upp en lägre hyperrymdsgravifoton och avger en  högre hyperrymdsgravifoton och ökar sin tröghet i den lägre hyperrymden är detta den första lägre hyperrymdsgravifoton partikeln tar upp går den från  högre hyperrymd till lägre hyperrymd

för ∆W’<0 och ∆U’<0 så gäller att ∆p’p3=-p’3Gf=-h’/λ’3Gf och ∆p’’p3N=p’’3Gf=h’’/λ’’3Gf i detta fall tar alltså partikeln upp en högre hyperrymdsgravifoton och avger en lägre hyperrymdsgravifoton och minskar sin tröghet i den lägre hyperrymden är detta den sista lägre hyperrymdsgravifoton partikeln avger går den från lägre hyperrymd till högre hyperrymd

p’1px=p’0px(U’0+U’ind1)/U’0                    N1p’px+N2p’’pxN=p0px            p’2px=p’0px(U’0+U’ind2)/U’0            p’’pxN1=(p0px/N2)(-N2Uind1)/(N2U0)                    p’’pxN2=(p0px/N2)(-N2Uind2)/(N2U0)

∆p’px=p’2px-p’2px=p’0px(U’ind2-U’ind1)/U’0=p’0px∆U’/U’0           F’x=dp’px/dT’=v’xdm’p/dT’        v’’x=N2vx

 F’’x=dp’’px/dT’’=v’’xdm’’p/dT’’          p’0px=m’0pv’x         p’px=m’pv’x         p’’pxN=m’’pv’’x

∆p’’pxN=p’’pxN2-p’’pxN1=(p0px/N2)(N2Uind1-N2Uind2)/(N2U0)=-(p0px∆U/U0)/N2=-∆ppx/N2

för ∆W’>0 och ∆U’>0 så gäller att ∆p’px=p’xGf=h’/λ’xGf och ∆p’’pxN=-p’’xGf=-h’’/λ’’xGf i detta fall tar alltså partikeln upp en lägre hyperrymdsgravifoton och avger en högre hyperrymdsgravifoton och ökar sin tröghet i den lägre hyperrymden är detta den första lägre hyperrymdsgravifoton partikeln tar upp går den från  högre hyperrymd till lägre hyperrymd

för ∆W’<0 och ∆U’<0 så gäller att ∆p’px=-p’xGf=-h’/λ’xGf och ∆p’’pxN=p’’xGf=h’’/λ’’xGf i detta fall tar alltså partikeln upp en högre hyperrymdsgravifoton och avger en lägre hyperrymdsgravifoton och minskar sin tröghet är detta den sista lägre hyperrymdsgravifoton partikeln avger går den från lägre hyperrymd till högre hyperrymd

p’1py=p’0py(U0+Uind1)/U0                   N1p’py+N2p’’pyN=p0py            p’2py=p’0py(U’0+U’ind2)/U’0            p’’pyN1=(p0py/N2)(-N2Uind1)/(N2U0)                    p’’pyN2=(p0py/N2)(-N2Uind2)/(N2U0)

∆p’py=p’2py-p’2py=p’0py(U’ind2-U’ind1)/U’0=p’0py∆U’/U’0           F’y=dp’py/dT’=v’ydm’p/dT’          v’’y=N2vy

 F’’y=dp’’py/dT’’=v’’ydm’’p/dT’’          p’0py=m’0pv’y         p’py=m’pv’y         p’’pyN=m’pv’’y

∆p’’pyN=p’’pyN2-p’’pyN1=(p’0py/N2)(N2Uind1-N2Uind2)/(N2U0)=-(p0py∆U/U0)/N2=-∆ppy/N2

för ∆W’>0 och ∆U’>0 så gäller att ∆p’py=p’yGf=h’/λ’yGf och ∆p’’pyN=-p’’yGf=-h’’/λ’’yGf i detta fall tar alltså partikeln upp en lägre hyperrymdsgravifoton och avger en högre hyperrymdsgravifoton och ökar sin tröghet i den lägre hyperrymden är detta den första lägre hyperrymdsgravifoton partikeln tar upp går den från  högre hyperrymd till lägre hyperrymd

för ∆W’<0 och ∆U’<0 så gäller att ∆p’py=-p’yGf=-h’/λ’yGf och ∆p’’pyN=p’’yGf=h’’/λ’’yGf i detta fall tar alltså partikeln upp en högre hyperrymdsgravifoton och avger en lägre hyperrymdsgravifoton och minskar sin tröghet i den lägre hyperrymden är detta den sista lägre hyperrymdsgravifoton partikeln avger går den från lägre hyperrymd till högre hyperrymd

p’1pz=p’0pz(U’0+U’ind1)/U’0                   N1p’pz+N2p’’pzN=p0pz            p’2pz=p’0pz(U’0+U’ind2)/U’0            p’’pzN1=(p0pz/N2)(-N2Uind1)/(N2U0)                    p’’pzN2=(p0pz/N2)(-N2Uind2)/(N2U0)

∆p’pz=p’2pz-p’2pz=p’0pz(U’ind2-Uind1)/U0=p0pz∆U/U0           Fz=dppz/dT=vzdmp/dT         v’’z=N2vz

 F’z=dp’pz/dT’=v’zdm’p/dT’          p’0pz=m’0pv’z         p’pz=m’pv’z         p’’pzN=m’’pv’’z

∆p’’pzN=p’’pzN2-p’’pzN1=(p0pz/N2)(N2Uind1-N2Uind2)/(N2U)0=-(p0pz∆U/U0)/N2=-∆ppz/N2

för ∆W’>0 och ∆U’>0 så gäller att ∆p’pz=p’zGf=h’/λ’zGf och ∆p’’pzN=-p’’zGf=-h’’/λ’’zGf i detta fall tar alltså partikeln upp en lägre hyperrymdsgravifoton och avger en högre hyperrymdsgravifoton och ökar sin tröghet i den lägre hyperrymden är detta den första lägre hyperrymdsgravifoton partikeln tar upp går den från  högre hyperrymd till lägre hyperrymd

för ∆W’<0 och ∆U’<0 så gäller att ∆p’pz=-p’zGf=-h’/λ’zGf och ∆p’’pzN=p’’zGf=h’’/λ’’zGf i detta fall tar alltså partikeln upp en högre hyperrymdsgravifoton och avger en lägre hyperrymdsgravifoton och minskar sin tröghet i den lägre hyperrymden är detta den sista lägre hyperrymdsgravifoton partikeln avger går den från lägre hyperrymd till högre hyperrymd

p’1pct=p’0pct(U’0+U’ind1)/U’0                   N1p’pct+N2p’’pctN=p0pct            p’2pct=p’0pct(U’0+U’ind2)/U’0            p’’pctN1=(p0px/N2)(-N2Uind1)/(N2U0)                    p’’pctN2=(p0pct/N2)(-N2Uind2)/(N2U0)

∆p’pct=p’2pct-p’2pct=p’0pct(U’ind2-U’ind1)/U’0=p’0pct∆U’/U’0           F’ct=dp’pct/dT’=v’tdm’p/dT’               v’’t=N2vt

 F’’ct=dp’’pct/dT’’=v’’tdm’’p/dT’’          p’0pct=m’0pv’t         p’pct=m’pv’t         p’’pctN=m’’pv’’t

∆p’’pctN=p’’pctN2-p’’pctN1=(p0pct/N2)(N2Uind1-N2Uind2)/(N2U0)=-(p0pct∆U/U0)/N2=-∆ppct/N2

för ∆W’>0 och ∆U’>0 så gäller att ∆p’pct=p’ctGf=h’/λ’ctGf och ∆p’’pctN=-p’’ctGf=-h’’/λ’’ctGf i detta fall tar alltså partikeln upp en lägre hyperrymdsgravifoton och avger en högre hyperrymdsgravifoton och ökar sin tröghet i den lägre hyperrymden är detta den första lägre hyperrymdsgravifoton partikeln tar upp går den från högre hyperrymd till lägre hyperrymd

för ∆W’<0 och ∆U’<0 så gäller att ∆p’px=-p’ctGf=-h’/λ’ctGf och ∆p’’pctN=p’’ctGf=h’’/λ’’ctGf i detta fall tar alltså partikeln upp en högre hyperrymdsgravifoton och avger en lägre hyperrymdsgravifoton och minskar sin tröghet i den lägre hyperrymden är detta den sista lägre hyperrymdsgravifoton partikeln avger går den från lägre hyperrymd till högre hyperrymd

N2>N1

där p’0p är partikelns normal rörelsemängd , p’1p är partikelns rörelsemängd vid tillfälle 1 , p’2p är partikelns rörelsemängd vid tillfälle 2 , N1 är hyperfaktorn i den lägre hyperrymden , N2 är hyperfaktorn i den högre hyperrymden , F’ är kraften som drar partikeln in i  högre hyperrymd genom att minska dess massa i den lägre hyperrymden(detta är en kraft i partikelns 4riktning till skillnad från andra krafter som är vinkelräta mot partikelns rörelseriktning) , F’’ är motsvarande kraft på partikeln i den högre hyperymden enbart verklig om W’p=0  , m’0p är partikelns normalmassa i den lägre hyperrymden (när all energi är på denna hyperrymdsnivå och inget har överförts till nästa) , m’p är partikelns massa i den lägre hyperrymden , m’’p är partikelns massa i den högre hyperrymden (enbart verklig då m’p=0) , U’ind1 är partikelns inducerade potential vid tillfälle 1 i den lägre hyperrymden , U’ind2 är partikelns inducerade potential vid tillfälle 2 i den lägre hyperrymden , W’1p är partikelns energi vid tillfälle 1 i den lägre hyperrymden , W’2p är partikelns energi vid tillfälle 2 i den lägre hyperrymden , W’’1pN är partikelns energi i  den högre hyperrymden vid tillfälle 1 är enbart verklig om W’1p=0 , W’’2pN är partikelns energi i den högre hyperrymden vid tillfälle 1 är enbart verklig om W’2p=0 , p’’pN1 är partikelns rörelsemängd i den högre hyperrymden vi tillfälle 1 är enbart verklig om p’1p=0 och p’’pN2 är partikelns rörelsemängd i den högre hyperrymden vi tillfälle 2 är enbart verklig om p’2p=0 , (x;y;z;ct) är de 4 komposanterna hos 4vektorstorheter , 3=(x;y;z) är rumskomposanterna . av dessa ekvationer ser du att en partikel går in i högre hyperrymd när den har avgett så många lägre hyperrymdsgravifotoner att den blivit tröghetslös och istället upptagit lika många  högre hyperrymdsgravifotoner det räcker med att partikeln tar upp en enda lägre hyperrymdsgravifoton för att gå tillbaka till den lägre hyperrymdsnivån då är partikeln nästan tröghetslös i den lägre hyperrymdsnivån. Du ser också att partikeln vid övergång till  högre hyperrymd fortsätter i samma rikning som den riktning den hade i lägre hyperrymd precis innan övergången (observera att krafter kan hålla kvar en partikel med negativ massa i lägre hyperrymd om totalmassan för systemet i lägre hyperrymd är större än 0 det omvända kan också ske om (totalmassan för systemet i lägre hyperrymd)≤0) (vårat 4rum är den allra lägsta nivån)

UN1=N1(U0+Uind)

UN2=-N2Uind  där UN2 är potentialen som överförts från lägre hyperrymd till högre hyperrymd N2>N1

WN1=∑WpN1=∭(¤’c’2)dxdydz=∭(¤’0c’2((N1(U0+Uind)/(N1U0)))dxdydz

WN2=∑WpN2=∭(¤’c’2(UN2/(N2U0)))dxdydz

∆W’=2WN1-1WN1=∑∆W’p=∭(¤’c’2(U’ind2-U’ind1)/U’0)dxdydz=∭(¤’c’2∆U’/U’0)dxdydz

∆W’’=∆WN=2WN2-1WN2=∭(¤’’c’’2(2UN2-1UN2)/(N2U0))dxdydz=∭(¤’’c’’2∆UN/(N2U0))dxdydz       ∆U’=U’ind2-U’ind1       ∆UN2=2UN2-1UN2

 För ∆W’>0 så gäller att ∆W’=∑W’Gf=∑h’f*4Gf och ∆W’’=-∑W’’Gf=-∑h’’f**4Gf i detta fall tar farkosten upp lägre hyperrymdsgravifotoner och avger högre hyperrymdsgravifotoner och får mer tröghetsmassa i den lägre hyperrymden (om det är den första lägre hyperrymdsgravifoton farkosten tar upp går den ner i lägre hyperrymd )

För ∆W’<0 så gäller att ∆W’=-∑W’Gf=-∑h’f*4Gf och ∆W’’=∑W’’Gf=∑h’’f**4Gf i detta fall tar farkosten upp högre hyperrymdsgravifotoner och avger lägre hyperrymdsgravifotoner och minskar sin tröghetsmassa i den lägre hyperrymden (om det är den sista lägre hyperrymdsgravifoton farkosten avger går den upp i högre hyperrymd )

WN2 är energin som överförts till den högre hyperrymden (observera att WN2 blir verklig först då WN1=0 och om senare WN1>0 så går farkosten tillbaka ner i den lägre hyperrymden)

p’4=∑p’p=∭(¤’c’)dxdydz=∭(¤’0c’((U’0+U’ind)/U’0))dxdydz         N1p’4+N2p’’4N=p04

p’’4N=∑p’’pN=∭(¤’’c’’)dxdydz=-∭(¤’’0c’’((N2Uind)/(N2U0)))dxdydz     F’=dp’4/dT’=c’∭(d¤’/dT’)dxdydz                  F’’=dp’’4/dT’’=c’’∭(d¤’’/dT’’)dxdydz       ¤’’=¤/N22

∆p’4=2p’4-1p’4=∑∆p’p=∭(¤’c’(U’ind2-U’ind1)/U’0)dxdydz         ∆p’’4N=2p’’4N-1p’’4N=∑∆p’’pN

För ∆W’>0 så gäller att ∆p’4=∑p’Gf=∑h’/λ’4Gf och ∆p’’4N=-∑p’’Gf=-∑h’’/λ’’4Gf

I detta fall har farkosten tagit upp lägre hyperrymdsgravifotoner och avgivit högre hyperrymdsgravifotoner och ökat sin tröghetsmassa i den lägre hyperrymden (är detta den första lägre hyperrymdsgravifoton farkosten upptar går farkosten ner i lägre hyperrymd)

För ∆W’<0 så gäller att ∆p’4=-∑p’Gf=-∑h’/λ’4Gf och ∆p’’4N=∑p’’Gf=∑h’’/λ’’4Gf

I detta fall har farkosten tagit upp högre hyperrymdsgravifotoner och avgivit lägre hyperrymdsgravifotoner och minskat sin tröghetsmassa i den lägre hyperrymden (är detta den sista lägre hyperrymdsgravifoton farkosten avger går farkosten upp i högre hyperrymd)

p’3=∑p’p3=∭(¤’v’)dxdydz=∭(¤’0v’((U’0+U’ind)/U’0))dxdydz         N1p’3+N2p’’3N=p03

p’’3N=∑p’’p3N=∭(¤’’v’’)dxdydz=-∭(¤’’0v’’((N2Uind)/(N2U0)))dxdydz     F’3=dp’3/dT’=v’∭(d¤’/dT’)dxdydz                  F’’3=dp’’3/dT’’=v’’∭(d¤’’/dT’’)dxdydz

∆p’3=2p’3-1p’3=∑∆p’p3=∭(¤’v’(U’ind2-U’ind1)/U’0)dxdydz         ∆p’’3N=2p’’3N-1p’’3N=∑∆p’’p3N

För ∆W’>0 så gäller att ∆p’3=∑p’3Gf=∑h’/λ’3Gf och ∆p’’3N=-∑p’’3Gf=-∑h’’/λ’’3Gf

I detta fall har farkosten tagit upp lägre hyperrymdsgravifotoner och avgivit högre hyperrymdsgravifotoner och ökat sin tröghetsmassa i den lägre hyperrymden (är detta den första lägre hyperrymdsgravifoton farkosten upptar går farkosten ner i lägre hyperrymd)

För ∆W’<0 så gäller att ∆p’3=-∑p’3Gf=-∑h’/λ’3Gf och ∆p’’3N=∑p’’3Gf=∑h’’/λ’’3Gf

I detta fall har farkosten tagit upp  högre hyperrymdsgravifotoner och avgivit lägre hyperrymdsgravifotoner och minskat sin tröghetsmassa i den lägre hyperrymden (är detta den sista lägre hyperrymdsgravifoton farkosten avger går farkosten upp i högre hyperrymd)

p’x=∑p’px=∭(¤’v’x)dxdydz=∭(¤’0v’x((U’0+U’ind)/U’0))dxdydz         N1p’x+N2p’’xN=p0x

p’’xN=∑p’’pxN=∭(¤’’v’’x)dxdydz=-∭(¤’’0v’’x((N2Uind)/(N2U0)))dxdydz     F’x=dp’x/dT’=v’x∭(d¤’/dT’)dxdydz                  F’’x=dp’’x/dT’’=v’’x∭(d¤’’/dT’’)dxdydz

∆p’x=2p’x-1p’x=∑∆p’px=∭(¤’v’x(U’ind2-U’ind1)/U’0)dxdydz         ∆p’’xN=2p’’xN-1p’’xN=∑∆p’’pxN

För ∆W’>0 så gäller att ∆p’x=∑p’xGf=∑h’/λ’xGf och ∆p’’xN=-∑p’’xGf=-∑h’’/λ’’xGf

I detta fall har farkosten tagit upp lägre hyperrymdsgravifotoner och avgivit högre hyperrymdsgravifotoner och ökat sin tröghetsmassa i den lägre hyperrymden (är detta den första lägre hyperrymdsgravifoton farkosten upptar går farkosten ner i lägre hyperrymd)

För ∆W’<0 så gäller att ∆p’x=-∑p’xGf=-∑h’/λ’xGf och ∆p’’xN=∑p’’xGf=∑h’’/λ’’xGf

I detta fall har farkosten tagit upp  högre hyperrymdsgravifotoner och avgivit lägre hyperrymdsgravifotoner och minskat sin tröghetsmassa i den lägre hyperrymden (är detta den sista lägre hyperrymdsgravifoton farkosten avger går farkosten upp i högre hyperrymd)

p’y=∑p’py=∭(¤’v’y)dxdydz=∭(¤’0v’y((U’0+U’ind)/U’0))dxdydz         N1p’y+N2p’’yN=p0y

p’’yN=∑p’’pyN=∭(¤’’v’’y)dxdydz=-∭(¤’’0v’’y((N2Uind)/(N2U0)))dxdydz     F’y=dp’y/dT’=v’y∭(d¤’/dT’)dxdydz                  F’’y=dp’’y/dT’’=v’’y∭(d¤’’/dT’’)dxdydz

∆p’y=2p’y-1p’y=∑∆p’py=∭(¤’v’y(U’ind2-U’ind1)/U’0)dxdydz         ∆p’’yN=2p’’yN-1p’’yN=∑∆p’’pyN

För ∆W’>0 så gäller att ∆p’y=∑p’yGf=∑h’/λ’yGf och ∆p’’yN=-∑p’’yGf=-∑h’’/λ’’yGf

I detta fall har farkosten tagit upp lägre hyperrymdsgravifotoner och avgivit högre hyperrymdsgravifotoner och ökat sin tröghetsmassa i den lägre hyperrymden (är detta den första lägre hyperrymdsgravifoton farkosten upptar går farkosten ner i lägre hyperrymd)

För ∆W’<0 så gäller att ∆p’y=-∑p’yGf=-∑h’/λ’yGf och ∆p’’yN=∑p’’yGf=∑h’’/λ’’yGf

I detta fall har farkosten tagit upp högre hyperrymdsgravifotoner och avgivit lägre hyperrymdsgravifotoner och minskat sin tröghetsmassa i den lägre hyperrymden (är detta den sista lägre hyperrymdsgravifoton farkosten avger går farkosten upp i högre hyperrymd)

p’z=∑p’pz=∭(¤’v’z)dxdydz=∭(¤’0v’z((U’0+U’ind)/U’0))dxdydz         N1p’z+N2p’’zN=p0z

p’’zN=∑p’’pzN=∭(¤’’v’’z)dxdydz=-∭(¤’’0v’’z((N2Uind)/(N2U0)))dxdydz     F’z=dp’z/dT’=v’z∭(d¤’/dT’)dxdydz                  F’’z=dp’’z/dT’’=v’’z∭(d¤’’/dT’’)dxdydz

∆p’z=2p’z-1p’z=∑∆p’pz=∭(¤’v’z(U’ind2-U’ind1)/U’0)dxdydz         ∆p’’zN=2p’’zN-1p’’zN=∑∆p’’pzN

För ∆W’>0 så gäller att ∆p’z=∑p’zGf=∑h’/λ’xGf och ∆p’’zN=-∑p’’zGf=-∑h’’/λ’’zGf

I detta fall har farkosten tagit upp lägre hyperrymdsgravifotoner och avgivit högre hyperrymdsgravifotoner och ökat sin tröghetsmassa i den lägre hyperrymden (är detta den första lägre hyperrymdsgravifoton farkosten upptar går farkosten ner i lägre hyperrymd)

För ∆W’<0 så gäller att ∆p’z=-∑p’zGf=-∑h’/λ’zGf och ∆p’’zN=∑p’’zGf=∑h’’/λ’’zGf

I detta fall har farkosten tagit upp högre hyperrymdsgravifotoner och avgivit lägre hyperrymdsgravifotoner och minskat sin tröghetsmassa i den lägre hyperrymden (är detta den sista lägre hyperrymdsgravifoton farkosten avger går farkosten upp i högre hyperrymd)

p’ct=∑p’pct=∭(¤’v’t)dxdydz=∭(¤’0v’t((U’0+U’ind)/U’0))dxdydz         N1p’ct+N2p’’ctN=p0ct

p’’ctN=∑p’’pctN=∭(¤’’v’’t)dxdydz=-∭(¤’’0v’’t((N2Uind)/(N2U0)))dxdydz     F’ct=dp’ct/dT’=v’t∭(d¤’/dT’)dxdydz                  F’’ct=dp’’ct/dT’’=v’’t∭(d¤’’/dT’’)dxdydz

∆p’ct=2p’ct-1p’ct=∑∆p’pct=∭(¤’v’ct(U’ind2-U’ind1)/U’0)dxdydz         ∆p’’ctN=2p’’ctN-1p’’ctN=∑∆p’’pctN

För ∆W’>0 så gäller att ∆p’ct=∑p’ctGf=∑h’/λ’ctGf och ∆p’’ctN=-∑p’’ctGf=-∑h’’/λ’’ctGf

I detta fall har farkosten tagit upp lägre hyperrymdsgravifotoner och avgivit högre hyperrymdsgravifotoner och ökat sin tröghetsmassa i den lägre hyperrymden (är detta den första lägre hyperrymdsgravifoton farkosten upptar går farkosten ner i lägre hyperrymd)

För ∆W’<0 så gäller att ∆p’ct=-∑p’ctGf=-∑h’/λ’ctGf och ∆p’’ctN=∑p’’ctGf=∑h’’/λ’’ctGf

I detta fall har farkosten tagit upp högre hyperrymdsgravifotoner och avgivit lägre hyperrymdsgravifotoner och minskat sin tröghetsmassa i den lägre hyperrymden (är detta den sista lägre hyperrymdsgravifoton farkosten avger går farkosten upp i högre hyperrymd)

 

Där p’4  är farkostens 4 rörelsemängd i den lägre hyperrymden , 1p’4 är farkostens 4 rörelsemängd i den lägre hyperrymden vid tillfälle 1 , 2p’4 är farkostens 4 rörelsemängd i den lägre hyperrymden vid tillfälle 2 ,  p’04 är farkostens normal rörelsemängd i den lägre hyperrymden (det vill säga när den precis har kommit dit och inte överfört någon potential till högre hyperrymd)  ,  p’’4N är farkostens rörelsemängd i  den högre hyperrymden (enbart verklig då WN1=0) , 1p’’4N är farkostens rörelsemängd i den högre hyperrymden vid tillfälle 1 (enbart verklig då 1WN1=0) , 2p’’4N är farkostens rörelsemängd i den högre hyperrymden vid tillfälle 2 (enbart verklig då 2WN1=0) ,  F’ är kraften som drar farkosten in i den högre hyperrymden ( en kraft som är riktad i farkostens 4rörelseriktning till skillnad från andra krafter som är riktade vinkelrät mot 4riktningen) F’’ är motsvarande kraft i den högre hyperrymden (enbart verklig då WN1=0) , , U’ind är farkostens inducerade potential i den lägre hyperrymden , U’ind1 är farkostens inducerade potential i den lägre hyperrymden vid tillfälle 1 , U’ind2 är farkostens inducerade potential i den lägre hyperrymden vid tillfälle 2 , 1UN2 är farkostens potential i  den högre hyperrymden vid tillfälle 1 , 2UN2 är farkostens potential i  den högre hyperrymden vid tillfälle 2 (tillfälle 2 är senare sett ur farkostens egentid än tillfälle 1) , 1WN1  är farkostens energi i den lägre hyperrymden vid tillfälle 1 , 2WN1  är farkostens energi i den lägre hyperrymden vid tillfälle 2 1WN2 är farkostens energi i den högre hyperrymden vid tillfälle 1 (enbart verklig om 1WN1=0) , 2WN2 är farkostens energi i  den högre hyperrymden vid tillfälle 2 (enbart verklig om 2WN1=0) , (x;y;z;ct) är de 4 komposanterna hos 4vektorstorheter , 3=(x;y;z) är rumskomposanterna som du ser av ekvationerna behåller farkosten samma 4rörelseriktning när den överförs mellan 4rummen (detta gäller alltså oavsett om det är mellan normalrymden och hyperrymden eller mellan 2 olika hyperrymdsnivåer det gäller också både om man går till högre nivå och om man går till lägre nivå). Du ser också att farkostens massa i den lägre hyperrymden måste vara 0 för att den skal gå in i högre hyperrymd och att den går in i  högre hyperrymd först när den avgett hela sin massa som lägre hyperrymdsgravifotoner och tagit upp så många  högre hyperrymdsgravifotoner att hela farkostens massa har överförts till den högre hyperrymden. Du ser också att det räcker med att ta upp en enda lägre hyperrymdsgravifoton så att farkosten får bara lite positiv massa i den lägre hyperrymden för att den skal gå tillbaka till den lägre hyperrymden (farkosten kommer då att vara nästan tröghetslös i den lägre hyperrymden UFOn brukar ofta göra på så sätt att de är nära gränsen till nästa hyperrymdsnivå så att de är nästan tröghetslösa i nivån innan och därför kan göra skarpa manöver i hyperrymden ifall det skulle behövas) (en hyperdrift kan alltså även användas som tröghetsdämpare i hyperrymden) Det är också så att om farkostens hyperdrift helt stängs av så återfår den omedelbart sin tröghet  och går tillbaka till normalrymd genom att alla hyperrymdsgravifotoner avges och blir utbytta mot normalrymdsgravifotoner. Minskar man istället hyperdriftens potential från att klara en högre hyperrymd till att vara något under gränsen för den nivån går man in i lägre hyperrymd men är nästan tröghetslös i den lägre nivån (UFOn gör ofta så här när dom flyger i hyperrymd)

 

Sammanlänkade hyperrymdsystem

För sammanlänkade hyperrymdssystem (dimensionsportaler) gäller att

∑(U/N)=U0 och skenbart också ∑Wn=W0(obs att ingen materia har överförts förrän Usändare=0)

Uind1<0           Uind2=-Uind1

Usändare=U0+Uind                   ∑hf4Gf(sändare)=∑hf4Gf(mottagare)

Umottagare=Uind2=-Uind1

Uhyperrymd=-N(Uind1+Uind2)=0

Wsändare=∭(¤0c2((U0+Uind1)/U0))dxdydz

Wsändare-W0sändare=∭(¤0c2((Uind1)/U0))dxdydz=-∑hf4Gf(sändare)

Wmottagare=∭(¤0c2((Uind2)/U0))dxdydz=∑hf4Gf(mottagare)

Whyperrymd=∭(ρ’0Uhyperrymd)dxdydz=∑h’f*4Gf(sändare)-∑h’f*4Gf(mottagare)=0

Usändare är potentialen vid sändaren(ingången) , Uhyperrymd är potentialen i hyperrymden

Umottagare är den alstrade potentialen vid mottagaren(den potential som utgången har hämtat från ingången via hyperrymden)

Wsändare är energin vid ingången och Whyperrymd är energin i hyperrymden och Wmottagare är energin vid mottagaren (som blir verklig först då Wsändare=0 det vill säga då hela potentialen överförts till utgången via hyperrymden och öppnat ett maskhål mellan portalerna) W0sändare är energin vid ingången när portalen inte är aktiverad (normalenergin för föremålet som skal färdas genom dimensionsportalen) , ∑hf4Gf(sändare) är energin hos de gravifotoner ingången skickar ut för att öppna maskhålet , ∑hf4Gf(mottagare) är energin hos de gravifotoner utgången tar emot för att maskhålets utgång skal vara där , ∑h’f*4Gf(sändare) är energin hos de hyperrymdsgravifotoner som ingången tar emot för att öppna maskhålet , ∑h’f*4Gf(mottagare) är energin hos de hyperrymdsgravifotoner som utgången sänder ut för att kunna ta emot vanliga gravifotoner för att maskhålet skal sluta där

Maskhålet öppnas först då Wsändare=0 och Wmottagare=W0 det vill säga då eterns bakgrundspotential helt har tagits ut vid ingången(sändaren) och helt har överförts till utgången(mottagaren) går du då in genom dimensionsportalen kommer du omedelbart att förflyttas till den andra änden av maskhålet(utgången, mottagaren, den andra dimensionsportalen) maskhålen är enkelriktade de går ej att gå tillbaka om du inte först stänger portalen och sedan låter mottagarportalen bli sändare och sändarportalen mottagare för ett nytt maskhål riktat åt andra hållet. (observera att Wmottagare blir verklig först då Wsändare=0 och om senare Wsändare>0 så stängs maskhålet) det är alltså så att ens massa överförs genom två gravifotonutbyten de första vid ingångsportalen som avger gravifotoner och upptar hyperrymdsgravifotoner och det andra vid utgångsportalen som upptar gravifotoner och avger hyperrymdsgravifotoner (ens massa överförs alltså med dessa gravifotoner medan de partiklar som bygger upp än överförs genom maskhålet som är en omedelbar förflyttning genom hyperrymden) på grund utav gravifotoninverkan på själva maskhålet behöver inte rörelsemängden bevaras vid dimensionsportalresor.

Meed dimensionsportaler kan man resa till vilken annan plats som helst som har en dimensionsportal oavsett avstånd man kan också göra tidsresor och besöka andra tider även kombinerade rymd och tidsresor är möjliga exempelvis åka till en planet i ett annat solsystem flera hundra år framåt eller bakåt i tiden , man kan även färdas med dimensionsportaler mellan skepp som befinner sig i hyperrymd (även om de är i olika hyperrymdsnivåer också om den ena portalen är i normalrymd) 

En dimensionsportal fungerar på samma sätt som en hyperdrift men istället för att ta in ett skepp i hyperrymden öppnar den ett fönster in i hyperrymden och överför potentialen in i hyperrymden medans en annan dimensionsportalportal plockar upp potentialen från hyperrymden så att ett enkelriktat maskhål bildas dimensionsportaler är så pass lika hyperdrifter att de finns anordningar som kan användas för båda ändamålen (många UFOn kan använda sin hyperdrift som dimensionsportal vid nödsituationer för att besättningen skal kunna teleporteras tillbaka till hemplaneten ifall det blir något allvarligt fel med UFOt) (det har även hänt att UFOn som gått in i hyperrymd har blivit teleporterade över hela galaxen för att några andra rymdvarelser gjort ett experiment med en omvänd hyperdrift som plockat ur UFOts potential från hyperrymden så att dess hyperdrift tillsammans med den omvända hyperdriften bildat ett maskhål som omedelbar har teleporterat UFOt tillandra sidan galaxen istället för att det bara skulle gå in i hyperrymd) (även händelser då UFOn har av misstag färdats i tiden på grund av oönskade maskhål orsakade av hyperrymdsexperiment har inträffat) 

Denna artikel tillsammans med euklidisk4dimensionell elektromagnetism och elektrogravitation och tillägg till dessa och alla mina andra artiklar skal göra det möjligt att göra science fiction till verklighet.

Denna artikel förkarar även hur uppstigning är möjlig med hjälp av oändliga kvantvåglängder i olika dimensioner så att man kan vara på alla platser och tider samtidigt på en och samma gång med hjälp utav att ens medvetande har blivit utspritt på 2 partiklar per 4rum (hyperymdsnivå vårat 4rum den lägsta) där den ena står helt still i rumsdimensionerna i 4rummet (får oändlig våglängd i rummet) och den andra rör sig med 4rummets ljushastighet och står helt still i tiden (får oändlig våglängd i tiden och de 2 vinkelräta rumsdimensionerna) , då får man kvantvåglängder hos partiklarna som fyller alla universums nivåer och är på alla platser och tider i alla 4rum samtidigt och man har uppstigit till den högsta nivån och har blivit ett med Gud fader.

 

 files.holy-time-dimension.webnode.com/200000001-cf265d01f3/Hyperrymdsteorin%20med%20kvantf%C3%A4ltteori.docx

 

Hyperrymdsteorin med kvantfältteori.docx (141,4 kB)

 

Hyperrymdsteorin med

Kvantfältteori

 I denna omarbetade och utökade version av hyperrymdsteorin kommer jag att introducera min 4dimensionella kvantfältteori som gäller i vårat 4rum och i parallel 4rummen denna teori säger att allt är ljus i 4dimensioner eftersom energin Wp=hf4 gäller för varenda partikel i vårat 4rum och inte bara för fotoner (motsvarande samband gäller i parallel 4rummen) massiva partiklar är dock troligen slutna vågor i 3dimensioner (fast öppen våg i 4:de dimensionen) som ser ut som något slags tvistorfält (se bilden ”tvistorfält”) och bara är stabila vid vissa kvantiserade frekvenser (energier) medans ljus och elektrogravitationpartiklar (fotoner och gravifotoner) är öppna vågor som kan ha vilken frekvens som helst.

Konstanter: Ljushastigheten i vakuum c=2,99792458¤108[m/s] , Magnetiska konstanten µ0=4π¤10-7[Vs/Am] , Elektriska konstanten ϵ0=8,85418782¤10-12[As/Vm] , Plancks konstant h=6,626076¤10-34[Js].

Det finns parallella universum(4rum) med högre ljushastighet än vårt eget i dessa universum är normalljushastigheten och 4hastigheten c’= Nc där c är normalljushastigheten och N är ett heltal som kallas hyperfaktorn (som är 1 i vårat universum). 4hastigheten i vårat universum(4rum) i vårat 4rum gäller att 

v2+vct2=vx2+vy2+vz2+vt2=c2       c=(vx;vy;vz;vt)

v2=vx2+vy2+vz2        v=(vx;vy;vz)

på motsvarande sätt gäller i dessa parallella universum att

v’2+v’ct2=v’x2+v’y2+v’z2+v’t2=c’2=N2c2        c’=Nc=(v’x;v’y;v’z;v’t)

v’2=v’x2+v’y2+v’z2=N2v2        v’=(v’x;v’y;v’z)

 

därav följer att om 4hastigheten har samma riktning i vårat universum som i parallelluniversumet (vilket det blir för ett föremål som överförs till hyperrymden) så gäller att

v’/v=v’x/vx=v’y/vy=v’z/vz=v’t/vt=c’/c=N 

därav följer att v’x=Nvx   v’y=Nvy   v’z=Nvz   v’t=Nvt   där v’ är rumshastigheten i parallelluniversumet ,  v’x är 4hastigheten i parallelluniversumets x-komposant , v’y är 4hastigheten i parallelluniversumets y-komposant , v’z är 4hastigheten i parallelluniversumets z-komposant och v’t är 4hastigheten i parallelluniversumets komposant i tidsdimensionen

v är rumshastigheten i vårat universum , vx är 4hastigheten i vårt universums x-komposant , vy är 4hastigheten i vårt universums y-komposant , vz är 4hastigheten i vårt universums z-komposant och vt är 4hastigheten i vårt universums komposant i tidsdimensionen

dx’=dx     dy’=dy    dz’=dz    dT’=dT/N     dt’=dt/N

där dx’=dx är minsta möjliga längd i x-led i både vårat universum och parralleluniversumen , där dy’=dy är minsta möjliga längd i y-led i både vårat universum och parralleluniversumen , där dz’=dz är minsta möjliga längd i z-led i både vårat universum och parralleluniversumen , dT’ är minsta möjliga egentidsintervall i parallelluniversumet , dT är minsta möjliga egentidsintervall i vårat universum , dt’ är minsta möjliga koordinattidsintervall i parallelluniversumet och dt är minsta möjliga koordinattidsintervall i vårat universum. 

mp=qpU/c2=Wp/c2=hf4p/c2=h/(λ4pc)=p4p/c       qp=hf4p/U  Där mp är massan hos en partikel , qp är partikelns laddning , Wp är partikelns energi , h är plancks konstant , f4p är partikelns 4kvantvågfrekvens , λ4p är partikelns 4kvantvåglängd och p4p är partikelns 4rörelsemängd (i normalrymd).

p3p=mpv=Wpv/c2=qpUv/c2=p4pv/c=hf4pv/c2=(hv)/(λ4pc)=h/λ3p

p4p=mpc=Wp/c=qpU/c=hf4p/c=h/λ4p

pxp=mpvx=Wpvx/c2=qpUvx/c2=p4pvx/c=hf4pvx/c2=(hvx)/(λ4pc)=h/λxp

pyp=mpvy=Wpvy/c2=qpUvy/c2=p4pvy/c=hf4pvy/c2=(hvy)/(λ4pc)=h/λyp

pzp=mpvz=Wpvz/c2=qpUvz/c2=p4pvz/c=hf4pvz/c2=(hvz)/(λ4pc)=h/λzp

pctp=mpvt=Wpvt/c2=qpUvt/c2=p4pvt/c=hf4pvt/c2=(hvt)/(λ4pc)=h/λctp

p3p2=pxp2+pyp2+pzp2           p4p2=p3p2+pctp2=pxp2+pyp2+pzp2+pctp2           p3p=(pxp;pyp;pzp)     p4p=(pxp;pyp;pzp;pctp)

Där p3p är partikelns rörelsemängd i rummet , pxp är x-komposanten av partikelns rörelsemängd , pyp är y-komposanten av partikelns rörelsemängd , pzp är z-komposanten av partikelns rörelsemängd och pctp är partikelns rörelsemängds komposant i tidsdimensionen. (i vårt universum)

λ4p=h/p4p=h/(mpc)=hc/(qpU)=hc/Wp

λ3p=h/p3p=hc/(p4pv)=λ4pc/v

λxp=h/pxp=hc/(p4pvx)=λ4pc/vx

λyp=h/pyp=hc/(p4pvy)=λ4pc/vy

λzp=h/pzp=hc/(p4pvz)=λ4pc/vz

λctp=h/pctp=hc/(p4pvt)=λ4pc/vt

λ3p-2=λxp-2+λyp-2+λzp-2         λ4p-2=λ3p-2+λctp-2=λxp-2+λyp-2+λzp-2+λctp-2    

λ3p-1=(λxp-1;λyp-1;λzp-1)       λ4p-1=(λxp-1;λyp-1;λzp-1+λctp-1)

Där λ3p är partikelns kvantvåglängd i rummet ,  λxp är partikelns kvantvåglängd i x-led , λyp är partikelns kvantvåglängd i y-led , λzp är partikelns kvantvåglängd i z-led och λctp är partikelns kvantvåglängd i tidsdimensionen som du ser av ekvationerna ovan är kvantvåglängdernas inverser vektorer detta medför även att för en partikel som står still i rummet så blir rumsvåglängden oändlig och för en partikel som står still i en dimension så blir våglängden i denna dimension oändlig den är på alla platser i den dimensionen samtidigt ett tänkbart sätt att uppstiga skulle kunna vara att låta alla partiklar som bygger upp en helt sluta röra sig i rummet då partiklarna och en själv då skulle få oändlig rumsvåglängd och man skulle vara på alla ställen i detta universum på en och samma gång , skulle man även låta några partiklar som utgör än färdas med ljushastighen i en rumsdimension så skulle dessa partiklar få oändlig våglängd i tiden och de två rumsdimensionerna vinkelräta mot färdriktningen om ens medvetande var utspritt på dessa partiklar samt helt stillastående partiklar med oändlig rumsvåglängd så skulle man vara ett med det 4rum som är vårat universum och vara på alla platser och tider samtidigt man har då uppstigit ytterligare en nivå.

c=f4pλ4p        f4p=c/λ4p=cp4p/h=mpc2/h=qpU/h=Wp/h

v=f3pλ3p           f3p=v/λ3p=v2/(λ4pc)=(v2/c2)f4p 

vx=fxpλxp           fxp=vx/λxp=vx2/(λ4pc)=(vx2/c2)f4p 

vy=fypλyp           fyp=vy/λyp=vy2/(λ4pc)=(vy2/c2)f4p 

vz=fzpλzp           fzp=vz/λzp=vz2/(λ4pc)=(vz2/c2)f4p 

vt=fctpλctp           fctp=vt/λctp=vt2/(λ4pc)=(vt2/c2)f4p 

f3p=fxp+fyp+fzp       f4p=f3p+fctp=fxp+fyp+fzp+fctp

Där f3p är partikelns kvantvågfrekvens i rummet , fxp är partikelns kvantvågfrekvens i x-led , fyp är partikelns kvantvågfrekvens i y-led , fzp är partikelns kvantvågfrekvens i z-led och fctp är partikelns kvantvågfrekvens i tidsdimensionen. ( i vårt universum) som du ser är 4kvantvågfrekvensen summan av kvantvågfrekvenserna i de 4dimensionerna.

Wp=hf4p=qpU=mpc2=p4pc       Wp=ctWp+SWp=ctWp+xWp+yWp+zWp          

 SWp=xWp+yWp+zWp

SWp=Wpv2/c2=mpv2=p3pv=hf3p

xWp=Wpvx2/c2=mpvx2=pxpvx=hfxp

yWp=Wpvy2/c2=mpvy2=pypvy=hfyp

zWp=Wpvz2/c2=mpvz2=pzpvz=hfzp

ctWp=Wpvt2/c2=mpvt2=pctpvt=hfctp

Där SWp är partikelns rumsrörelseenergi , xWp är partikelns rörelseenergi i x-led , yWp är partikelns rörelseenergi i y-led , zWp är partikelns rörelseenergi i z-led och ctWp är partikelns tidsenergi. (i vårt universum)

p4=∑p4p=∑(h/λ4p)=∭(ρ0U/c)dxdydz=∭(¤c)dxdydz=W/c

p3=∑p3p=∑(h/λ3p)=∭(ρ0Uv/c2)dxdydz=∭(¤v)dxdydz=∭(Pv/c2)dxdydz

px=∑pxp=∑(h/λxp)=∭(ρ0Uvx/c2)dxdydz=∭(¤vx)dxdydz=∭(Pvx/c2)dxdydz

py=∑pyp=∑(h/λyp)=∭(ρ0Uvy/c2)dxdydz=∭(¤vy)dxdydz=∭(Pvy/c2)dxdydz

pz=∑pzp=∑(h/λzp)=∭(ρ0Uvz/c2)dxdydz=∭(¤vz)dxdydz=∭(Pvz/c2)dxdydz

pct=∑pctp=∑(h/λctp)=∭(ρ0Uvt/c2)dxdydz=∭(¤vt)dxdydz=∭(Pvt/c2)dxdydz

p32=px2+py2+pz2        p42=p32+pct2=px2+py2+pz2+pct2

p3=(px;py;pz)       p4=(px;py;pz;pct)      P=d3W/(dxdydz)

Där p4 är föremålets 4rörelsemängd i normalrymd , p3 är föremålets rörelsemängd i normalrymd , px är x-komposanten av rörelsemängden , py är y-komposanten av rörelsemängden , pz är z-komposanten av rörelsemängden och pct är föremålets tidsrörelsemängd i normalrymd och P är trycket (rumtidseneergin/volym).

W=∑Wp=∑(hf4p)=∭(ρ0U)dxdydz=∭(¤c2)dxdydz=∫Fxdx+∫Fydy+∫Fzdz+∫Fctcdt

SW=∑SWp=∑hf3p

xW=∑xWp=∑hfxp=∫xFydy+∫xFzdz+∫xFctcdt

yW=∑yWp=∑hfyp=∫yFxdx+∫yFzdz+∫yFctcdt

zW=∑zWp=∑hfzp=∫zFxdx+∫zFydy+∫zFctcdt

ctW=∑ctWp=∑hfctp=∫ctFxdx+∫ctFydy+∫ctFzdz

SW=xW+yW+zW        W=SW+ctW=xW+yW+zW+ctW

Där W är föremålets energi , SW är föremålets rumsrörelseenergi , xW är föremålets rörelseenergi i x-led , yW är föremålets rörelseenergi i y-led , zW är föremålets rörelseenergi i z-led och ctW är föremålets tidsenergi (i vårt universum).

F4p=dp4p/dT=d(mpc)/dT=mp(dc/dT)+c(dmp/dT)      F4p=qpE4 

F3p=dp3p/dT=d(mpv)/dT=mp(dv/dT)+v(dmp/dT)      F3p=qpE3 

Fxp=dpxp/dT=d(mpvx)/dT=mp(dvx/dT)+vx(dmp/dT)      Fxp=qpEx=qp(∫(d(Esxcdt)/cdT)-∫(d(Byxdy)/dT-∫(d(Bzxdz)/dT=qp(vtEsx/c+∫(dEsx/(cdT))cdt-vyByx-∫(dByx/dT)dy-vzBzx-∫(dBzx/dT)dz) 

Fyp=dpyp/dT=d(mpvy)/dT=mp(dvy/dT)+vy(dmp/dT)      Fyp=qpEy=qp(∫(d(Esycdt)/cdT)-∫(d(Bxydx)/dT-∫(d(Bzydz)/dT=qp(vtEsy/c+∫(dEsy/(cdT))cdt-vxBxy-∫(dBxy/dT)dx-vzBzy-∫(dBzy/dT)dz) 

Fzp=dpzp/dT=d(mpvz)/dT=mp(dvz/dT)+vz(dmp/dT)      Fzp=qpEz=qp(∫(d(Eszcdt)/cdT)-∫(d(Bxzdx)/dT-∫(d(Byzdy)/dT=qp(vtEsz/c+∫(dEsz/(cdT))cdt-vxBxz-∫(dBxz/dT)dx-vyByz-∫(dByz/dT)dy) 

Fctp=dpctp/dT=d(mpvt)/dT=mp(dvt/dT)+vt(dmp/dT)      Fctp=qpEct=qp(∫(d(Bxctdx)/dT)+∫(d(Byctdy)/dT+∫(d(Bzctdz)/dT=qp(vxBxct+∫(dBxct/dT)dx+vyByct+∫(dByct/dT)dy+vzBzct+∫(dBzct/dT)dz) 

F3p2=Fxp2+Fyp2+Fzp2       F4p2=F3p2+Fctp2=Fxp2+Fyp2+Fzp2+Fctp2

F3p=(Fxp;Fyp;Fzp)        F4p=(Fxp;Fyp;Fzp;Fctp)

Där F4p är kraften på partikeln och F3p är kraften på partikeln i rumsdimensionerna , Fxp är x-komposanten av kraften på partikeln , Fyp är y-komposanten av kraften på partikeln , Fzp är z-komposanten av kraften på partikeln och Fctp är tidskomposanten av kraften på partikeln.

F4=∑F4p=dp4/dT=∭(d(¤c)/dT)dxdydz=∭(¤(dc/dT))dxdydz+∭(c(d¤/dT))dxdydz       F4=∭(ρ0E4)dxdydz

F3=∑F3p=dp3/dT=∭(d(¤v)/dT)dxdydz=∭(¤(dv/dT))dxdydz+∭(v(d¤/dT))dxdydz       F3=∭(ρ0E3)dxdydz

Fx=∑Fxp=dpx/dT=∭(d(¤vx)/dT)dxdydz=∭(¤(dvx/dT))dxdydz+∭(vx(d¤/dT))dxdydz       Fx=ctFx+yFx+zFx=∭(ρ0Ex)dxdydz=∭(ρ0(vtEsx/c+∫(dEsx/(cdT))cdt-∫(dByx/dT)dy-∫(dBzx/dT)dz)dxdydz-∭(jyByx)dxdydz-∭(jzBzx)dxdydz

Fy=∑Fyp=dpy/dT=∭(d(¤vy)/dT)dxdydz=∭(¤(dvy/dT))dxdydz+∭(vy(d¤/dT))dxdydz       Fy=ctFy+xFy+zFy=∭(ρ0Ey)dxdydz=∭(ρ0(vtEsy/c+∫(dEsy/(cdT))cdt-∫(dBxy/dT)dx-∫(dBzy/dT)dz)dxdydz-∭(jxBxy)dxdydz-∭(jzBzy)dxdydz

Fz=∑Fzp=dpz/dT=∭(d(¤vz)/dT)dxdydz=∭(¤(dvz/dT))dxdydz+∭(vz(d¤/dT))dxdydz       Fz=ctFz+xFz+yFz=∭(ρ0Ez)dxdydz=∭(ρ0(vtEsz/c+∫(dEsz/(cdT))cdt-∫(dBxz/dT)dx-∫(dByz/dT)dy)dxdydz-∭(jxBxz)dxdydz-∭(jyByz)dxdydz

Fct=∑Fctp=dpct/dT=∭(d(¤vt)/dT)dxdydz=∭(¤(dvt/dT))dxdydz+∭(vt(d¤/dT))dxdydz       Fct=xFct+yFct+zFct=∭(ρ0Ect)dxdydz=∭(ρ0(∫(dBxct/dT)dx +∫(dByct/dT)dy+∫(dBzct/dT)dz)dxdydz+∭(jxBxct)dxdydz+∭(jyByct)dxdydz+∭(jzBzct)dxdydz

F32=Fx2+Fy2+Fz2       F42=F32+Fct2=Fx2+Fy2+Fz2+Fct2

F3=(Fx;Fy;Fz)       F4=(Fx;Fy;Fz;Fct)

Där F4 är kraften och F3 är kraften i rumsdimensionerna , Fx är kraftens x-komposant , Fy är kraftens y-komposant , Fz är kraftens z-komposant och Fct är kraftens komposant i tidsdimensionen (i vårat universum) E4 är det 4dimensionella elektriska fältet , E3 är det elektriska fältet i rumsdimensionerna , Ex är det elektriska fältets x-komposant , Ey är det elektriska fältets y-komposant , Ez är det elektriska fältets z-komposant , Ect är det elektriska fältet i tidsdimensionen ,  jx är strömtäthetens x-komposant ,  jy är strömtäthetens y-komposant , jz är strömtäthetens z-komposant , ¤ är masstätheten och ρ0 laddningstätheten , Esx/c är det elektrostatiska fältet/c i x-led , Esy/c är det elektrostatiska fältet/c i y-led , Esz/c är det elektrostatiska fältet/c i z-led , Bxy är det magnetiska fältet i y-led från strömmar i x-led , Bxz är det magnetiska fältet i z-led från strömmar i x-led , Byx är det magnetiska fältet i x-led från strömmar i y-led , Byz är det magnetiska fältet i z-led från strömmar i y-led , Bzx är det magnetiska fältet i x-led från strömmar i z-led , Bzy är det magnetiska fältet i y-led från strömmar i z-led (alla magnetfälten med raka fältlinjer för översättning till klassiska ringformade fältlinjer hänvisas till ”jämförelse mellan euklidisk 4dimensionell elektromagnetism och vanlig elektromagnetism”) Bxct är det magnetiska fältet i tidsdimensionen från strömmar i x-led , Byct är det magnetiska fältet i tidsdimensionen från strömmar i y-led och Bzct är det magnetiska fältet i tidsdimensionen från strömmar i z-led (i vårat universum)

 

 

Nedanför kommer motsvarande ekvationer för parallell 4rummen innan jag går in på foton och gravifoton utsändning och infångning för att för att förklara kraftverkan mellan laddningar och elektrogravitation och överföring till hyperrymd. 

m’p=q’pU’/c’2=W’p/c’2=h’f*4p/c’2=h’/(λ4pc’)=p’4p/c’       q’p=h’f*4p/U’  Där m’p är massan hos en partikel , q’p är partikelns laddning , W’p är partikelns energi , h’=h/N är plancks konstants motsvarighet i hyperrymden , f*4p är partikelns 4kvantvågfrekvens , λ4p är partikelns 4kvantvåglängd och p’4p är partikelns 4rörelsemängd (i hyperrymden). Härledning av storheter i hyperrymden: eftersom c’=Nc och λ’=λ och Wp’=Wp och U’=NU (denna härleds senare i artikeln) så blir

c’=f*λ     och    c=fλ så blir  f=c/λ och f*=c’/λ=Nc/λ=Nf    f*=Nf     Nc=Nfλ

Wp=hf och  Wp=h’f* så blir h’=hf/f*=hf/Nf=h/N    h’=h/N

Wp=mpc2 och Wp=m’pc’2 så blir m’p=mpc2/c’2=mpc2/(N2c2)=mp/N2     m’p=mp/N2

Wp=qpU och Wp=q’pU’ så blir q’p=qpU/U’=qpU/(NU)=qp/N      q’p=qp/N

 Där λ=λ’ är 4kvantvåglängden i både vårat universum och hyperrymden och f är frekvensen i vårat universum och f* är frekvensen i hyperrymden (Det är för att f*=Nf som hyperrymden kallas för de högre vibrationerna av verkligheten eller de kosmiska övertonerna) U är den elektriska potentialen i vårat universum och U’ är den elektriska potentialen i hyperrymden.

p’3p=m’pv’=Wpv’/c’2=q’pU’v’/c’2=p’4pv’/c’=h’f*4pv’/c’2=(h’v’)/(λ4pc’)=h’/λ3p=p3p/N           p’3p=p3p/N

p’4p=m’pc’=W’p/c’=q’pU’/c’=h’f*4p/c’=h’/λ4p=p4p/N

p’xp=m’pv’x=Wpv’x/c’2=q’pU’v’x/c’2=p’4pv’x/c’=h’f*4pv’x/c’2=(h’v’x)/(λ4pc’)=h’/λxp=pxp/N             p’xp=pxp/N

p’yp=m’pv’y=Wpv’y/c’2=q’pU’v’y/c’2=p’4pv’y/c’=h’f*4pv’y/c’2=(h’v’y)/(λ4pc’)=h’/λyp=pyp/N            p’yp=pyp/N   

p’zp=m’pv’z=Wpv’z/c’2=q’pU’v’z/c’2=p’4pv’z/c’=h’f*4pv’z/c’2=(h’v’z)/(λ4pc’)=h’/λzp=pzp/N            p’zp=pzp/N

p’ctp=m’pv’t=W’pv’t/c’2=q’pU’v’t/c’2=p’4pv’t/c’=h’f*4pv’t/c’2=(h’v’t)/(λ4pc’)=h’/λctp=pctp/N             p’ctp=pctp/N

p’3p2=p’xp2+p’yp2+p’zp2           p’4p2=p’3p2+p’ctp2=p’xp2+p’yp2+p’zp2+p’ctp2           p’3p=(p’xp;p’yp;p’zp)     p’4p=(p’xp;p’yp;p’zp;p’ctp)     p’4p=p4p/N

Där p’3p är partikelns rörelsemängd i rummet , p’xp är x-komposanten av partikelns rörelsemängd , p’yp är y-komposanten av partikelns rörelsemängd , p’zp är z-komposanten av partikelns rörelsemängd och p’ctp är partikelns rörelsemängds komposant i tidsdimensionen. (i hyperrymden) du ser av detta att rörelsemängden i hyperrymden är motsvarande rörelsemängd i normalrymd/N

λ’4p=h’/p’4p=h’/(m’pc’)=h’c’/(q’pU’)=h’c’/Wp=hN/(Np4p)=h/p4p=λ4p   λ’4p=λ4p

λ’3p=h’/p’3p=h’c’/(p’4pv’)=λ4pc’/v’=λ4pNc/(Nv)=λ4pc/v=λ3p       λ’3p=λ3p

λ’xp=h’/p’xp=h’c’/(p’4pv’x)=λ4pc’/v’x=λ4pNc/(Nvx)=λ4pc/vx=λxp       λ’xp=λxp

λ’yp=h’/p’yp=h’c’/(p’4pv’y)=λ4pc’/v’y=λ4pNc/(Nvy)=λ4pc/vy=λyp       λ’yp=λyp

λ’zp=h’/p’zp=h’c’/(p’4pv’z)=λ4pc’/v’z=λ4pNc/(Nvz)=λ4pc/vz=λzp       λ’zp=λzp

λ’ctp=h’/p’ctp=h’c’/(p’4pv’t)=λ4pc’/v’t=λ4pNc/(Nvt)=λ4pc/vt=λctp       λ’ctp=λctp

λ’3p-2=λ’xp-2+λ’yp-2+λ’zp-2         λ’4p-2=λ’3p-2+λ’ctp-2=λ’xp-2+λ’yp-2+λ’zp-2+λ’ctp-2    

λ’3p-1=(λ’xp-1;λ’yp-1;λ’zp-1)       λ’4p-1=(λ’xp-1;λ’yp-1;λ’zp-1+λ’ctp-1)

Där λ’3p är partikelns kvantvåglängd i rummet ,  λ’xp är partikelns kvantvåglängd i x-led , λ’yp är partikelns kvantvåglängd i y-led , λ’zp är partikelns kvantvåglängd i z-led och λ’ctp är partikelns kvantvåglängd i tidsdimensionen (i hyperrymden) som du ser av ekvationerna ovan så är kvantvåglängden i hyperrymd lika stor som motsvarande kvantvåglängd i normalrymd. Om man överför partiklar till alla parallell 4rummen samt har kvar några i vårt universum och låter det vara minst två partiklar i varje 4rum en som står helt still och en som rör sig med 4rummets ljushastighet i en rumsdimension så kommer man i varje 4rum ha en partikel som har oändlig våglängd i rummet (är på varje plats samtidigt) och en partikel som har oändlig våglängd i tiden och dimensionerna vinkelräta mot rörelseriktningen (är i varje tid samtidigt) låter man ens medvetande vara utspritt på samtliga dessa partiklar kommer man vara på alla platser och tider i samtliga 4rum samtidigt man har blivit ett med världsalltet och uppstigit till den högsta nivån.

c’=f*4pλ4p        f*4p=c’/λ4p=c’p’4p/h’=m’pc’2/h’=q’pU’/h’=W’p/h’=Nc/λ4p=Nf4p        f*4p=Nf4p

v’=f*3pλ3p           f*3p=v’/λ3p=v’2/(λ4pc’)=(v’2/c’2)f*4p=((Nv)2/(Nc)2)Nf4p=(v2/c2)Nf4p=Nf3p      f*3p=Nf3p 

v’x=f*xpλxp           f*xp=v’x/λxp=v’x2/(λ4pc’)=(v’x2/c’2)f*4p=((Nvx)2/(Nc)2)Nf4p=(vx2/c2)Nf4p=Nfxp      f*xp=Nfxp 

v’y=f*ypλyp           f*yp=v’y/λyp=v’y2/(λ4pc’)=(v’y2/c’2)f*4p=((Nvy)2/(Nc)2)Nf4p=(vy2/c2)Nf4p=Nfyp      f*yp=Nfyp 

v’z=f*zpλzp           f*zp=v’z/λzp=v’z2/(λ4pc’)=(v’z2/c’2)f*4p=((Nvz)2/(Nc)2)Nf4p=(vz2/c2)Nf4p=Nfzp      f*zp=Nfzp  

v’t=f*ctpλctp           f*ctp=v’t/λctp=v’t2/(λ4pc’)=(v’t2/c’2)f*4p=((Nvt)2/(Nc)2)Nf4p=(vt2/c2)Nf4p=Nfctp      f*ctp=Nfctp  

f*3p=f*xp+f*yp+f*zp       f*4p=f*3p+f*ctp=f*xp+f*yp+f*zp+f*ctp

Där f*3p är partikelns kvantvågfrekvens i rummet , f*xp är partikelns kvantvågfrekvens i x-led , f*yp är partikelns kvantvågfrekvens i y-led , f*zp är partikelns kvantvågfrekvens i z-led och f*ctp är partikelns kvantvågfrekvens i tidsdimensionen. ( i hyperrymden) även här är 4frekvensen summan av frekvenserna i de 4 dimensionerna i parallell 4rummet. Av dessa ekvationer ser du att frekvensen i hyperrymden är hyperfaktorn gånger motsvarande frekvens i vårat universum och att hyperrymden därför kan kallas de kosmiska övertonerna eller de högre vibrationerna av verkligheten.

W’p=h’f*4p=q’pU’=m’pc’2=p’4pc’=Wp       W’p=Wp W’p=ctW’p+SW’p=ctW’p+xW’p+yW’p+zW’p          

 SW’p=xW’p+yW’p+zW’p

SW’p=W’pv’2/c’2=m’pv’2=p’3pv’=h’f*3p=SWp       SW’p=SWp

xW’p=W’pv’x2/c’2=m’pv’x2=p’xpv’x=h’f*xp=xWp      xW’p=xWp

yW’p=W’pv’y2/c’2=mpv’y2=p’ypv’y=h’f*yp=yWp      yW’p=yWp

zW’p=W’pv’z2/c’2=m’pv’z2=p’zpv’z=h’f*zp=zWp       zW’p=zWp

ctW’p=W’pv’t2/c’2=m’pv’t2=p’ctpv’t=h’f*ctp=ctWp      ctW’p=ctWp

Där SW’p är partikelns rumsrörelseenergi , xW’p är partikelns rörelseenergi i x-led , yW’p är partikelns rörelseenergi i y-led , zW’p är partikelns rörelseenergi i z-led och ctW’p är partikelns tidsenergi. (i hyperrymden) som du ser av ekvationerna är energin hos en partikel i hyperrymden lika stor som energin hos en motsvarande partikel i normalrymden.

p’4=∑p’4p=∑(h’/λ4p)=∭(ρ’0U’/c’)dxdydz=∭(¤’c’)dxdydz=W/c’=p4/N     p’4=p4/N

p’3=∑p’3p=∑(h’/λ3p)=∭(ρ’0U’v’/c’2)dxdydz=∭(¤’v’)dxdydz=∭(P’v’/c’2)dxdydz=p3/N        p’3=p3/N

p’x=∑p’xp=∑(h’/λxp)=∭(ρ’0U’v’x/c’2)dxdydz=∭(¤’v’x)dxdydz=∭(P’v’x/c’2)dxdydz=px/N       p’x=px/N

p’y=∑p’yp=∑(h’/λyp)=∭(ρ’0U’v’y/c’2)dxdydz=∭(¤’v’y)dxdydz=∭(P’v’y/c’2)dxdydz=py/N       p’y=py/N

p’z=∑p’zp=∑(h’/λzp)=∭(ρ’0U’v’z/c’2)dxdydz=∭(¤’v’z)dxdydz=∭(P’v’z/c’2)dxdydz=pz/N        p’z=pz/N

p’ct=∑p’ctp=∑(h’/λctp)=∭(ρ’0U’v’t/c’2)dxdydz=∭(¤’v’t)dxdydz=∭(P’v’t/c’2)dxdydz=pct/N        p’ct=pct/N

p’32=p’x2+p’y2+p’z2        p’42=p’32+p’ct2=p’x2+p’y2+p’z2+p’ct2

p’3=(p’x;p’y;p’z)       p’4=(p’x;p’y;p’z;p’ct)      P’=d3W’/(dxdydz)=P      P’=P

Där p’4 är föremålets 4rörelsemängd i hyperrymd , p’3 är föremålets rörelsemängd i hyperrymd , p’x är x-komposanten av rörelsemängden , p’y är y-komposanten av rörelsemängden , p’z är z-komposanten av rörelsemängden och p’ct är föremålets tidsrörelsemängd i hyperrymd och P’=P är trycket (rumtidseneergin/volym) i hyperrymden som är samma som i normalrymden. Som du ser är rörelsemängden för ett system i hyperrymden ekvivalent med (rörelsemängden för ett likadant system i normalrymden)/N 

W’=∑W’p=∑(h’f*4p)=∭(ρ’0U’)dxdydz=∭(¤’c’2)dxdydz=∫F’xdx+∫F’ydy+∫F’zdz+∫F’ctc’dt’=W       W’=W

SW’=∑SW’p=∑h’f*3p=SW      SW’=SW

xW’=∑xW’p=∑h’f*xp=∫xF’ydy+∫xF’zdz+∫xF’ctc’dt’=xW       xW’=xW

yW’=∑yW’p=∑h’f*yp=∫yF’xdx+∫yF’zdz+∫yF’ctc’dt’=yW        yW’=yW

zW’=∑zW’p=∑h’f*zp=∫zF’xdx+∫zF’ydy+∫zF’ctc’dt’=zW        zW’=zW

ctW’=∑ctW’p=∑h’f*ctp=∫ctF’xdx+∫ctF’ydy+∫ctF’zdz=ctW       ctW’=ctW

SW=xW+yW+zW        W=SW+ctW=xW+yW+zW+ctW

Där W’ är föremålets energi , SW’ är föremålets rumsrörelseenergi , xW’ är föremålets rörelseenergi i x-led , yW’ är föremålets rörelseenergi i y-led , zW’ är föremålets rörelseenergi i z-led och ctW’ är föremålets tidsenergi (i hyperrymden). Som du ser av ekvationerna ovan så är energin för ett system i hyperrymden lika stor som för motsvarande system i normalrymd.

F’4p=dp’4p/dT’=d(m’pc’)/dT’=m’p(dc’/dT’)+c’(dm’p/dT’)=(dp4p/N)/(dT/N)=dp4p/dT=F4p       F’4p=q’pE’4=(qp/N)NE4=qpE4=F4p      F’4p=F4p

F’3p=dp’3p/dT’=d(m’pv’)/dT’=m’p(dv’/dT’)+v’(dm’p/dT’)=(dp3p/N)/(dT/N)=dp3p/dT=F3p      F’3p=q’pE’3=(qp/N)NE3=qpE3=F3p      F’3p=F3p 

F’xp=dp’xp/dT’=d(m’pv’x)/dT’=m’p(dv’x/dT’)+v’x(dm’p/dT)=(dpxp/N)/(dT/N)=dpxp/dT=Fxp      F’xp=q’pE’x=q’p(∫(d(E’sxc’dt’)/c’dT’)-∫(d(Byxdy)/dT’-∫(d(Bzxdz)/dT’=q’p(v’tE’sx/c’+∫(dE’sx/(c’dT’))c’dt’-v’yByx-∫(dByx/dT’)dy-v’zBzx-∫(dBzx/dT’)dz)=(qp/N)NEx=qpEx=Fxp      F’xp=Fxp 

F’yp=dp’yp/dT’=d(m’pv’y)/dT’=m’p(dv’y/dT’)+v’y(dm’p/dT’)=(dpyp/N)/(dT/N)=dpyp/dT=Fyp      F’yp=q’pE’y=q’p(∫(d(E’syc’dt’)/c’dT’)-∫(d(Bxydx)/dT’-∫(d(Bzydz)/dT’=q’p(v’tE’sy/c’+∫(dE’sy/(c’dT’))c’dt’-v’xBxy-∫(dBxy/dT’)dx-v’zBzy-∫(dBzy/dT’)dz)=(qp/N)NEy=qpEy=Fyp      F’yp=Fyp 

F’zp=dp’zp/dT’=d(m’pv’z)/dT’=m’p(dv’z/dT’)+v’z(dm’p/dT’)=(dpzp/N)/(dT/N)=dpzp/dT=Fzp      F’zp=q’pE’z=q’p(∫(d(E’szc’dt’)/c’dT’)-∫(d(Bxzdx)/dT’-∫(d(Byzdy)/dT’=q’p(v’tE’sz/c’+∫(dE’sz/(c’dT’))c’dt’-v’xBxz-∫(dBxz/dT’)dx-v’yByz-∫(dByz/dT’)dy)=(qp/N)NEz=qpEz=Fzp      F’zp=Fzp 

F’ctp=dp’ctp/dT’=d(m’pv’t)/dT’=m’p(dv’t/dT’)+v’t(dm’p/dT’)=(dpctp/N)/(dT/N)=dpctp/dT=Fctp      F’ctp=q’pE’ct=q’p(∫(d(Bxctdx)/dT’)+∫(d(Byctdy)/dT’+∫(d(Bzctdz)/dT’=q’p(v’xBxct+∫(dBxct/dT’)dx+v’yByct+∫(dByct/dT’)dy+v’zBzct+∫(dBzct/dT’)dz)=(qp/N)NEct=qpEct=Fctp      F’ctp=Fctp 

F’3p2=F’xp2+F’yp2+F’zp2       F’4p2=F’3p2+F’ctp2=F’xp2+F’yp2+F’zp2+F’ctp2

F’3p=(F’xp;F’yp;F’zp)        F’4p=(F’xp;F’yp;F’zp;F’ctp)

Där F’4p är kraften på partikeln och F’3p är kraften på partikeln i rumsdimensionerna , F’xp är x-komposanten av kraften på partikeln , F’yp är y-komposanten av kraften på partikeln , F’zp är z-komposanten av kraften på partikeln och F’ctp är tidskomposanten av kraften på partikeln. (i hyperrymden) som du ser av ekvationerna är kraften på en partikel i hyperrymden likadan som kraften på en likadan partikel i normalrymden.

F’4=∑F’4p=dp’4/dT’=∭(d(¤’c’)/dT’)dxdydz=∭(¤’(dc’/dT’))dxdydz+∭(c’(d¤’/dT’))dxdydz=(dp4/N)/(dT/N)=dp4/dT=F4       F’4=∭(ρ’0E’4)dxdydz=∭((ρ0/N)NE4)dxdydz=∭(ρ0E4)dxdydz=F4       F’4=F4

F’3=∑F’3p=dp’3/dT’=∭(d(¤’v’)/dT’)dxdydz=∭(¤’(dv’/dT’))dxdydz+∭(v’(d¤’/dT’))dxdydz=(dp3/N)/(dT/N)=dp3/dT=F3       F’3=∭(ρ’0E’3)dxdydz=∭((ρ0/N)NE3)dxdydz=∭(ρ0E3)dxdydz=F3       F’3=F3

F’x=∑F’xp=dp’x/dT’=∭(d(¤’v’x)/dT’)dxdydz=∭(¤’(dv’x/dT’))dxdydz+∭(v’x(d¤’/dT’))dxdydz=(dpx/N)/(dT/N)=dpx/dT=Fx       F’x=ctF’x+yF’x+zF’x=∭(ρ’0E’x)dxdydz=∭(ρ’0(v’tE’sx/c’+∫(dE’sx/(’cdT’))c’dt’-∫(dByx/dT’)dy-∫(dBzx/dT’)dz)dxdydz-∭(jyByx)dxdydz-∭(jzBzx)dxdydz=∭((ρ0/N)NEx)dxdydz=∭(ρ0Ex)dxdydz=Fx       F’x=Fx

F’y=∑F’yp=dp’y/dT’=∭(d(¤’v’y)/dT’)dxdydz=∭(¤’(dv’y/dT’))dxdydz+∭(v’y(d¤’/dT’))dxdydz=(dpy/N)/(dT/N)=dpy/dT=Fy       F’y=ctF’y+xF’y+zF’y=∭(ρ’0E’y)dxdydz=∭(ρ’0(v’tE’sy/c’+∫(dE’sy/(c’dT’))c’dt’-∫(dBxy/dT’)dx-∫(dBzy/dT’)dz)dxdydz-∭(jxBxy)dxdydz-∭(jzBzy)dxdydz=∭((ρ0/N)NEy)dxdydz=∭(ρ0Ey)dxdydz=Fy       F’y=Fy

F’z=∑F’zp=dp’z/dT’=∭(d(¤’v’z)/dT’)dxdydz=∭(¤’(dv’z/dT’))dxdydz+∭(v’z(d¤’/dT’))dxdydz=(dpz/N)/(dT/N)=dpz/dT=Fz       F’z=ctF’z+xF’z+yF’z=∭(ρ’0E’z)dxdydz=∭(ρ’0(v’tE’sz/c’+∫(dE’sz/(c’dT’))c’dt’-∫(dBxz/dT’)dx-∫(dByz/dT’)dy)dxdydz-∭(jxBxz)dxdydz-∭(jyByz)dxdydz=∭((ρ0/N)NEz)dxdydz=∭(ρ0Ez)dxdydz=Fz       F’z=Fz

F’ct=∑F’ctp=dp’ct/dT’=∭(d(¤’v’t)/dT’)dxdydz=∭(¤’(dv’t/dT’))dxdydz+∭(v’t(d¤’/dT’))dxdydz=(dpct/N)/(dT/N)=dpct/dT=Fct       F’ct=xF’ct+yF’ct+zF’ct=∭(ρ’0E’ct)dxdydz=∭(ρ’0(∫(dBxct/dT’)dx +∫(dByct/dT’)dy+∫(dBzct/dT’)dz)dxdydz+∭(jxBxct)dxdydz+∭(jyByct)dxdydz+∭(jzBzct)dxdydz=∭((ρ0/N)NEct)dxdydz=∭(ρ0Ect)dxdydz=Fct       F’ct=Fct

F’32=F’x2+F’y2+F’z2       F’42=F’32+F’ct2=F’x2+F’y2+F’z2+F’ct2

F’3=(F’x;F’y;F’z)       F’4=(F’x;F’y;F’z;F’ct)

Där F’4 är kraften och F’3 är kraften i rumsdimensionerna , F’x är kraftens x-komposant , F’y är kraftens y-komposant , F’z är kraftens z-komposant och F’ct är kraftens komposant i tidsdimensionen (i hyperrymden) E’4=NE4 är det 4dimensionella elektriska fältet i hyperrymden , E’3=NE3 är det elektriska fältet i hyperrymdens rumsdimensioner , E’x=NEx är x-komposanten av det elektriska fältet i hyperrymden , E’y=NEy är y-komposanten av det elektriska fältet i hyperrymden , E’z=NEx är z-komposanten av det elektriska fältet i hyperrymden , E’ct=NEx är det elektriska fältet i hyperrymdens tidsdimension. Av ekvationerna ovan ser du att krafterna på ett system i hyperrymden blir likadana som på motsvarande system i normalrymden.

 

Energin hos ett föremål som överförs till hyperrymd måste vara lika stor efter överföringen som innan(men märkligt nog inte under själva överföringen) W’=W där W är föremålets energi

W=∑Wp=∑hf4p=∭(ρ0U)dxdydz=∭(¤c2)dxdydz

W’=∑W’p=∑h’f*4p=∭(ρ’0U’)dxdydz=∭(¤’c’2)dxdydz

Eftersom W’=W så måste ¤c2=¤’c’2=¤’N2c2   och     ¤’=¤/N2

m’=∭(¤’)dxdydz=∭(¤/N2)dxdydz=m/N2

m=∭(¤)dxdydz

U’=NU

ρ0U=ρ’0U’=ρ’0NU   ρ’0=ρ0/N

Q’=∭(ρ’0)dxdydz=∭(ρ0/N)dxdydz=Q/N

Q=∭(ρ0)dxdydz

Där m är massan i vårat universum , ¤ är densiteten , Q laddningen och ρ0 laddningstätheten i vårat universum och där m’ är massan i parallelluniversumet , ¤’ är densiteten , Q’ laddningen och ρ’0 laddningstätheten i parallelluniversumet 

E’4=NE4   där E’4  är det elektriska fältet i parallell 4rummet och E4 är det elektriska fältet i vårat 4rum 

E’32=E’x2+E’y2+E’z2         E’3=(E’x;E’y;E’z)        E’3=NE3

E’42=E’32+E’ct2=E’x2+E’y2+E’z2+E’ct2         E’=(E’x;E’y;E’z;E’ct)

U=Ux+Uy+Uz+Uct=∫Exdx+∫Eydy+∫Ezdz+∫Ectcdt=∫(d(Uscdt)/(cdT))-∫(d(Axdx)/dT)-∫(d(Aydy)/dT)-∫(d(Azdz)/dT)=vtUs/c+∫(dUs/(cdT))cdt-vxAx-∫(dAx/dT)dx-vyAy-∫(dAy/dT)dy-vzAz-∫(dAz/dT)dz=vtµ0∬(ρ0vt)((dx)2+(dy)2+(dz)2)+µ0∫(d(∬(ρ0vt)((dx)2+(dy)2+(dz)2))/dT)cdt-vxµ0∬jx((dy)2+(dz)2-(cdt)2-µ0∫(d(∬jx((dy)2+(dz)2-(cdt)2))/dT)dx-vyµ0∬jy((dx)2+(dz)2-(cdt)2-µ0∫(d(∬jy((dx)2+(dz)2-(cdt)2))/dT)dy-vzµ0∬jz((dx)2+(dy)2-(cdt)2-µ0∫(d(∬jz((dx)2+(dy)2-(cdt)2))/dT)dz

U’=U’x+U’y+U’z+U’ct=∫E’xdx+∫E’ydy+∫E’zdz+∫E’ctc’dt’=∫(d(U’sc’dt’)/(c’dT’))-∫(d(Axdx)/dT’)-∫(d(Aydy)/dT’)-∫(d(Azdz)/dT’)=v’tU’s/c’+∫(dU’s/(c’dT’))c’dt’-v’xAx-∫(dAx/dT’)dx-v’yAy-∫(dAy/dT’)dy-v’zAz-∫(dAz/dT’)dz=v’tµ0∬(ρ’0v’t)((dx)2+(dy)2+(dz)2)+µ0∫(d(∬(ρ’0v’t)((dx)2+(dy)2+(dz)2))/dT’)c’dt’-v’xµ0∬jx((dy)2+(dz)2-(c’dt’)2-µ0∫(d(∬jx((dy)2+(dz)2-(c’dt’)2))/dT’)dx-v’yµ0∬jy((dx)2+(dz)2-(c’dt’)2-µ0∫(d(∬jy((dx)2+(dz)2-(c’dt’)2))/dT’)dy-vzµ0∬jz((dx)2+(dy)2-(c’dt’)2-µ0∫(d(∬jz((dx)2+(dy)2-(c’dt’)2))/dT’)dz=NU

U’=NU

Där U är den elektriska potentialen i vårat 4rum och U’ är den elektriska potentialen i det parallella 4rummet.

µ0=µ’0 magnetiska konstanten är samma i hyperrymden som i vårat 4rum

c2=1/(ϵ0μ0)         c’2=1/(ϵ’0μ0)    ϵ0=1/(µ0c2)    ϵ’0=1/(µ0c’2)=1/(µ0(Nc)2)=ϵ0/N2     ϵ’0=ϵ0/N2

där ϵ0 är den elektriska konstanten i vårat universum och ϵ’0 är den elektriska konstanten i hyperrymden.

I är strömmen i vårat 4rum och I’ är strömmen i det parallella 4rummet 

I=dQ/dT   I’=dQ’/dT’=(dQ/N)/(dT/N)=I

Nedanför så härleder jag varför magnetfält , strömtätheter och magnetisk vektorpotential måste vara samma i hyperrymden som i normalrymden

jx=ρ0vx           jy=ρ0vy              jz=ρ0vz       j2=jx2+jy2+jz2      j=(jx;jy;jz)

j42=j2+(ρovt)2= jx2+jy2+jz2+(ρ0vt)2      j4=(jx;jy;jz;(ρ0vt))

j’x=ρ’0v’x=(ρ0/N)Nvx=ρ0vx=jx     j’x=jx          j’y=ρ’0v’y=(ρ0/N)Nvy=ρ0vy=jy     j’y=jy              j’z=ρ’0v’z=(ρ0/N)Nvz=ρ0vz=jz     j’z=jz  

  j’2=j’x2+j’y2+j’z2      j’=(j’x;j’y;j’z)

j’42=j’2+(ρ’ov’t)2= j’x2+j’y2+j’z2+(ρ’0v’t)2      j’4=(j’x;j’y;j’z;(ρ’0v’t))     j’4=j4

Där j4 är den 4dimensionella strömtätheten i normalrymden , j’4 är den 4dimensionella strömtätheten i hyperrymden , j’x är strömtätheten i hyperrymdens x-komposant , j’y är strömtätheten i hyperrymdens y-komposant och j’z är strömtätheten i hyperrymdens z-komposant av detta följer att B’xy=µ0∫j’xdy=µ0∫jxdy=Bxy       B’xy=Bxy             B’xz=µ0∫j’xdz=µ0∫jxdz=Bxz       B’xz=Bxz          B’yx=µ0∫j’ydx=µ0∫jydx=Byx       B’yx=Byx           B’yz=µ0∫j’ydz=µ0∫jydz=Byz       B’yz=Byz            B’zx=µ0∫j’zdx=µ0∫jzdx=Bzx       B’zx=Bzx            B’zy=µ0∫j’zdy=µ0∫jzdy=Bzy       B’zy=Bzy              B’xct=µ0∫j’xc’dt’=µ0∫jxNcdt/N=µ0∫jxcdt=Bxct       B’xct=Bxct

B’yct=µ0∫j’yc’dt’=µ0∫jyNcdt/N=µ0∫jycdt=Byct       B’yct=Byct             B’zct=µ0∫j’zc’dt’=µ0∫jzNcdt/N=µ0∫jzcdt=Bzct       B’zct=Bzct

E’sx/c’=µ0∫(ρ’0v’t)dx=µ0∫((ρ0/N)Nvt)dx=µ0∫(ρ0vt)dx=Esx/c      E’sx/c’=Esx/c    E’sy/c’=µ0∫(ρ’0v’t)dy=µ0∫((ρ0/N)Nvt)dy=µ0∫(ρ0vt)dy=Esy/c      E’sy/c’=Esy/c     E’sz/c’=µ0∫(ρ’0v’t)dz=µ0∫((ρ0/N)Nvt)dz=µ0∫(ρ0vt)dz=Esz/c      E’sz/c’=Esz/c

Där B’xy är magnetfältet i y-led från strömmar i x-led i hyperrymden , B’xz är magnetfältet i z-led från strömmar i x-led i hyperrymden , B’yx är magnetfältet i x-led från strömmar i y-led i hyperrymden , B’yz är magnetfältet i z-led från strömmar i y-led i hyperrymden , B’zx är magnetfältet i x-led från strömmar i z-led i hyperrymden , B’zy är magnetfältet i y-led från strömmar i z-led i hyperrymden , B’xct är magnetfältet i hyperrymdens tidsdimension från strömmar i x-led , B’yct är magnetfältet i hyperrymdens tidsdimension från strömmar i y-led , B’zct är magnetfältet i hyperrymdens tidsdimension från strömmar i z-led , E’sx/c’ är x-komposanten av det elektrostatiska fältet/c’ i hyperrymden , E’sy/c’ är y-komposanten av det elektrostatiska fältet/c’ i hyperrymden och E’sz/c’ är z-komposanten av det elektrostatiska fältet/c’ i hyperrymden. Som du ser av dessa ekvationer är strömtäthet och magnetfält i hyperrymden likadana som motsvarande fält i normalrymden.

A’x=∫B’xydy+∫B’xzdz-∫B’xctc’dt’=∫Bxydy+∫Bxzdz-∫Bxctcdt=Ax        A’x=Ax       

A’y=∫B’yxdx+∫B’yzdz-∫B’yctc’dt’=∫Byxdx+∫Byzdz-∫Byctcdt=Ay       A’y=Ay       

A’z=∫B’zxdx+∫B’zydy-∫B’zctc’dt’=∫Bzxdx+∫Bzydy-∫Bzctcdt=Az          A’z=Az       

U’s/c’=∫(E’sx/c’)dx+∫(E’sy/c’)dy+∫(E’sz/c’)dz=∫(Esx/c)dx+∫(Esy/c)dy+∫(Esz/c)dz=Us/c      U’s/c’=Us/c

A42=Ax2+Ay2+Az2+(Us/c)2       A4=(-Ax;-Ay;-Az;(Us/c))       A4=A’4  A’42=A’x2+A’y2+A’z2+(U’s/c’)2       A’4=(-A’x;-A’y;-A’z;(U’s/c’))

Där A42 är den 4dimensionella magnetiska vektorpotentialen i normalrymd , A’42 är den 4dimensionella magnetiska vektorpotentialen i hyperrymd , Ax är den magnetiska vektorpotentialen från strömmar i x-led i normalrymd , A’x är den magnetiska vektorpotentialen från strömmar i x-led i hyperrymd , Ay är den magnetiska vektorpotentialen från strömmar i y-led i normalrymd , A’y är den magnetiska vektorpotentialen från strömmar i y-led i hyperrymd , Az är den magnetiska vektorpotentialen från strömmar i z-led i normalrymd , A’z är den magnetiska vektorpotentialen från strömmar i z-led i hyperrymd och Us/c är den elektrostatiska potentialen/c i normalrymd och U’s/c’ är den elektrostatiska potentialen/c’ i hyperrymd. Som du ser av dessa ekvationer är den magnetiska vektorpotentialen likadan i hyperrymd som i normalrymd.

Ekvationerna medför även att j’=j och B’=B och ϕ’=ϕ och A’=A där j är strömtätheten i vårat 4rum j’ är strömtätheten i parallell 4rummet B är den magnetiska flödestätheten i vårat 4rum B’ är den magnetiska flödestätheten i parallell 4rummet och ϕ’ är det magnetiska flödet i parallell 4rummet och ϕ är det magnetiska flödet i vårat 4rum och A’ är den magnetiska vektorpotentialen i parallel 4rummet och A är den magnetiska vektorpotentialen i vårat 4rum

E32=Ex2+Ey2+Ez2          E3=(Ex;Ey;Ez)

E42=E32+Ect2=Ex2+Ey2+Ez2+Ect2      E4=(Ex;Ey;Ez;Ect)

Ex=∫(d(Esxcdt)/cdT)-∫(d(Byxdy)/dT)-∫(d(Bzxdz)/dT)=vt2Esx/c+∫(dEsx/(cdT))cdt-(vyByx+∫(dByx/dT)dy)- (vzBzx+∫(dBzx/dT)dz)=vt2μ0∫(ρ0vt)dx+μ0∬(d(ρ0vtdx)/dT)cdt-(vyμ0∫jydx+μ0∬(d(jydx)/dT)dy)-(vzμ0∫jzdx+μ0∬(d(jzdx)/dT)dz)

Ey=∫(d(Esycdt)/cdT)-∫(d(Bxydx)/dT)-∫(d(Bzydz)/dT)=vt2Esy/c+∫(dEsy/(cdT))cdt-(vxBxy+∫(dBxy/dT)dx)- (vzBzy+∫(dBzy/dT)dz)=vt2μ0∫(ρ0vt)dy+μ0∬(d(ρ0vtdy)/dT)cdt-(vxμ0∫jxdy+μ0∬(d(jxdy)/dT)dx)-(vzμ0∫jzdy+μ0∬(d(jzdy)/dT)dz)

Ez=∫(d(Eszcdt)/cdT)-∫(d(Bxzdx)/dT)-∫(d(Byzdy)/dT)=vt2Esz/c+∫(dEsz/(cdT))cdt-(vxBxz+∫(dBxz/dT)dx)- (vyByz+∫(dByz/dT)dy)=vt2μ0∫(ρ0vt)dz+μ0∬(d(ρ0vtdz)/dT)cdt-(vxμ0∫jxdz+μ0∬(d(jxdz)/dT)dx)-(vyμ0∫jydz+μ0∬(d(jydz)/dT)dy)

Ect=∫(d(Bxctdx)/dT)+∫(d(Byctdy/dT) +∫(d(Bzctdz/dT)=vxBxct+∫(dBxct/dT)dx+vyByct+∫(dByct/dT)dy+vzBzct+∫(dBzct/dT)dz=vxμ0∫jxcdt+μ0∬(d(jxcdt)/dT)dx+ vyμ0∫jycdt+μ0∬(d(jycdt)/dT)dy+vzμ0∫jzcdt+μ0∬(d(jzcdt)/dT)dz 

E’x=∫(d(E’sxc’dt’)/c’dT’)-∫(d(Byxdy)/dT’)-∫(d(Bzxdz)/dT’)=v’t2E’sx/c’+∫(dE’sx/(c’dT’))c’dt’-(v’yByx+∫(dByx/dT’)dy)- (v’zBzx+∫(dBzx/dT’)dz)=v’t2μ0∫(ρ’0v’t)dx+μ0∬(d(ρ’0v’tdx)/dT’)c’dt’-(v’yμ0∫jydx+μ0∬(d(jydx)/dT’)dy)-(v’zμ0∫jzdx+μ0∬(d(jzdx)/dT’)dz)=NEx

 

E’y=∫(d(E’syc’dt’)/c’dT’)-∫(d(Bxydx)/dT’)-∫(d(Bzydz)/dT’)=v’t2E’sy/c’+∫(dE’sy/(c’dT’))c’dt’-(v’xBxy+∫(dBxy/dT’)dx)- (v’zBzy+∫(dBzy/dT’)dz)=v’t2μ0∫(ρ’0v’t)dy+μ0∬(d(ρ’0v’tdy)/dT’)c’dt’-(v’xμ0∫jxdy+μ0∬(d(jxdy)/dT’)dx)-(v’zμ0∫jzdy+μ0∬(d(jzdy)/dT’)dz)=NEy

 

E’z=∫(d(E’szc’dt’)/c’dT’)-∫(d(Bxzdx)/dT’)-∫(d(Byzdy)/dT’)=v’t2E’sz/c’+∫(dE’sz/(c’dT’))c’dt’-(v’xBxz+∫(dBxz/dT’)dx)- (v’yByz+∫(dByz/dT’)dy)=v’t2μ0∫(ρ’0v’t)dz+μ0∬(d(ρ’0v’tdz)/dT’)c’dt’-(v’xμ0∫jxdz+μ0∬(d(jxdz)/dT’)dx)-(v’yμ0∫jydz+μ0∬(d(jydz)/dT’)dy)=NEz

 

E’ct=∫(d(Bxctdx)/dT’)+∫(d(Byctdy/dT’) +∫(d(Bzctdz/dT’)=v’xBxct+∫(dBxct/dT’)dx+v’yByct+∫(dByct/dT’)dy+v’zBzct+∫(dBzct/dT’)dz=v’xμ0∫jxc’dt’+μ0∬(d(jxc’dt’)/dT’)dx+ v’yμ0∫jyc’dt’+μ0∬(d(jyc’dt’)/dT’)dy+v’zμ0∫jzc’dt’+μ0∬(d(jzc’dt’)/dT’)dz=NEct

Där E’x är det elektriska fältet i det parallella 4rummets x-komposant , Där E’y är det elektriska fältet i det parallella 4rummets y-komposant , Där E’z är det elektriska fältet i det parallella 4rummets z-komposant , Där E’ct är det elektriska fältet i det parallella 4rummets komposant i tidsdimensionen

Rörelsemängdsändringar och kraftverkan med fotoner

Här kommer jag att skriva om kraftverkan med fotoner (transversella elektromagnetiska vågkvanta (ljuskvanta)) och om 4rörelsemängdens bevarande vid fotonutsändning och mottagning först introducerar jag tidsintegralen av det elektriska fältet som hjälpbegrepp

∫ExdT=∫Esxdt-∫Byxdy-∫Bzxdz

∫EydT=∫Esydt-∫Bxydx-∫Bzydz

∫EzdT=∫Eszdt-∫Bxzdx-∫Byzdy

∫EctdT=∫Bxctdx+∫Byctdy+∫Bzctdz

(∫E3dT)2=(∫ExdT)2+(∫EydT)2+(∫EzdT)2           ∫E3dT=(∫ExdT;∫EydT;∫EzdT)

(∫E4dT)2=(∫E3dT)2+(∫EctdT)2=(∫ExdT)2+(∫EydT)2+(∫EzdT)2+(∫EctdT)2      ∫E4dT=(∫ExdT;∫EydT;∫EzdT;∫EctdT) 

Där ∫E4dT är den 4dimensionella tidsintegralen av det elektriska fältet i normalrymd , ∫E3dT är tidsintegralen av det elektriska fältet i rummet , ∫ExdT är tidsintegralen av det elektriska fältets x-komposant , ∫EydT är tidsintegralen av det elektriska fältets y-komposant , ∫EzdT är tidsintegralen av det elektriska fältets z-komposant och ∫EctdT är tidsintegralen av det elektriska fältets komposant i tidsdimensionen ( i normalrymd) av ekvationerna ovan ser man att tidsintegralen av det elektriska fältet är en 4vektor. Tidsintegralen av det elektriska fältet kan även ses som rörelsemängdsändring (impuls) per laddning.

∫E’xdT’=∫E’sxdt’-∫Byxdy-∫Bzxdz=∫NExdT/N=∫ExdT       ∫E’xdT’=∫ExdT

∫E’ydT’=∫E’sydt’-∫Bxydx-∫Bzydz=∫NEydT/N=∫EydT       ∫E’ydT’=∫EydT

∫E’zdT’=∫E’szdt’-∫Bxzdx-∫Byzdy=∫NEzdT/N=∫EzdT       ∫E’zdT’=∫EzdT

∫E’ctdT’=∫Bxctdx+∫Byctdy+∫Bzctdz=∫NEctdT/N=∫EctdT       ∫E’ctdT’=∫EctdT

(∫E3dT)2=(∫ExdT)2+(∫EydT)2+(∫EzdT)2           ∫E3dT=(∫ExdT;∫EydT;∫EzdT)

(∫E4dT)2=(∫E3dT)2+(∫EctdT)2=(∫ExdT)2+(∫EydT)2+(∫EzdT)2+(∫EctdT)2      ∫E4dT=(∫ExdT;∫EydT;∫EzdT;∫EctdT)         ∫E’3dT’=∫E3dT          ∫E’4dT’=∫E4dT

Där ∫E’4dT’ är den 4dimensionella tidsintegralen av det elektriska fältet i hyperrymd , ∫E’3dT’ är tidsintegralen av det elektriska fältet i rummet ,  ∫E’xdT’ är tidsintegralen av det elektriska fältets x-komposant , ∫E’ydT’ är tidsintegralen av det elektriska fältets y-komposant , ∫E’zdT’ är tidsintegralen av det elektriska fältets z-komposant och ∫E’ctdT’ är tidsintegralen av det elektriska fältets komposant i tidsdimensionen ( i hyperrymd) av ekvationerna ovan ser man att tidsintegralen av det elektriska fältet är en 4vektor. Som du ser av ekvationerna ovan så är tidsintegralen av det elektriska fältet likadan i hyperrymd som i normalrymd.

Utbyte av fotoner mellan 2 partiklar.

∆p4p1=∫F4p1dT=qp1∫1E4dT           ∆p4p2=∫F4p2dT=qp2∫2E4dT

F4p1+F4p2=0 vilket medför att F4p1=-F4p2 och ∆p4p1+∆p4p2=0 vilket medför att ∆p4p1=-∆p4p2          ∆p4p1+h/λ4f=0 vilket medför att ∆p4p1=-h/λ4f

∆p4p2-h/λ4f=0 vilket medför att ∆p4p2=h/λ4f  ekvationerna beskriver kraftverkan mellan 2 partiklar där fotoner utväxlas och 4rörelsemängden för en enskild partikel ändras medans den totala 4rörelsemängden bevaras partikel 1 sänder ut fotonen och partikel 2 tar emot den. F4p1 är den 4dimensionella kraften på partikel 1 , F4p2 är den 4dimensionella kraften på partikel 2 , ∆p4p1 är impulsen (rörelsemängdsändringen) för partikel 1 , ∆p4p2 är impulsen (rörelsemängdsändringen) för partikel 2 , 1E4 är det 4dimensionella elektriska fält som partikel 1 känner som kommer från partikel 2 , 2E4 är det 4dimensionella elektriska fält som partikel 2 känner som kommer från partikel 1 , qp1 är laddningen hos partikel 1 , qp2 är laddningen hos partikel 2 och λ4f är 4kvantvåglängden på den foton som skickas från partikel 1 till partikel 2.

  ∆p3p1=∫F3p1dT=qp1∫1E3dT           ∆p3p2=∫F3p2dT=qp3∫2E3dT 

F3p1+F3p2=0 vilket medför att F3p1=-F3p2 och ∆p3p1+∆p3p2=0 vilket medför att ∆p3p1=-∆p3p2          ∆p3p1+h/λ3f=0 vilket medför att ∆p3p1=-h/λ3f

∆p3p2-h/λ3f=0 vilket medför att ∆p3p2=h/λ3f

∆pxp1=∫Fxp1dT=qp1∫1ExdT=qp1(∫1Esxdt-∫1Byxdy-∫1Bzxdz)

∆pxp2=∫Fxp2dT=qp2∫2ExdT=qp2(∫2Esxdt-∫2Byxdy-∫2Bzxdz)

∆pxp1=-h/λxf        ∆pxp2=h/λxf            Fxp1+Fxp2=0       ∆pxp1+∆pxp2=0

 

∆pyp1=∫Fyp1dT=qp1∫1EydT=qp1(∫1Esydt-∫1Bxydx-∫1Bzydz)

∆pyp2=∫Fyp2dT=qp2∫2EydT=qp2(∫2Esydt-∫2Bxydx-∫2Bzydz)

∆pyp1=-h/λyf        ∆pyp2=h/λyf            Fyp1+Fyp2=0       ∆pyp1+∆pyp2=0

 

∆pzp1=∫Fzp1dT=qp1∫1EzdT=qp1(∫1Eszdt-∫1Bxzdx-∫1Byzdy)

∆pzp2=∫Fzp2dT=qp2∫2EzdT=qp2(∫2Eszdt-∫2Bxzdx-∫2Byzdy)

∆pzp1=-h/λzf        ∆pzp2=h/λzf            Fzp1+Fzp2=0       ∆pzp1+∆pzp2=0

 

∆pctp1=∫Fctp1dT=qp1∫1EctdT=qp1(∫1Bxctdx+∫1Byctdy+∫1Bzctdz)

∆pctp2=∫Fctp2dT=qp2∫2EctdT=qp2(∫2Bxctdx+∫2Byctdy+∫2Bzctdz)

∆pctp1=-h/λctf        ∆pctp2=h/λctf            Fctp1+Fctp2=0       ∆pctp1+∆pctp2=0

 

(∆p3p)2=(∆pxp)2+(∆pyp)2+(∆pzp)2         ∆p3p=(∆pxp;∆pyp;∆pzp)

(∆p4p)2=(∆p3p)2+(∆pctp)2=(∆pxp)2+(∆pyp)2+(∆pzp)2+(∆pctp)2         ∆p4p=(∆pxp;∆pyp;∆pzp;∆pctp)

λ3f-2=λxf-2+λyf-2+λzf-2         λ4f-2=λ3f-2+λctf-2=λxf-2+λyf-2+λzf-2+λctf-2    

λ3f-1=(λxf-1;λyf-1;λzf-1)       λ4f-1=(λxf-1;λyf-1;λzf-1+λctf-1)

Där ∆p3p1 är impulsen (rörelsemängdsändringen) hos partikel 1 i rummet , ∆p3p2 är impulsen (rörelsemängdsändringen) hos partikel 2 i rummet , ∆pxp1 är x-komposanten av impulsen (rörelsemängdsändringen) hos partikel 1 , ∆pxp2 är x-komposanten av impulsen (rörelsemängdsändringen) hos partikel 2 , ∆pyp1 är y-komposanten av impulsen (rörelsemängdsändringen) hos partikel 1 , ∆pyp2 är y-komposanten av impulsen (rörelsemängdsändringen) hos partikel 2 , ∆pzp1 är z-komposanten av impulsen (rörelsemängdsändringen) hos partikel 1 , ∆pzp2 är z-komposanten av impulsen (rörelsemängdsändringen) hos partikel 2 , ∆pctp1 är tidskomposanten av impulsen (rörelsemängdsändringen) hos partikel 1 , ∆pctp2 är tidskomposanten av impulsen (rörelsemängdsändringen) hos partikel 2 , F3p1 är kraften i rummet på partikel 1 , F3p2 är kraften i rummet på partikel 2 , Fxp1 är x-komposanten av kraften på partikel 1 , Fxp2 är x-komposanten av kraften på partikel 2 , Fyp1 är y-komposanten av kraften på partikel 1 , Fyp2 är y-komposanten av kraften på partikel 2 , Fzp1 är z-komposanten av kraften på partikel 1 , Fzpz är z-komposanten av kraften på partikel 2 , Fctp1 är tidskomposanten av kraften på partikel 1 , Fctp2 är tidskomposanten av kraften på partikel 2 , 1E3 är det 4 elektriska fält i rummet som partikel 1 känner som kommer från partikel 2 , 2E4 är det  elektriska fält i rummet som partikel 2 känner som kommer från partikel 1 , 1Ex är x-komposanten av det elektriska fält som partikel 1 känner som kommer från partikel 2 , 2Ex är x-komposanten av det elektriska fält som partikel 2 känner som kommer från partikel 1 , 1Ey är y-komposanten av det elektriska fält som partikel 1 känner som kommer från partikel 2 , 2Ey är y-komposanten av det elektriska fält som partikel 2 känner som kommer från partikel 1 , 1Ez är z-komposanten av det elektriska fält som partikel 1 känner som kommer från partikel 2 , 2Ez är z-komposanten av det elektriska fält som partikel 2 känner som kommer från partikel 1 , 1Ect är tidskomposanten av det elektriska fält som partikel 1 känner som kommer från partikel 2 , 2Ect är tidskomposanten av det elektriska fält som partikel 2 känner som kommer från partikel 1 , λ3f är fotonens kvantvåglängd i rummet , λxf är fotonens kvantvåglängd i x-led , λyf är fotonens kvantvåglängd i y-led , λzf är fotonens kvantvåglängd i z-led och λcf är fotonens kvantvåglängd i tidsdimensionen ( i normalrymd) som du ser av detta är kvantvåglängder för fotoner precis som för andra partiklar de följer samma ekvationer av dessa ekvationer ser du även att fotoner kan röra sig i tidsdimensionen. Man ser också att den totala rörelsemängden bevaras då 2 partiklar utbyter fotoner med varandra (samma partikel kan både sända och ta emot fotoner och växlar då mellan att vara partikel 1 och 2).

Wf=hf4f            vf/c=λ4f/λ3f              vxf/c=λ4f/λxf              vyf/c=λ4f/λyf            vzf/c=λ4f/λzf           vctf/c=λ4f/λctf        c=f4fλ4f           vf=f3fλ3f            vxf=fxfλxf             vyf=fyfλyf            vzf=fzfλzf           vctf=fctfλctf

Där Wf är fotonens energi , vf är fotonens hastighet i rummet , vxf är x-komposanten av fotonens hastighet , vyf är y-komposanten av fotonens hastighet , vzf är z-komposanten av fotonens hastighet och vctf är fotonens tidshastighet (i normalrymd) som du ser av dessa ekvationer kan fotoner även röra sig i tiden och inte enbart i rummet, när en foton rör sig i tiden så blir dess våglängd i rummet större än om den inte hade rört sig lika mycket i tiden och haft samma 4våglängd.

∆Wp1=-Wf=-hf4f            ∆Wp2=Wf=hf4f           ∆Wp1=-∆Wp2

SWf=hf3f              xWf=hfxf          yWf=hfyf             zWf=hfzf            ctWf=hfctf

Wf=SWf+ctWf=xWf+yWf+zWf+ctWf=hf4f      

     SWf =xWf+yWf+zWf=hf3f

f3f=fxf+fyf+fzf       f4f=f3f+fctf=fxf+fyf+fzf+fctf

Där SWf är fotonens rumsrörelse energi , xWf är fotonens rörelseenergi i x-led , yWf är fotonens rörelseenergi i y-led , zWf är fotonens rörelseenergi i z-led , ctWf är fotonens tidsenergi , ∆Wp1 är energiändringen hos partikel 1 , ∆Wp2 är energiändringen hos partikel 2 , f4f är fotonens 4dimensionella kvantvågfrekvens , f3f är fotonens kvantvågfrekvens i rummet , fxf är fotonens kvantvågfrekvens i x-led , fyf är fotonens kvantvågfrekvens i y-led , fzf är fotonens kvantvågfrekvens i z-led och fctf är fotonens kvantvågfrekvens i tidsdimensionen. ( i normalrymden) Som du ser av dessa ekvationer innebär fotonöverföringen en energiöverföring mellan 2 partiklar där den totala 4dimensionella energin bevaras.

Utbyte av fotoner allmänt

∆1p4=∑∆p4p1=∫1F4dT=∭ρ01(∫1E4dT)dxdydz

∆2p4=∑∆p4p2=∫2F4dT=∭ρ02(∫2E4dT)dxdydz

∆1p4=-∑(h/λ4f)         ∆2p4=∑(h/λ4f)       ∆1p4+∆2p4=0

1F4+2F4=0

 

∆1p3=∑∆p3p1=∫1F3dT=∭ρ01(∫1E3dT)dxdydz

∆2p3=∑∆p3p2=∫2F3dT=∭ρ02(∫2E3dT)dxdydz

∆1p3=-∑(h/λ3f)         ∆2p3=∑(h/λ3f)       ∆1p3+∆2p3=0

1F3+2F3=0

 

∆1px=∑∆pxp1=∫1FxdT=∭ρ01(∫1ExdT)dxdydz=∭ρ01(∫1Esxdt-∫1Byxdy-∫1Bzxdz)dxdydz

∆2px=∑∆pxp2=∫2FxdT=∭ρ02(∫2ExdT)dxdydz=∭ρ02(∫2Esxdt-∫2Byxdy-∫2Bzxdz)dxdydz

∆1px=-∑(h/λxf)         ∆2px=∑(h/λxf)       ∆1px+∆2px=0

1Fx+2Fx=0

 

∆1py=∑∆pyp1=∫1FydT=∭ρ01(∫1EydT)dxdydz=∭ρ01(∫1Esydt-∫1Bxydx-∫1Bzydz)dxdydz

∆2py=∑∆pyp2=∫2FydT=∭ρ02(∫2EydT)dxdydz=∭ρ02(∫2Esydt-∫2Bxydx-∫2Bzydz)dxdydz

∆1py=-∑(h/λyf)         ∆2py=∑(h/λyf)       ∆1py+∆2py=0

1Fy+2Fy=0

 

∆1pz=∑∆pzp1=∫1FzdT=∭ρ01(∫1EzdT)dxdydz=∭ρ01(∫1Eszdt-∫1Bxzdx-∫1Byzdy)dxdydz

∆2pz=∑∆pzp2=∫2FzdT=∭ρ02(∫2EzdT)dxdydz=∭ρ02(∫2Eszdt-∫2Bxzdx-∫2Byzdy)dxdydz

∆1pz=-∑(h/λzf)         ∆2pz=∑(h/λzf)       ∆1pz+∆2pz=0

1Fz+2Fz=0

 

∆1pct=∑∆pctp1=∫1FctdT=∭ρ01(∫1EctdT)dxdydz=∭ρ01(∫1Bxctdx+∫1Byctdy+∫1Bzctdz)dxdydz

∆2pct=∑∆pctp2=∫2FctdT=∭ρ02(∫2EctdT)dxdydz=∭ρ02(∫2Bxctdx+∫2Byctdy+∫2Bzctdz)dxdydz

∆1pct=-∑(h/λctf)         ∆2pct=∑(h/λctf)       ∆1pct+∆2pct=0

1Fct+2Fct=0

 

(∆p3)2=(∆px)2+(∆py)2+(∆pz)2          ∆p3=(∆px;∆py;∆pz)

(∆p4)2=(∆p3)2+(∆pct)2=(∆px)2+(∆py)2+(∆pz)2+(∆pct)2          ∆p4=(∆px;∆py;∆pz;∆pct)

Där ∆1p4 är den 4dimensionella impulsen (rörelsemängdsändringen) på det delsystem som sänder fotoner , ∆2p4 är den 4dimensionella impulsen (rörelsemängdsändringen) på det delsystem som mottar fotoner , ∆1p3 är impulsen i rummet (rörelsemängdsändringen) på det delsystem som sänder fotoner , ∆2p3 är impulsen i rummet (rörelsemängdsändringen) på det delsystem som mottar fotoner , ∆1px är x-komposanten för impulsen (rörelsemängdsändringen) för det delsystem som sänder fotoner , ∆2px är x-komposanten för impulsen (rörelsemängdsändringen) för det delsystem som mottar fotoner , ∆1py är y-komposanten för impulsen (rörelsemängdsändringen) för det delsystem som sänder fotoner , ∆2py är y-komposanten för impulsen (rörelsemängdsändringen) för det delsystem som mottar fotoner , ∆1pz är z-komposanten för impulsen (rörelsemängdsändringen) för det delsystem som sänder fotoner , ∆2pz är z-komposanten för impulsen (rörelsemängdsändringen) för det delsystem som mottar fotoner , ∆1pct är tidskomposanten för impulsen (rörelsemängdsändringen) för det delsystem som sänder fotoner , ∆2pct är tidskomposanten för impulsen (rörelsemängdsändringen) för det delsystem som mottar fotoner , 1F4 är den 4dimensionella kraften på det delsystem som sänder fotoner , 2F4 är den 4dimensionella kraften på det delsystem som mottar fotoner , 1F3 är kraften i rummet på det delsystem som sänder fotoner , 2F3 är kraften i rummet på det delsystem som mottar fotoner , 1Fx är x-komposanten av kraften på det delsystem som sänder fotoner , 2Fx är x-komposanten av kraften på det delsystem som mottar fotoner , 1Fy är y-komposanten av kraften på det delsystem som sänder fotoner , 2Fy är y-komposanten av kraften på det delsystem som mottar fotoner , 1Fx är z-komposanten av kraften på det delsystem som sänder fotoner , 2Fx är z-komposanten av kraften på det delsystem som mottar fotoner , 1Fct är tidskomposanten av kraften på det delsystem som sänder fotoner , 2Fct tidskomposanten av kraften på det delsystem som mottar fotoner , 1E4 är det elektriska fält som det delsystem som sänder fotoner uppfattar som kommer ifrån det delsystem som mottar fotoner , 2E4 är det elektriska fält som det delsystem som mottar fotoner uppfattar som kommer ifrån det delsystem som sänder fotoner , 1E3 är det elektriska fält i rummet som det delsystem som sänder fotoner uppfattar som kommer ifrån det delsystem som mottar fotoner , 2E3 är det elektriska fält i rummet som det delsystem som mottar fotoner uppfattar som kommer ifrån det delsystem som sänder fotoner , 1Ex är x-komposanten av det elektriska fält som det delsystem som sänder fotoner uppfattar som kommer ifrån det delsystem som mottar fotoner , 2Ex är x-komposanten av det elektriska fält som det delsystem som mottar fotoner uppfattar som kommer ifrån det delsystem som sänder fotoner , 1Ey är y-komposanten av det elektriska fält som det delsystem som sänder fotoner uppfattar som kommer ifrån det delsystem som mottar fotoner , 2Ey är y-komposanten av det elektriska fält som det delsystem som mottar fotoner uppfattar som kommer ifrån det delsystem som sänder fotoner , 1Ez är z-komposanten av det elektriska fält som det delsystem som sänder fotoner uppfattar som kommer ifrån det delsystem som mottar fotoner , 2Ez är z-komposanten av det elektriska fält som det delsystem som mottar fotoner uppfattar som kommer ifrån det delsystem som sänder fotoner och 1Ex tidskomposanten av det elektriska fält som det delsystem som sänder fotoner uppfattar som kommer ifrån det delsystem som mottar fotoner , 2Ex tidskomposanten av det elektriska fält som det delsystem som mottar fotoner uppfattar som kommer ifrån det delsystem som sänder fotoner.(i normalrymden) Ni kan se de olika komposanterna för fälten i ekvationerna ovan. Observera att samma partikel ingår i båda systemen om den både sänder ut och mottar fotoner.

∆W1=∑∆Wp1=-∑Wf=-∑hf4f              ∆W2=∑∆Wp2=∑Wf=∑hf4f           ∆W1=-∆W2

Där ∆W1 är energiändringen hos det delsystem som sänder fotoner , ∆W2 är energiändringen hos det delsystem som mottar fotoner. ( i normalrymd) Som du ser av dessa ekvationer är den totala energin bevarad. Ovanstående ekvationer beskriver fotonutväxling i normalrymd nedan kommer motsvarande ekvationer för hyperrymd

Utbyte av fotoner mellan 2 partiklar i hyperrymd

∆p’4p1=∫F’4p1dT’=q’p1∫1E’4dT’=∆p4p1/N           ∆p’4p2=∫F’4p2dT’=q’p2∫2E’4dT’=∆p4p2/N

F’4p1+F’4p2=0 vilket medför att F’4p1=-F’4p2 och ∆p’4p1+∆p’4p2=0 vilket medför att ∆p’4p1=-∆p’4p2          ∆p’4p1+h’/λ’4f=0 vilket medför att ∆p’4p1=-h’/λ’4f

∆p’4p2-h’/λ’4f=0 vilket medför att ∆p’4p2=h’/λ’4f  ekvationerna beskriver kraftverkan mellan 2 partiklar där fotoner utväxlas och 4rörelsemängden för en enskild partikel ändras medans den totala 4rörelsemängden bevaras partikel 1 sänder ut fotonen och partikel 2 tar emot den. F’4p1=F4p1 är den 4dimensionella kraften på partikel 1 , F’4p2=F4p2 är den 4dimensionella kraften på partikel 2 , ∆p’4p1 är impulsen (rörelsemängdsändringen) för partikel 1 , ∆p’4p2 är impulsen (rörelsemängdsändringen) för partikel 2 , 1E’4 är det 4dimensionella elektriska fält som partikel 1 känner som kommer från partikel 2 , 2E’4 är det 4dimensionella elektriska fält som partikel 2 känner som kommer från partikel 1 , q’p1 är laddningen hos partikel 1 , q’p2 är laddningen hos partikel 2 och λ’4f är 4kvantvåglängden på den foton som skickas från partikel 1 till partikel 2.

  ∆p’3p1=∫F’3p1dT’=q’p1∫1E’3dT’=∆p3p1/N           ∆p’3p2=∫F’3p2dT’=q’p3∫2E’3dT’=∆p3p2/N 

F’3p1+F’3p2=0 vilket medför att F’3p1=-F’3p2 och ∆p’3p1+∆p’3p2=0 vilket medför att ∆p’3p1=-∆p’3p2          ∆p’3p1+h’/λ’3f=0 vilket medför att ∆p’3p1=-h’/λ’3f

∆p’3p2-h’/λ’3f=0 vilket medför att ∆p’3p2=h’/λ’3f

∆p’xp1=∫F’xp1dT’=q’p1∫1E’xdT’=q’p1(∫1E’sxdt’-∫1Byxdy-∫1Bzxdz)=∆pxp1/N

∆p’xp2=∫F’xp2dT’=q’p2∫2E’xdT=q’p2(∫2E’sxdt’-∫2Byxdy-∫2Bzxdz)=∆pxp2/N

∆p’xp1=-h’/λ’xf        ∆p’xp2=h’/λ’xf            F’xp1+F’xp2=0       ∆p’xp1+∆p’xp2=0

 

∆p’yp1=∫F’yp1dT’=q’p1∫1E’ydT’=q’p1(∫1E’sydt’-∫1Bxydx-∫1Bzydz)=∆pyp1/N

∆p’yp2=∫F’yp2dT’=q’p2∫2E’ydT’=q’p2(∫2E’sydt’-∫2Bxydx-∫2Bzydz)=∆pyp2/N

∆p’yp1=-h’/λ’yf        ∆p’yp2=h’/λ’yf            F’yp1+F’yp2=0       ∆p’yp1+∆p’yp2=0

 

∆p’zp1=∫F’zp1dT’=q’p1∫1E’zdT’=q’p1(∫1E’szdt’-∫1Bxzdx-∫1Byzdy)=∆pzp1/N

∆p’zp2=∫F’zp2dT’=q’p2∫2E’zdT’=q’p2(∫2E’szdt’-∫2Bxzdx-∫2Byzdy)=∆pzp2/N

∆p’zp1=-h’/λ’zf        ∆p’zp2=h’/λ’zf            F’zp1+F’zp2=0       ∆p’zp1+∆p’zp2=0

 

∆p’ctp1=∫F’ctp1dT’=q’p1∫1E’ctdT’=q’p1(∫1Bxctdx+∫1Byctdy+∫1Bzctdz)=∆pctp1/N

∆p’ctp2=∫F’ctp2dT’=q’p2∫2E’ctdT’=q’p2(∫2Bxctdx+∫2Byctdy+∫2Bzctdz)=∆pctp2/N

∆p’ctp1=-h’/λ’ctf        ∆p’ctp2=h’/λ’ctf            F’ctp1+F’ctp2=0       ∆p’ctp1+∆p’ctp2=0

 

(∆p’3p)2=(∆p’xp)2+(∆p’yp)2+(∆p’zp)2         ∆p’3p=(∆p’xp;∆p’yp;∆p’zp)

(∆p’4p)2=(∆p’3p)2+(∆p’ctp)2=(∆p’xp)2+(∆p’yp)2+(∆p’zp)2+(∆p’ctp)2         ∆p’4p=(∆p’xp;∆p’yp;∆p’zp;∆p’ctp)         ∆p’4p=∆p4p/N

λ’3f-2=λ’xf-2+λ’yf-2+λ’zf-2         λ’4f-2=λ’3f-2+λ’ctf-2=λ’xf-2+λ’yf-2+λ’zf-2+λ’ctf-2    

λ’3f-1=(λ’xf-1;λ’yf-1;λ’zf-1)       λ’4f-1=(λ’xf-1;λ’yf-1;λ’zf-1+λ’ctf-1)      λ’4f=λ4f 

Där ∆p’3p1 är impulsen (rörelsemängdsändringen) hos partikel 1 i rummet , ∆p’3p2 är impulsen (rörelsemängdsändringen) hos partikel 2 i rummet , ∆p’xp1 är x-komposanten av impulsen (rörelsemängdsändringen) hos partikel 1 , ∆p’xp2 är x-komposanten av impulsen (rörelsemängdsändringen) hos partikel 2 , ∆p’yp1 är y-komposanten av impulsen (rörelsemängdsändringen) hos partikel 1 , ∆p’yp2 är y-komposanten av impulsen (rörelsemängdsändringen) hos partikel 2 , ∆p’zp1 är z-komposanten av impulsen (rörelsemängdsändringen) hos partikel 1 , ∆p’zp2 är z-komposanten av impulsen (rörelsemängdsändringen) hos partikel 2 , ∆p’ctp1 är tidskomposanten av impulsen (rörelsemängdsändringen) hos partikel 1 , ∆p’ctp2 är tidskomposanten av impulsen (rörelsemängdsändringen) hos partikel 2 , F’3p1 är kraften i rummet på partikel 1 , F’3p2 är kraften i rummet på partikel 2 , F’xp1 är x-komposanten av kraften på partikel 1 , F’xp2 är x-komposanten av kraften på partikel 2 , F’yp1 är y-komposanten av kraften på partikel 1 , F’yp2 är y-komposanten av kraften på partikel 2 , F’zp1 är z-komposanten av kraften på partikel 1 , F’zpz är z-komposanten av kraften på partikel 2 , F’ctp1 är tidskomposanten av kraften på partikel 1 , F’ctp2 är tidskomposanten av kraften på partikel 2 , 1E’3 är det 4 elektriska fält i rummet som partikel 1 känner som kommer från partikel 2 , 2E’4 är det  elektriska fält i rummet som partikel 2 känner som kommer från partikel 1 , 1E’x är x-komposanten av det elektriska fält som partikel 1 känner som kommer från partikel 2 , 2E’x är x-komposanten av det elektriska fält som partikel 2 känner som kommer från partikel 1 , 1E’y är y-komposanten av det elektriska fält som partikel 1 känner som kommer från partikel 2 , 2E’y är y-komposanten av det elektriska fält som partikel 2 känner som kommer från partikel 1 , 1E’z är z-komposanten av det elektriska fält som partikel 1 känner som kommer från partikel 2 , 2E’z är z-komposanten av det elektriska fält som partikel 2 känner som kommer från partikel 1 , 1E’ct är tidskomposanten av det elektriska fält som partikel 1 känner som kommer från partikel 2 , 2E’ct är tidskomposanten av det elektriska fält som partikel 2 känner som kommer från partikel 1 , λ’3f är fotonens kvantvåglängd i rummet , λ’xf är fotonens kvantvåglängd i x-led , λ’yf är fotonens kvantvåglängd i y-led , λ’zf är fotonens kvantvåglängd i z-led och λ’cf är fotonens kvantvåglängd i tidsdimensionen ( i hyperrymd) som du ser av detta är kvantvåglängder för fotoner precis som för andra partiklar de följer samma ekvationer av dessa ekvationer ser du även att fotoner kan röra sig i tidsdimensionen. Man ser också att den totala rörelsemängden bevaras då 2 partiklar utbyter fotoner med varandra (samma partikel kan både ta emot och sända fotoner och växlar då mellan att vara partikel 1 och 2). Fotonvåglängd i hyperrymd är likadan som i normalrymd precis som för alla våglängder. Som du ser av ekvationerna ovan är impulsen (rörelsemängdsändringen) lika stor som (motsvarande impuls (rörelsemängdsändring) i normalrymd)/N

W’f=h’f*4f=Wf            v’f/c’=λ’4f/λ’3f              v’xf/c’=λ’4f/λ’xf              v’yf/c’=λ’4f/λ’yf            v’zf/c’=λ’4f/λ’zf           v’ctf/c’=λ’4f/λ’ctf            c’=f*4fλ’4f=Nc           v’f=f*3fλ’3f=Nvf            v’xf=f*xfλ’xf=Nvxf             v’yf=f*yfλ’yf=Nvyf            v’zf=f*zfλ’zf=Nvzf           v’ctf=f*ctfλ’ctf=Nvctf

Där W’f är fotonens energi , v’f är fotonens hastighet i rummet , v’xf är x-komposanten av fotonens hastighet , v’yf är y-komposanten av fotonens hastighet , v’zf är z-komposanten av fotonens hastighet och v’ctf är fotonens tidshastighet (i hyperrymd) som du ser av dessa ekvationer kan fotoner även röra sig i tiden och inte enbart i rummet, när en foton rör sig i tiden så blir dess våglängd i rummet större än om den inte hade rört sig lika mycket i tiden och haft samma 4våglängd. Du ser också att fotonernas 4hastighet i hyperrymden är Nc

∆W’p1=-W’f=-h’f*4f=∆Wp1            ∆W’p2=W’f=h’f*4f           ∆W’p1=-∆W’p2=∆Wp2

SW’f=h’f*3f=SWf              xW’f=h’f*xf=xWf          yW’f=h’f*yf=yWf             zW’f=h’f*zf=zWf            ctW’f=h’f*ctf=ctWf

W’f=SW’f+ctW’f=xW’f+yW’f+zW’f+ctW’f=h’f*4f        W’f=Wf

     SW’f =xW’f+yW’f+zW’f=h’f*3f              SW’f=SWf

f*3f=f*xf+f*yf+f*zf       f*4f=f*3f+f*ctf=f*xf+f*yf+f*zf+f*ctf        f*4f=Nf4f         f*3f=Nf3f          f*xf=Nfxf             f*yf=Nfyf              f*zf=Nfzf             f*ctf=Nfctf

Där SW’f är fotonens rumsrörelse energi , xW’f är fotonens rörelseenergi i x-led , yW’f är fotonens rörelseenergi i y-led , zW’f är fotonens rörelseenergi i z-led , ctW’f är fotonens tidsenergi , ∆W’p1 är energiändringen hos partikel 1 , ∆W’p2 är energiändringen hos partikel 2 , f*4f är fotonens 4dimensionella kvantvågfrekvens , f*3f är fotonens kvantvågfrekvens i rummet , f*xf är fotonens kvantvågfrekvens i x-led , f*yf är fotonens kvantvågfrekvens i y-led , f*zf är fotonens kvantvågfrekvens i z-led och f*ctf är fotonens kvantvågfrekvens i tidsdimensionen. ( i hyperrymden) Som du ser av dessa ekvationer innebär fotonöverföringen en energiöverföring mellan 2 partiklar där den totala 4dimensionella energin bevaras. Du ser också att energin hos fotoner i hyperrymden är lika stor som motsvarande energi hos motsvarande fotoner i normalrymd medans våglängden är densamma och frekvensen N gånger motsvarande frekvens i normalrymd.

Utbyte av fotoner allmänt i hyperrymd

∆1p’4=∑∆p’4p1=∫1F’4dT’=∭ρ’01(∫1E’4dT’)dxdydz=∆1p4/N

∆2p’4=∑∆p’4p2=∫2F’4dT’=∭ρ’02(∫2E’4dT’)dxdydz=∆2p4/N

∆1p’4=-∑(h’/λ’4f)         ∆2p’4=∑(h’/λ’4f)       ∆1p’4+∆2p’4=0

1F’4+2F’4=0

 

∆1p’3=∑∆p’3p1=∫1F’3dT’=∭ρ’01(∫1E’3dT’)dxdydz=∆1p3/N

∆2p’3=∑∆p’3p2=∫2F’3dT’=∭ρ’02(∫2E’3dT’)dxdydz=∆2p3/N

∆1p’3=-∑(h’/λ’3f)         ∆2p’3=∑(h’/λ’3f)       ∆1p’3+∆2p’3=0

1F’3+2F’3=0

 

∆1p’x=∑∆p’xp1=∫1F’xdT’=∭ρ’01(∫1E’xdT’)dxdydz=∭ρ’01(∫1E’sxdt’-∫1Byxdy-∫1Bzxdz)dxdydz=∆1px/N

∆2p’x=∑∆p’xp2=∫2F’xdT’=∭ρ’02(∫2E’xdT’)dxdydz=∭ρ’02(∫2E’sxdt’-∫2Byxdy-∫2Bzxdz)dxdydz=∆2px/N

∆1p’x=-∑(h’/λ’xf)         ∆2p’x=∑(h’/λ’xf)       ∆1p’x+∆2p’x=0

1F’x+2F’x=0

 

∆1p’y=∑∆p’yp1=∫1F’ydT’=∭ρ’01(∫1E’ydT’)dxdydz=∭ρ’01(∫1E’sydt’-∫1Bxydx-∫1Bzydz)dxdydz=∆1py/N

∆2p’y=∑∆p’yp2=∫2F’ydT’=∭ρ’02(∫2E’ydT’)dxdydz=∭ρ’02(∫2E’sydt’-∫2Bxydx-∫2Bzydz)dxdydz=∆2py/N

∆1p’y=-∑(h’/λ’yf)         ∆2p’y=∑(’h/λ’yf)       ∆1p’y+∆2p’y=0

1F’y+2F’y=0

 

∆1p’z=∑∆p’zp1=∫1F’zdT’=∭ρ’01(∫1E’zdT’)dxdydz=∭ρ’01(∫1E’szdt’-∫1Bxzdx-∫1Byzdy)dxdydz=∆1pz/N

∆2p’z=∑∆p’zp2=∫2F’zdT’=∭ρ’02(∫2E’zdT’)dxdydz=∭ρ’02(∫2E’szdt’-∫2Bxzdx-∫2Byzdy)dxdydz=∆2pz/N

∆1p’z=-∑(h’/λ’zf)         ∆2p’z=∑(h’/λ’zf)       ∆1p’z+∆2p’z=0

1F’z+2F’z=0

 

∆1p’ct=∑∆p’ctp1=∫1F’ctdT’=∭ρ’01(∫1E’ctdT’)dxdydz=∭ρ’01(∫1Bxctdx+∫1Byctdy+∫1Bzctdz)dxdydz=∆1pct/N

∆2p’ct=∑∆p’ctp2=∫2F’ctdT’=∭ρ’02(∫2E’ctdT’)dxdydz=∭ρ’02(∫2Bxctdx+∫2Byctdy+∫2Bzctdz)dxdydz=∆2pct/N

∆1p’ct=-∑(h’/λ’ctf)         ∆2p’ct=∑(h’/λ’ctf)       ∆1p’ct+∆2p’ct=0

1F’ct+2F’ct=0

 

(∆p’3)2=(∆p’x)2+(∆p’y)2+(∆p’z)2          ∆p’3=(∆p’x;∆p’y;∆p’z)

(∆p’4)2=(∆p’3)2+(∆p’ct)2=(∆p’x)2+(∆p’y)2+(∆p’z)2+(∆p’ct)2          ∆p’4=(∆p’x;∆p’y;∆p’z;∆p’ct)         ∆p’4=∆p4/N          ∆p’3=∆p3/N

Där ∆1p’4 är den 4dimensionella impulsen (rörelsemängdsändringen) på det delsystem som sänder fotoner , ∆2p’4 är den 4dimensionella impulsen (rörelsemängdsändringen) på det delsystem som mottar fotoner , ∆1p’3 är impulsen i rummet (rörelsemängdsändringen) på det delsystem som sänder fotoner , ∆2p’3 är impulsen i rummet (rörelsemängdsändringen) på det delsystem som mottar fotoner , ∆1p’x är x-komposanten för impulsen (rörelsemängdsändringen) för det delsystem som sänder fotoner , ∆2p’x är x-komposanten för impulsen (rörelsemängdsändringen) för det delsystem som mottar fotoner , ∆1p’y är y-komposanten för impulsen (rörelsemängdsändringen) för det delsystem som sänder fotoner , ∆2p’y är y-komposanten för impulsen (rörelsemängdsändringen) för det delsystem som mottar fotoner , ∆1p’z är z-komposanten för impulsen (rörelsemängdsändringen) för det delsystem som sänder fotoner , ∆2p’z är z-komposanten för impulsen (rörelsemängdsändringen) för det delsystem som mottar fotoner , ∆1p’ct är tidskomposanten för impulsen (rörelsemängdsändringen) för det delsystem som sänder fotoner , ∆2p’ct är tidskomposanten för impulsen (rörelsemängdsändringen) för det delsystem som mottar fotoner , 1F’4=1F4 är den 4dimensionella kraften på det delsystem som sänder fotoner , 2F’4=2F4  är den 4dimensionella kraften på det delsystem som mottar fotoner , 1F’3 är kraften i rummet på det delsystem som sänder fotoner , 2F’3 är kraften i rummet på det delsystem som mottar fotoner , 1F’x är x-komposanten av kraften på det delsystem som sänder fotoner , 2F’x är x-komposanten av kraften på det delsystem som mottar fotoner , 1F’y är y-komposanten av kraften på det delsystem som sänder fotoner , 2F’y är y-komposanten av kraften på det delsystem som mottar fotoner , 1F’x är z-komposanten av kraften på det delsystem som sänder fotoner , 2F’x är z-komposanten av kraften på det delsystem som mottar fotoner , 1F’ct är tidskomposanten av kraften på det delsystem som sänder fotoner , 2F’ct tidskomposanten av kraften på det delsystem som mottar fotoner , 1E’4 är det elektriska fält som det delsystem som sänder fotoner uppfattar som kommer ifrån det delsystem som mottar fotoner , 2E’4 är det elektriska fält som det delsystem som mottar fotoner uppfattar som kommer ifrån det delsystem som sänder fotoner , 1E’3 är det elektriska fält i rummet som det delsystem som sänder fotoner uppfattar som kommer ifrån det delsystem som mottar fotoner , 2E’3 är det elektriska fält i rummet som det delsystem som mottar fotoner uppfattar som kommer ifrån det delsystem som sänder fotoner , 1E’x är x-komposanten av det elektriska fält som det delsystem som sänder fotoner uppfattar som kommer ifrån det delsystem som mottar fotoner , 2E’x är x-komposanten av det elektriska fält som det delsystem som mottar fotoner uppfattar som kommer ifrån det delsystem som sänder fotoner , 1E’y är y-komposanten av det elektriska fält som det delsystem som sänder fotoner uppfattar som kommer ifrån det delsystem som mottar fotoner , 2E’y är y-komposanten av det elektriska fält som det delsystem som mottar fotoner uppfattar som kommer ifrån det delsystem som sänder fotoner , 1E’z är z-komposanten av det elektriska fält som det delsystem som sänder fotoner uppfattar som kommer ifrån det delsystem som mottar fotoner , 2E’z är z-komposanten av det elektriska fält som det delsystem som mottar fotoner uppfattar som kommer ifrån det delsystem som sänder fotoner och 1E’x tidskomposanten av det elektriska fält som det delsystem som sänder fotoner uppfattar som kommer ifrån det delsystem som mottar fotoner , 2E’x tidskomposanten av det elektriska fält som det delsystem som mottar fotoner uppfattar som kommer ifrån det delsystem som sänder fotoner.(i hyperrymden) Ni kan se de olika komposanterna för fälten i ekvationerna ovan. Observera att samma partikel ingår i båda systemen om den både sänder ut och mottar fotoner.

∆W’1=∑∆W’p1=-∑W’f=-∑h’f*4f=∆W1              ∆W’2=∑∆W’p2=∑W’f=∑h’f*4f=∆W2           ∆W’1=-∆W’2

Där ∆W’1 är energiändringen hos det delsystem som sänder fotoner , ∆W’2 är energiändringen hos det delsystem som mottar fotoner. ( i hyperrymd) Som du ser av dessa ekvationer är den totala energin bevarad du ser också att energiändringarna hos delsystemen i hyperrymd är lika stora som motsvarande energiändringar i normalrymd.

F’=F där F’ är kraften i det parallella 4rummet och F är kraften i vårat 4rum.

 

 

T’=∫dT’=∫(dT/N)=T/N

Där T är egentiden i vårat universum och T’ är egentiden i det parallella universumet detta medför även att ΔT’=ΔT/N där ΔT’ är ett visst tidsintervall i hyperrymden och ΔT motsvarande tidsintervall i normalrymden detta medför även att frekvensen f*=1/ ΔT’=N/ ΔT=Nf där f* är frekvensen i parallelluniversumet och f är frekvensen i vårat universum (att frekvensen i parallelluniversumet blir Nf alltså ett heltal(hyperfaktorn) gånger frekvensen i vårat universum gör att många kallar hyperrymden för verklighetens övertoner eller det kosmiska övertonerna. Ibland också det högre vibrationerna av verkligheten.)

4rummens metrik är lokalt euklidisk där (ds4)2=(cdT)2=(dx)2+(dy)2+(dz)2+(cdt)2         ds4=cdT=(dx;dy;dz;cdt)

Och  (ds’4)2=(c’dT’)2=(dx)2+(dy)2+(dz)2+(c’dt’)2 men c’dt’=cdt och c’dT’=cdT så ds’4=ds4

(att 4 hastigheten i hyperrymden är högre beror på att tidsintervallen dt’ är kortare (dt’=dt/N) än i normalrymden)

 λ'=λ våglängden i hyperrymden är samma som i normalrymden.

F’g=Fg gravitationskkraften i hyperrymden är samma som i normal rymden

g’=N2g där g’ är gravitationsfältet i hyperrymden och g är gravitationsfältet i normalrymden

Gravifoton överföring mellan materia och världsetern

Här beskriver jag hur elektrogravitationsfältframdrivning fungerar med hjälp utav gravifotonutsändning och infångning och hur gravifotonerna kan överföra impuls (rörelsemängdsändring) till själva rummet. Gravifotoner är elektrogravitationsfältsvågkvanta.

4Fg2p=m2pg2p=F4p1∆U/U0=F4p1Uind1/U0+F4p2Uind2/U0       g2p=F4p1∆U/(m2pU0)       ∆U=Uind1-Uind2       4Fg2p=F4gp1+F4gp2       F4gp1=F4p1Uind1/U0            F4gp2=F4p2Uind2/U0      F4p1=-F4p2

∆p4g2p=∆p4gp1+∆p4gp2           ∆p4gp1=∫F4gp1dT        ∆p4gp2=∫F4gp2dT          ∆p4g2p=∫4Fg2pdT  för ∆Wg2p>0 så gäller att ∆p4gp1=h/λ4Gf1 och ∆p4gp2=h/λ4Gf2 och ∆p4g2p=h/λ4Gf1+h/λ4Gf2 i detta fall har det 2 partiklarna tagit upp 2 gravifotoner från rummet och ökat sin energi. För ∆Wg2p<0 så gäller att ∆p4gp1=-h/λ4Gf1 och ∆p4gp2=-h/λ4Gf2 och ∆p4g2p=-h/λ4Gf1-h/λ4Gf2 i detta fall har det 2 partiklarna sänt ut 2 gravifotoner till rummet och minskat i energi.

4Fg2p är gravitationskraften på de 2 partiklarna , g2p är gravitationsfältet som de 2 partiklarna alstrar , m2p är massan hos de 2 partiklarna , Uind1 är den inducerade elektriska potentialen hos partikel 1 , Uind2 är den inducerade elektriska potentialen hos partikel 2 , ∆U är spänningen mellan partikel 1 och partikel 2 , F4gp1 är gravitationskraften hos partikel 1 , F4gp2 är gravitationskraften hos partikel 2 , U0 är eterns bakgrundspotential (materiens inre genomsnittspotential) , F4p1 är den elektromagnetiska kraften på partikel 1 , F4p2 är den elektromagnetiska kraften på partikel 2 (motkraft till F4p1) ,  ∆p4gp1 är den gravitationella impulsen (rörelsemängdsändringen) hos partikel 1 , ∆p4gp2 är den gravitationella impulsen (rörelsemängdsändringen) hos partikel 2 , ∆p4g2p är den gravitationella impulsen (rörelsemängdsändringen) hos de 2 partiklarna , λ4Gf1 är den 4dimensionella kvantvåglängden hos gravifoton 1 , λ4Gf2 är den 4dimensionella kvantvåglängden hos gravifoton 2. För att alstra ett gravitationsfält krävs minst 2 partiklar och en spänning emellan dem. Partiklarna utbyter då gravifotoner med världsetern (4rummet)

3Fg2p=F3p1∆U/U0             3g2p=F3p1∆U/(m2pU0)          ∆p3g2p=∫3Fg2pdT

För ∆Wg2p>0 så gäller att ∆p3g2p=h/λ3Gf1+h/λ3Gf2 då har partikelparet tagit upp 2 gravifotoner från rummet. 

För ∆Wg2p<0 så gäller att ∆p3g2p=-h/λ3Gf1-h/λ3Gf2 då har partikelparet sänt ut 2 gravifotoner till rummet

 

xFg2p=Fxp1∆U/U0             xg2p=Fxp1∆U/(m2pU0)          ∆pxg2p=∫xFg2pdT

För ∆Wg2p>0 så gäller att ∆pxg2p=h/λxGf1+h/λxGf2 då har partikelparet tagit upp 2 gravifotoner från rummet. 

För ∆Wg2p<0 så gäller att ∆pxg2p=-h/λxGf1-h/λxGf2 då har partikelparet sänt ut 2 gravifotoner till rummet

 

yFg2p=Fyp1∆U/U0             yg2p=Fyp1∆U/(m2pU0)          ∆pyg2p=∫yFg2pdT

För ∆Wg2p>0 så gäller att ∆pyg2p=h/λyGf1+h/λyGf2 då har partikelparet tagit upp 2 gravifotoner från rummet. 

För ∆Wg2p<0 så gäller att ∆pyg2p=-h/λyGf1-h/λyGf2 då har partikelparet sänt ut 2 gravifotoner till rummet

 

zFg2p=Fzp1∆U/U0             zg2p=Fzp1∆U/(m2pU0)          ∆pzg2p=∫zFg2pdT

För ∆Wg2p>0 så gäller att ∆pzg2p=h/λzGf1+h/λzGf2 då har partikelparet tagit upp 2 gravifotoner från rummet. 

För ∆Wg2p<0 så gäller att ∆pzg2p=-h/λzGf1-h/λzGf2 då har partikelparet sänt ut 2 gravifotoner till rummet

 

ctFg2p=Fctp1∆U/U0             ctg2p=Fctp1∆U/(m2pU0)          ∆pctg2p=∫ctFg2pdT

För ∆Wg2p>0 så gäller att ∆pctg2p=h/λctGf1+h/λctGf2 då har partikelparet tagit upp 2 gravifotoner från rummet. 

För ∆Wg2p<0 så gäller att ∆pctg2p=-h/λctGf1-h/λctGf2 då har partikelparet sänt ut 2 gravifotoner till rummet

3g2p2=xg2p2+yg2p2+zg2p2          3g2p=(xg2p;yg2p;zg2p)

g2p2=3g2p2+ctg2p2=xg2p2+yg2p2+zg2p2+ctg2p2          g2p=(xg2p;yg2p;zg2p;ctg2p)

3Fg2p2=xFg2p2+yFg2p2+zFg2p2         3Fg2p=(xFg2p;yFg2p;zFg2p)

4Fg2p2=3Fg2p2+ctFg2p2=xFg2p2+yFg2p2+zFg2p2+ctFg2p2         4Fg2p=(xFg2p;yFg2p;zFg2p;ctFg2p)

(∆p3g2p)2=(∆pxg2p)2+(∆pyg2p)2+(∆pzg2p)2         ∆p3g2p=(∆pxg2p;∆pyg2p;∆pzg2p)

(∆p4g2p)2=(∆p3g2p)2+(∆pctg2p)2=(∆pxg2p)2+(∆pyg2p)2+(∆pzg2p)2+(∆pctg2p)2         ∆p4g2p=(∆pxg2p;∆pyg2p;∆pzg2p;∆pctg2p)

λ3Gf-2=λxGf-2+λyGf-2+λzGf-2         λ4Gf-2=λ3Gf-2+λctGf-2=λxGf-2+λyGf-2+λzGf-2+λctGf-2    

λ3Gf-1=(λxGf-1;λyGf-1;λzGf-1)       λ4Gf-1=(λxGf-1;λyGf-1;λzGf-1+λctGf-1)

Där 3Fg2p är gravitationskraften i rummet på de 2 partiklarna , xFg2p är x-komposanten av gravitationskraften på de 2 partiklarna , yFg2p är y-komposanten av gravitationskraften på de 2 partiklarna , zFg2p är z-komposanten av gravitationskraften på de 2 partiklarna , ctFg2p är  gravitationskraften i tidsdimensionen på de 2 partiklarna , 3g2p är gravitationsfältet i rummet som alstras av de 2 partiklarna , xg2p är x-komposanten av gravitationsfältet som alstras av de 2 partiklarna , yg2p är y-komposanten av gravitationsfältet som alstras av de 2 partiklarna , zg2p är z-komposanten av gravitationsfältet som alstras av de 2 partiklarna , ctg2p är gravitationsfältet i tidsdimensionen som alstras av de 2 partiklarna , ∆p3g2p är den gravitationella impulsen (rörelsemängdsändringen) för de 2 partiklarna i rummet , ∆pxg2p är x-komposanten av den gravitationella imulsen (rörelsemängdsändringen) för de 2 partiklarna  , ∆pyg2p är y-komposanten av den gravitationella imulsen (rörelsemängdsändringen) för de 2 partiklarna  , ∆pzg2p är z-komposanten av den gravitationella imulsen (rörelsemängdsändringen) för de 2 partiklarna  , ∆pctg2p är tidskomposanten av den gravitationella imulsen (rörelsemängdsändringen) för de 2 partiklarna , λ4Gf är den 4dimensionella gravifotonvåglängden , λ3Gf är gravifotonvåglängden i rummet , λxGf är gravifotonvåglängden i x-led , λyGf är gravifotonvåglängden i y-led , λzGf är gravifotonvåglängden i z-led , λctGf är gravifotonvåglängden i tidsdimensionen ( i normalrymd) observera att samma partikel kan både sända och ta emot gravifotoner.

Wg2p=∫xFg2pdx+∫yFg2pdy+∫zFg2pdz+∫ctFg2pcdt=Wp1∆U/U0

För ∆Wg2p>0 så gäller att ∆Wg2p=WGf1+WGf2=hfgf1+hfgf2 i detta fall tar partiklarna upp gravifotoner , För ∆Wg2p<0 så gäller att ∆Wg2p=-WGf1-WGf2=-hfgf1-hfgf2 i detta fall sänder partiklarna ut gravifotoner 

WGf=hf4Gf            SWGf=hf3Gf              xWGf=hfxGf           yWGf=hfyGf            zWGf=hfzGf           ctWGf=hfctGf           SWGf=xWGf+yWGf+zWGf=hf3Gf             WGf=SWGf+ctWGf=xWGf+yWGf+zWGf=hf4Gf

f3Gf=fxGf+fyGf+fzGf       f4Gf=f3Gf+fctGf=fxGf+fyGf+fzGf+fctGf

Där Wg2p är partiklarnas gravitationella energi , ∆Wg2p är ändringen i partiklarnas gravitationella energi , WGf är energin hos en gravifoton , SWGf  är rörelseenergin hos en gravifoton , xWGf är rörelseenergin i x-led hos en gravifoton , yWGf är rörelseenergin i y-led hos en gravifoton , zWGf är rörelseenergin i z-led hos en gravifoton , ctWGf är tidsenergin hos en gravifoton , f4Gf är gravifotonens 4dimensionella kvantvågfrekvens , f3Gf är gravifotonens kvantvågfrekvens i rummet , fxGf är gravifotonens kvantvågfrekvens i x-led , fyGf är gravifotonens kvantvågfrekvens i y-led , fzGf är gravifotonens kvantvågfrekvens i z-led och fctGf är gravifotonens kvantvågfrekvens i tidsdimensionen. (i normalrymd)

vGf/c=λ4Gf/λ3Gf              vxGf/c=λ4Gf/λxGf              vyGf/c=λ4Gf/λyGf            vzGf/c=λ4Gf/λzGf           vctGf/c=λ4Gf/λctGf        c=f4Gfλ4Gf           vGf=f3Gfλ3Gf            vxGf=fxGfλxGf             vyGf=fyGfλyGf            vzGf=fzGfλzGf           vctGf=fctGfλctGf

Där vGf är gravifotonens rumshastighet , vxGf är x-komposanten av gravifotonens hastighet , vyGf är y-komposanten av gravifotonens hastighet , vzGf är z-komposanten av gravifotonens hastighet och vctGf är gravifotonens tidshastighet. ( i normalrymd) Som du ser av dessa ekvationer påminner gravifotoner om vanliga fotoner men gravifotoner växelverkar mellan tomrummet och materien (gravifotoner är på det sättet ett slags tomrumsenergi då det kan växelverka med tomrummet) medans fotoner växelverkar mellan materia det är gravifotoner som används för att skapa artificiell gravitation i till exempel UFO-framdrivningen och normalgravitationsfältet ombord på UFOt gravifotoner används även för hyperdriften när UFOt överförs till ett parallell 4rum med högre ljushastighet gravifotoner används också i dimensionsportalen då de skapar ett enkelriktat maskhål genom hyperrymden så att man omedelbart kan ta sig till den andra planeten.

g32=gx2+gy2+gz2                 g3=(gx;gy;gz)

g2=g32+gct2=gx2+gy2+gz2+gct2        g=(gx;gy;gz;gct)

P3=Px+Py+Pz                P=P3+Pct=Px+Py+Pz+Pct       P=d3W/(dxdydz)

gx=(dPxΔU)/(¤dxU0)     gy=(dPyΔU)/(¤dyU0)    gz=(dPzΔU)/(¤dzU0)     gct=(dPctΔU)/(¤cdtU0)

Där g är det 4dimensionella gravitationsfältet , g3 är gravitationsfältet i rummet , gx är x-komposanten av gravitationsfältet , gy är y-komposanten av gravitationsfältet , gz är z-komposanten av gravitationsfältet , gct är gravitationsfältet i tidsdimensionen , ¤ är masstätheten , P är trycket totalenergin/volym , P3 är trycket orsakat av krafter i rummet , Px är trycket orsakat av krafter i x-led , Py är trycket orsakat av krafter i y-led , Pz är trycket orsakat av krafter i z-led , Pct är trycket orsakat av krafter i tidsdimensionen

F4g=∑F4gp=∑4Fg2p=∭¤gdxdydz

∆p4g=∑∆p4gp=∑∆p4g2p=∫F4gdT

För ∆Wg>0 så gäller att ∆p4g=∑(h/λ4Gf) systemet har då tagit upp gravifotoner från 4rummet , För ∆Wg<0 så gäller att ∆p4g=-∑(h/λ4Gf) systemet har då sänt ut gravifotoner till 4rummet

F3g=∑3Fg2p=∭¤g3dxdydz             ∆p3g=∑∆p3g2p=∫F3gdT       

För ∆Wg>0 så gäller att ∆p3g=∑(h/λ3Gf) systemet har då tagit upp gravifotoner från 4rummet , För ∆Wg<0 så gäller att ∆p3g=-∑(h/λ3Gf) systemet har då sänt ut gravifotoner till 4rummet

Fxg=∑xFg2p=∭¤gxdxdydz=∬(Px∆U/U0)dydz             ∆pxg=∑∆pxg2p=∫FxgdT       

För ∆Wg>0 så gäller att ∆pxg=∑(h/λxGf) systemet har då tagit upp gravifotoner från 4rummet , För ∆Wg<0 så gäller att ∆pxg=-∑(h/λxGf) systemet har då sänt ut gravifotoner till 4rummet

 

Fyg=∑yFg2p=∭¤gydxdydz=∬(Py∆U/U0)dxdz             ∆pyg=∑∆pyg2p=∫FygdT       

För ∆Wg>0 så gäller att ∆pyg=∑(h/λyGf) systemet har då tagit upp gravifotoner från 4rummet , För ∆Wg<0 så gäller att ∆pyg=-∑(h/λyGf) systemet har då sänt ut gravifotoner till 4rummet

 

Fzg=∑zFg2p=∭¤gzdxdydz=∬(Pz∆U/U0)dxdy             ∆pzg=∑∆pzg2p=∫FzgdT       

För ∆Wg>0 så gäller att ∆pzg=∑(h/λzGf) systemet har då tagit upp gravifotoner från 4rummet , För ∆Wg<0 så gäller att ∆pzg=-∑(h/λzGf) systemet har då sänt ut gravifotoner till 4rummet

 

Fctg=∑ctFg2p=∭¤gctdxdydz=∬(Pct∆U/U0)dxdydz/(cdt)             ∆pctg=∑∆pctg2p=∫FctgdT       

För ∆Wg>0 så gäller att ∆pctg=∑(h/λctGf) systemet har då tagit upp gravifotoner från 4rummet , För ∆Wg<0 så gäller att ∆pctg=-∑(h/λctGf) systemet har då sänt ut gravifotoner till 4rummet

 

F3g2=Fxg2+Fyg2+Fzg2         F3g=(Fxg;Fyg;Fzg)

F4g2=F3g2+Fctg2=Fxg2+Fyg2+Fzg2+Fctg2         F4g=(Fxg;Fyg;Fzg;Fctg)

(∆p3g)2=(∆pxg)2+(∆pyg)2+(∆pzg)2         ∆p3g=(∆pxg;∆pyg;∆pzg)

(∆p4g)2=(∆p3g)2+(∆pctg)2=(∆pxg)2+(∆pyg)2+(∆pzg)2+(∆pctg)2         ∆p4g=(∆pxg;∆pyg;∆pzg;∆pctg)

Wg=∑Wgp=∑Wg2p=∑(Wp1∆U/U0)=∫Fgxdx+∫Fgydy+∫Fgzdz+∫Fgctcdt

För ∆Wg>0 så gäller att ∆Wg=∑WGf=∑hf4Gf systemet har då tagit upp gravifotoner från 4rummet , För ∆Wg<0 så gäller att ∆Wg=-∑WGf=-∑hf4Gf systemet har då sänt ut gravifotoner till 4rummet

För ∆Wg>0 så gäller att ∆pctg=∑(h/λctGf) systemet har då tagit upp gravifotoner från 4rummet , För ∆Wg<0 så gäller att ∆pctg=-∑(h/λctGf) systemet har då sänt ut gravifotoner till 4rummet

Där F4g är den 4dimensionella gravitationskraften som verkar på systemet (saknar motkraft då impulsen överförs till själva rymden med hjälp av gravifotoner) , F3g är rumskomposanterna av gravitationskraften , Fxg är gravitationskraftens x-komposant , Fyg är gravitationskraftens y-komposant , Fzg är gravitationskraftens z-komposant , Fctg är gravitationskraftens komposant i tidsdimensionen , ∆p4g är den 4dimensionella gravitationella impulsen (rörelsemängdsändringen) som verkar på systemet (motimpulsen verkar via gravifotonerna på tomrummet självt) , ∆p3g är den gravitationella impulsen (rörelsemängdsändringen) i rummet som verkar på systemet , ∆pxg är x-komposanten av den gravitationella impulsen (rörelsemängdsändringen) som verkar på systemet , ∆pyg är y-komposanten av den gravitationella impulsen (rörelsemängdsändringen) som verkar på systemet , ∆pzg är z-komposanten av den gravitationella impulsen (rörelsemängdsändringen) som verkar på systemet , ∆pctg är tidskomposanten av den gravitationella impulsen (rörelsemängdsändringen) som verkar på systemet , Wg är systemets gravitationella energi och ∆Wg är ändringen i systemets energi (i normalrymden) som du ser är gravitation ett sätt att överföra energi mellan materien och själva 4rummen det är också ett sätt att överföra materia mellan olika 4rum.

 Nedan kommer motsvarande ekvationer för hyperrymden:

4F’g2p=m’2pg’2p=F’4p1∆U’/U’0=F’4p1U’ind1/U’0+F’4p2U’ind2/U’0=4Fg2p g’2p=F’4p1∆U’/(m’2pU’0)=N2g2p       ∆U’=U’ind1-U’ind2=N∆U       4F’g2p=F’4gp1+F’4gp2       F’4gp1=’F4p1U’ind1/U’0            F’4gp2=F’4p2U’ind2/U’0      F’4p1=-F’4p2

∆p’4g2p=∆p’4gp1+∆p’4gp2=∆p4g2p/N           ∆p’4gp1=∫F’4gp1dT’=∆p4gp1/N        ∆p’4gp2=∫F’4gp2dT’=∆p4gp2/N          ∆p’4g2p=∫4F’g2pdT’=∆p4g2p/N 

 För ∆W’g2p>0 så gäller att ∆p’4gp1=h’/λ’4Gf1 och ∆p’4gp2=h’/λ’4Gf2 och ∆p’4g2p=h’/λ’4Gf1+h’/λ4Gf2 i detta fall har det 2 partiklarna tagit upp 2 gravifotoner från rummet och ökat sin energi. För ∆W’g2p<0 så gäller att ∆p’4gp1=-h’/λ’4Gf1 och ∆p’4gp2=-h’/λ’4Gf2 och ∆p’4g2p=-h’/λ’4Gf1-h’/λ’4Gf2 i detta fall har det 2 partiklarna sänt ut 2 gravifotoner till rummet och minskat i energi.

4F’g2p är gravitationskraften på de 2 partiklarna , g’2p är gravitationsfältet som de 2 partiklarna alstrar , m’2p=m2p/N2 är massan hos de 2 partiklarna , U’ind1 är den inducerade elektriska potentialen hos partikel 1 , U’ind2 är den inducerade elektriska potentialen hos partikel 2 , ∆U’ är spänningen mellan partikel 1 och partikel 2 , F’4gp1 är gravitationskraften hos partikel 1 , F’4gp2 är gravitationskraften hos partikel 2 , U’0=NU0 är eterns bakgrundspotential i hyperrymden (materiens inre genomsnittspotential) , F’4p1 är den elektromagnetiska kraften på partikel 1 , F’4p2 är den elektromagnetiska kraften på partikel 2 (motkraft till F’4p1) ,  ∆p’4gp1 är den gravitationella impulsen (rörelsemängdsändringen) hos partikel 1 , ∆p’4gp2 är den gravitationella impulsen (rörelsemängdsändringen) hos partikel 2 , ∆p’4g2p är den gravitationella impulsen (rörelsemängdsändringen) hos de 2 partiklarna , λ’4Gf1 är den 4dimensionella kvantvåglängden hos gravifoton 1 , λ’4Gf2 är den 4dimensionella kvantvåglängden hos gravifoton 2. För att alstra ett gravitationsfält krävs minst 2 partiklar och en spänning emellan dem. Partiklarna utbyter då gravifotoner med världsetern (4rummet)

3F’g2p=F’3p1∆U’/U’0=3Fg2p             3g’2p=F’3p1∆U’/(m’2pU’0)=N23g2p          ∆p’3g2p=∫3F’g2pdT’=∆p3g2p/N

För ∆W’g2p>0 så gäller att ∆p’3g2p=h’/λ’3Gf1+h’/λ’3Gf2 då har partikelparet tagit upp 2 gravifotoner från rummet. 

För ∆W’g2p<0 så gäller att ∆p’3g2p=-h’/λ’3Gf1-h’/λ’3Gf2 då har partikelparet sänt ut 2 gravifotoner till rummet

 

xF’g2p=F’xp1∆U’/U’0=xFg2p             xg2p=F’xp1∆U’/(m’2pU’0)=N2xg2p          ∆p’xg2p=∫xF’g2pdT’=∆pxg2p/N

För ∆W’g2p>0 så gäller att ∆p’xg2p=h’/λ’xGf1+h’/λ’xGf2 då har partikelparet tagit upp 2 gravifotoner från rummet. 

För ∆W’g2p<0 så gäller att ∆p’xg2p=-h’/λ’xGf1-h’/λ’xGf2 då har partikelparet sänt ut 2 gravifotoner till rummet

 

yF’g2p=F’yp1∆U’/U’0=yFg2p             yg’2p=F’yp1∆U’/(m’2pU’0)=N2yg2p          ∆p’yg2p=∫yF’g2pdT’=∆pyg2p/N

För ∆W’g2p>0 så gäller att ∆p’yg2p=h’/λ’yGf1+h’/λ’yGf2 då har partikelparet tagit upp 2 gravifotoner från rummet. 

För ∆W’g2p<0 så gäller att ∆p’yg2p=-h’/λ’yGf1-h’/λ’yGf2 då har partikelparet sänt ut 2 gravifotoner till rummet

 

zF’g2p=F’zp1∆U’/U’0=zFg2p             zg’2p=F’zp1∆U’/(m’2pU’0)=N2zg2p          ∆p’zg2p=∫zF’g2pdT’=∆pzg2p/N

För ∆W’g2p>0 så gäller att ∆p’zg2p=h’/λ’zGf1+h’/λ’zGf2 då har partikelparet tagit upp 2 gravifotoner från rummet. 

För ∆W’g2p<0 så gäller att ∆p’zg2p=-h’/λ’zGf1-h’/λ’zGf2 då har partikelparet sänt ut 2 gravifotoner till rummet

 

ctF’g2p=F’ctp1∆U’/U’0= ctFg2p             ctg’2p=F’ctp1∆U’/(m’2pU’0)=N2ctg2p          ∆p’ctg2p=∫ctF’g2pdT’=∆pctg2p/N

För ∆W’g2p>0 så gäller att ∆p’ctg2p=h’/λ’ctGf1+h’/λ’ctGf2 då har partikelparet tagit upp 2 gravifotoner från rummet. 

För ∆W’g2p<0 så gäller att ∆p’ctg2p=-h’/λ’ctGf1-h’/λ’ctGf2 då har partikelparet sänt ut 2 gravifotoner till rummet

3g’2p2=xg’2p2+yg’2p2+zg’2p2          3g’2p=(xg’2p;yg’2p;zg’2p)=N23g2p

g’2p2=3g’2p2+ctg’2p2=xg’2p2+yg’2p2+zg’2p2+ctg’2p2          g’2p=(xg’2p;yg’2p;zg’2p;ctg’2p)=N2g2p

3F’g2p2=xF’g2p2+yF’g2p2+zF’g2p2         3F’g2p=(xF’g2p;yF’g2p;zF’g2p)=3Fg2p

4F’g2p2=3F’g2p2+ctF’g2p2=xF’g2p2+yF’g2p2+zF’g2p2+ctF’g2p2         4F’g2p=(xF’g2p;yF’g2p;zF’g2p;ctF’g2p)=4Fg2p

(∆p’3g2p)2=(∆p’xg2p)2+(∆p’yg2p)2+(∆p’zg2p)2         ∆p’3g2p=(∆p’xg2p;∆p’yg2p;∆p’zg2p)=∆p3g2p/N

(∆p’4g2p)2=(∆p’3g2p)2+(∆p’ctg2p)2=(∆p’xg2p)2+(∆p’yg2p)2+(∆p’zg2p)2+(∆p’ctg2p)2         ∆p’4g2p=(∆p’xg2p;∆p’yg2p;∆p’zg2p;∆p’ctg2p)=∆p4g2p/N

λ’3Gf-2=λ’xGf-2+λ’yGf-2+λ’zGf-2          λ’4Gf=λ4Gf

λ’4Gf-2=λ’3Gf-2+λ’ctGf-2=λ’xGf-2+λ’yGf-2+λ’zGf-2+λ’ctGf-2    

λ’3Gf-1=(λ’xGf-1;λ’yGf-1;λ’zGf-1)       λ’4Gf-1=(λ’xGf-1;λ’yGf-1;λ’zGf-1+λ’ctGf-1)

Där 3F’g2p är gravitationskraften i rummet på de 2 partiklarna , xF’g2p är x-komposanten av gravitationskraften på de 2 partiklarna , yF’g2p är y-komposanten av gravitationskraften på de 2 partiklarna , zF’g2p är z-komposanten av gravitationskraften på de 2 partiklarna , ctF’g2p är  gravitationskraften i tidsdimensionen på de 2 partiklarna , 3g’2p är gravitationsfältet i rummet som alstras av de 2 partiklarna , xg’2p är x-komposanten av gravitationsfältet som alstras av de 2 partiklarna , yg’2p är y-komposanten av gravitationsfältet som alstras av de 2 partiklarna , zg’2p är z-komposanten av gravitationsfältet som alstras av de 2 partiklarna , ctg’2p är gravitationsfältet i tidsdimensionen som alstras av de 2 partiklarna , ∆p’3g2p är den gravitationella impulsen (rörelsemängdsändringen) för de 2 partiklarna i rummet , ∆p’xg2p är x-komposanten av den gravitationella imulsen (rörelsemängdsändringen) för de 2 partiklarna  , ∆p’yg2p är y-komposanten av den gravitationella imulsen (rörelsemängdsändringen) för de 2 partiklarna  , ∆p’zg2p är z-komposanten av den gravitationella imulsen (rörelsemängdsändringen) för de 2 partiklarna  , ∆p’ctg2p är tidskomposanten av den gravitationella imulsen (rörelsemängdsändringen) för de 2 partiklarna , λ’4Gf är den 4dimensionella gravifotonvåglängden , λ’3Gf är gravifotonvåglängden i rummet , λ’xGf är gravifotonvåglängden i x-led , λ’yGf är gravifotonvåglängden i y-led , λ’zGf är gravifotonvåglängden i z-led , λ’ctGf är gravifotonvåglängden i tidsdimensionen ( i hyperrymd) observera att samma partikel kan både sända och ta emot gravifotoner. Ni ser av ekvationerna att gravitationsfältet i hyperymden är N2 gånger motsvarande fält i normalrymden medans massan i hyperrymden blir (motsvarande massa i normalrymden)/N2 vilket medför att gravitationskraften i hyperrymden blir lika stor som motsvarande gravitationskraft i normalrymden

W’g2p=∫xF’g2pdx+∫yF’g2pdy+∫zF’g2pdz+∫ctF’g2pc’dt’=W’p1∆U’/U’0=Wg2p

W’g2p=Wg2p

För ∆W’g2p>0 så gäller att ∆W’g2p=W’Gf1+W’Gf2=h’f*gf1+h’f*gf2 i detta fall tar partiklarna upp gravifotoner , För ∆W’g2p<0 så gäller att ∆W’g2p=-W’Gf1-W’Gf2=-h’f*gf1-h’f*gf2 i detta fall sänder partiklarna ut gravifotoner 

W’Gf=h’f*4Gf=WGf            SW’Gf=h’f*3Gf=SWGf              xW’Gf=h’f*xGf=xWGf           yW’Gf=h’f*yGf=yWGf            zW’Gf=h’f*zGf=zWGf           ctW’Gf=h’f*ctGf=ctWGf           SW’Gf=xW’Gf+yW’Gf+zW’Gf=h’f*3Gf             W’Gf=SW’Gf+ctW’Gf=xW’Gf+yW’Gf+zW’Gf=h’f*4Gf

f*3Gf=f*xGf+f*yGf+f*zGf=Nf3Gf       f*4Gf=f*3Gf+f*ctGf=f*xGf+f*yGf+f*zGf+f*ctGf=Nf4Gf

f*xGf=NfxGf             f*yGf=NfyGf              f*zGf=NfzGf             f*ctGf=NfctGf

Där W’g2p är partiklarnas gravitationella energi , ∆W’g2p är ändringen i partiklarnas gravitationella energi , W’Gf är energin hos en gravifoton , SW’Gf  är rörelseenergin hos en gravifoton , xWGf är rörelseenergin i x-led hos en gravifoton , yW’Gf är rörelseenergin i y-led hos en gravifoton , zW’Gf är rörelseenergin i z-led hos en gravifoton , ctW’Gf är tidsenergin hos en gravifoton , f*4Gf är gravifotonens 4dimensionella kvantvågfrekvens , f*3Gf är gravifotonens kvantvågfrekvens i rummet , fxGf är gravifotonens kvantvågfrekvens i x-led , f*yGf är gravifotonens kvantvågfrekvens i y-led , f*zGf är gravifotonens kvantvågfrekvens i z-led och f*ctGf är gravifotonens kvantvågfrekvens i tidsdimensionen. (i hyperrymd) som du ser av ekvationerna har gravifotonerna samma våglängd och energi i hyperrymden som motsvarande gravifotoner i normalrymd fast frekvensen är multiplicerad med N (hyperfaktorn) partiklarnas gravitationella energi är också samma i hyperrymden som för motsvarande partiklar i normalrymd.

v’Gf/c’=λ’4Gf/λ’3Gf              v’xGf/c’=λ’4Gf/λ’xGf              v’yGf/c’=λ’4Gf/λ’yGf            v’zGf/c’=λ’4Gf/λ’zGf           v’ctGf/c’=λ’4Gf/λ’ctGf        c’=f*4Gfλ’4Gf=Nc           v’Gf=f*3Gfλ’3Gf=NvGf            v’xGf=f*xGfλ’xGf=NvxGf             v’yGf=f*yGfλ’yGf=NvyGf            v’zGf=f*zGfλ’zGf=NvzGf           v’ctGf=f*ctGfλ’ctGf=NvctGf

Där v’Gf är gravifotonens rumshastighet , v’xGf är x-komposanten av gravifotonens hastighet , v’yGf är y-komposanten av gravifotonens hastighet , v’zGf är z-komposanten av gravifotonens hastighet och v’ctGf är gravifotonens tidshastighet. ( i hyperrymd) Som du ser av dessa ekvationer påminner gravifotoner om vanliga fotoner men gravifotoner växelverkar mellan tomrummet och materien (gravifotoner är på det sättet ett slags tomrumsenergi då det kan växelverka med tomrummet) medans fotoner växelverkar mellan materia det är gravifotoner som används för att skapa artificiell gravitation i till exempel UFO-framdrivningen och normalgravitationsfältet ombord på UFOt gravifotoner används även för hyperdriften när UFOt överförs till ett parallell 4rum med högre ljushastighet gravifotoner används också i dimensionsportalen då de skapar ett enkelriktat maskhål genom hyperrymden så att man omedelbart kan ta sig till den andra planeten. Du ser också att 4hastigheten för gravifotoner precis som för alla partiklar i hyperrymden blir Nc

g’32=g’x2+g’y2+g’z2                 g’3=(g’x;g’y;g’z)=N2g3

g’2=g’32+g’ct2=g’x2+g’y2+g’z2+g’ct2        g’=(g’x;g’y;g’z;g’ct)=Ng

P’3=P’x+P’y+’Pz=P3                P’=P’3+P’ct=P’x+P’y+P’z+’Pct=P       P’=d3W’/(dxdydz)=P

g’x=(dPxΔU’)/(¤’dxU’0)     g’y=(dPyΔU’)/(¤’dyU’0)    g’z=(dPzΔU’)/(¤’dzU’0)     g’ct=(dPctΔU’)/(¤’c’dt’U’0)

Där g’ är det 4dimensionella gravitationsfältet , g’3 är gravitationsfältet i rummet , g’x är x-komposanten av gravitationsfältet , g’y är y-komposanten av gravitationsfältet , g’z är z-komposanten av gravitationsfältet , g’ct är gravitationsfältet i tidsdimensionen , ¤’=¤/N2 är masstätheten i hyperrymden , P’ är trycket totalenergin/volym , P’3 är trycket orsakat av krafter i rummet , P’x=Px är trycket orsakat av krafter i x-led , P’y=Py är trycket orsakat av krafter i y-led , P’z=Pz är trycket orsakat av krafter i z-led , P’ct=Pct är trycket orsakat av krafter i tidsdimensionen

F’4g=∑F’4gp=∑4F’g2p=∭¤’g’dxdydz=F4g

∆p’4g=∑∆p’4gp=∑∆p’4g2p=∫F’4gdT’=∆p4g/N

För ∆W’g>0 så gäller att ∆p’4g=∑(h’/λ’4Gf) systemet har då tagit upp gravifotoner från 4rummet , För ∆W’g<0 så gäller att ∆p’4g=-∑(h’/λ’4Gf) systemet har då sänt ut gravifotoner till 4rummet

F’3g=∑3F’g2p=∭¤’g’3dxdydz=F3g             ∆p’3g=∑∆p’3g2p=∫F’3gdT’=∆p3g/N       

För ∆W’g>0 så gäller att ∆p’3g=∑(h’/λ’3Gf) systemet har då tagit upp gravifotoner från 4rummet , För ∆W’g<0 så gäller att ∆p’3g=-∑(h’/λ’3Gf) systemet har då sänt ut gravifotoner till 4rummet

F’xg=∑xF’g2p=∭¤’g’xdxdydz=∬(Px∆U’/U’0)dydz=Fxg             ∆p’xg=∑∆p’xg2p=∫F’xgdT’=∆pxg/N       

För ∆W’g>0 så gäller att ∆p’xg=∑(h’/λ’xGf) systemet har då tagit upp gravifotoner från 4rummet , För ∆W’g<0 så gäller att ∆p’xg=-∑(h’/λ’xGf) systemet har då sänt ut gravifotoner till 4rummet

 

F’yg=∑yF’g2p=∭¤’g’ydxdydz=∬(Py∆U’/U’0)dxdz=Fyg             ∆p’yg=∑∆p’yg2p=∫F’ygdT’=∆pyg/N       

För ∆W’g>0 så gäller att ∆p’yg=∑(h’/λ’yGf) systemet har då tagit upp gravifotoner från 4rummet , För ∆W’g<0 så gäller att ∆p’yg=-∑(h’/λ’yGf) systemet har då sänt ut gravifotoner till 4rummet

 

F’zg=∑zF’g2p=∭¤’g’zdxdydz=∬(Pz∆U’/U’0)dxdy=Fzg             ∆p’zg=∑∆p’zg2p=∫F’zgdT’=∆pzg/N       

För ∆W’g>0 så gäller att ∆p’zg=∑(h’/λ’zGf) systemet har då tagit upp gravifotoner från 4rummet , För ∆W’g<0 så gäller att ∆p’zg=-∑(h’/λ’zGf) systemet har då sänt ut gravifotoner till 4rummet

 

F’ctg=∑ctF’g2p=∭¤’g’ctdxdydz=∬(Pct∆U’/U’0)dxdydz/(c’dt’)=Fctg             ∆p’ctg=∑∆p’ctg2p=∫F’ctgdT’=∆pctg/N       

För ∆W’g>0 så gäller att ∆p’ctg=∑(h’/λ’ctGf) systemet har då tagit upp gravifotoner från 4rummet , För ∆W’g<0 så gäller att ∆p’ctg=-∑(h’/λ’ctGf) systemet har då sänt ut gravifotoner till 4rummet

 

F’3g2=F’xg2+F’yg2+F’zg2         F’3g=(F’xg;F’yg;F’zg)=F3g

F’4g2=F’3g2+F’ctg2=F’xg2+F’yg2+F’zg2+F’ctg2         F’4g=(F’xg;F’yg;F’zg;F’ctg)=F4g

(∆p’3g)2=(∆p’xg)2+(∆p’yg)2+(∆p’zg)2         ∆p’3g=(∆p’xg;∆p’yg;∆p’zg)=∆p3g/N

(∆p’4g)2=(∆p’3g)2+(∆p’ctg)2=(∆p’xg)2+(∆p’yg)2+(∆p’zg)2+(∆p’ctg)2         ∆p’4g=(∆p’xg;∆p’yg;∆p’zg;∆p’ctg)=∆p4g/N

W’g=∑W’gp=∑W’g2p=∑(W’p1∆U’/U’0)=∫F’gxdx+∫F’gydy+∫F’gzdz+∫F’gctc’dt’

W’g=Wg                  ∆W’g=∆Wg

För ∆W’g>0 så gäller att ∆W’g=∑W’Gf=∑h’f*4Gf systemet har då tagit upp gravifotoner från 4rummet , För ∆W’g<0 så gäller att ∆W’g=-∑W’Gf=-∑h’f*4Gf systemet har då sänt ut gravifotoner till 4rummet

För ∆W’g>0 så gäller att ∆p’ctg=∑(h’/λ’ctGf) systemet har då tagit upp gravifotoner från 4rummet , För ∆W’g<0 så gäller att ∆p’ctg=-∑(h’/λ’ctGf) systemet har då sänt ut gravifotoner till 4rummet

Där F’4g är den 4dimensionella gravitationskraften som verkar på systemet (saknar motkraft då impulsen överförs till själva rymden med hjälp av gravifotoner) , F’3g är rumskomposanterna av gravitationskraften , F’xg är gravitationskraftens x-komposant , F’yg är gravitationskraftens y-komposant , F’zg är gravitationskraftens z-komposant , F’ctg är gravitationskraftens komposant i tidsdimensionen , ∆p’4g är den 4dimensionella gravitationella impulsen (rörelsemängdsändringen) som verkar på systemet (motimpulsen verkar via gravifotonerna på tomrummet självt) , ∆p’3g är den gravitationella impulsen (rörelsemängdsändringen) i rummet som verkar på systemet , ∆p’xg är x-komposanten av den gravitationella impulsen (rörelsemängdsändringen) som verkar på systemet , ∆p’yg är y-komposanten av den gravitationella impulsen (rörelsemängdsändringen) som verkar på systemet , ∆p’zg är z-komposanten av den gravitationella impulsen (rörelsemängdsändringen) som verkar på systemet , ∆p’ctg är tidskomposanten av den gravitationella impulsen (rörelsemängdsändringen) som verkar på systemet , W’g är systemets gravitationella energi och ∆W’g är ändringen i systemets energi (i hyperrymden) som du ser är gravitation ett sätt att överföra energi mellan materien och själva 4rummen det är också ett sätt att överföra materia mellan olika 4rum. Du ser av dessa ekvationer att den gravitationella energin för ett system i hyperrymden är lika stor som för motsvarande system i normalrymden och att gravitationskraften är densamma som i motsvarande system i normalrymden och att gravitationsfältet i hyperrymden motsvarar motsvarande gravitationsfält i normalrymden gånger N2 medans masstätheten är (motsvarande masstäthet i normalrymd)/N2 .

 

Som du ser av dessa ekvationer uppfyller både massiva partiklar , fotoner och gravifotoner sambanden Wp=hf4 och p4=h/λ4 i normalrymd och Wp’=h’f4* och p’4=h’/λ’4 där Wp är partikelenergin att både fotoner gravifotoner och massiva partiklar uppfyller dessa 2 enkla samband innebär att de troligen ytterst är av samma universella kvantvågnatur och ytterst är samma sak nämligen gudomligt 4dimensionellt allt omfattande ljus som är krökt i olika kvantvågmönster för att det skal observeras som olika sorters partiklar och vågrörelse till det yttersta är allting 4dimensionella ljusvågor i olika mönster.

 

g’2=g’x2+g’y2+g’z2+g’ct2              g’=(g’x;g’y;g’z;g’ct)

g’x=(dPxΔU)/(¤’dxU0)=N2gx     g’y=(dPyΔU)/(¤’dyU0)=N2gy    g’z=(dPzΔU)/(¤’dzU0)=N2gz     g’ct=(dPctΔU)/(¤’c’dt’U0)=N2gct

där g’x är gravitationsfältet i hyperrymdens x-komposant , g’y är gravitationsfältet i hyperrymdens y-komposant , g’z är gravitationsfältet i hyperrymdens z-komposant och g’ct är gravitationsfältet i hyperrymdens komposant i tidsdimensionen.

 

Resor i hyperrymden

S3=∫(√(vx2+vy2+vz2))dT=∫vdT

S’3=∫(√(v’x2+v’y2+v’z2))dT=∫v’dT=∫NvdT

Där S3 är den sträcka som du färdas om du bara färdas i normalrymd och S’3 är den sträcka du färdas om du åker genom hyperrymden (du ser på formeln att du färdas betydligt snabbare genom hyperrymden än genom normalrymden och därmed kan ta sig till en annan plats betydligt snabbare även fortare än ljuset)

S4=∫(√(vx2+vy2+vz2+vt2))dT=∫cdT

S’4=∫(√(v’x2+v’y2+v’z2+v’t2))dT=∫c’dT=∫NcdT

Där S4 är 4sträckan man färdas i normalrymd och S’4 är 4sträckan man färdas i hyperrymd under samma tidsintervall om man valde att gå in i hyperrymd.

X=∫vxdT      X’=∫v’xdT=∫NvxdT

Y=∫vydT      Y’=∫v’ydT=∫NvydT

Z=∫vzdT      Z’=∫v’zdT=∫NvzdT

t=∫(vt/c)dT      t’=∫(v’t/c’)dT=∫(Nvt/(Nc))dT=t

Där X är den tillryggalagda sträckans x-komposant för den som åkte i normalrymd , X’ är den tillryggalagda sträckans x-komposant för den som färdades i hyperrymd , Y är den tillryggalagda sträckans y-komposant för den som åkte i normalrymd , Y’ är den tillryggalagda sträckans y-komposant för den som färdades i hyperrymd , Z är den tillryggalagda sträckans z-komposant för den som åkte i normalrymd , Z’ är den tillryggalagda sträckans z-komposant för den som färdades i hyperrymd , t är den koordinattidsträcka som den som åkte i normalrymd har färdats och t’ är den koordinattidsträcka som den som åkte i hyperrymd har färdats (av ekvationen ovan ser du att t=t’ varför man inte åker snabbare framåt i tiden än vanligt om man skulle starta hyperdriften då skeppet stog stilla i detta fall skulle bara skeppet försvinna in i en annan dimension och bli osynligt för att sedan åter bli synligt då skeppet gick ut ur hyperrymd utan att ha färdats någonstans i rymden, Har man istället en ingångshastighet när man går in i hyperrymden kommer man att färdas N gånger så fort i hyperrymden och ha färdats N gånger så långt jämfört med om man inte hade gått in i hyperrymd. När man sedan går ut ur hyperrymd så har man samma hastighet som när man gick in om man inte har gjort några accelerationer.)

Potential och energiöverföring mellan 4rummen

För överföring till hyperrymd samt mellan olika hyperrymdsnivåer gäller att ∑(U/N)=U0 (detta samband gäller strikt) skenbart gäller också att ∑Wn=W0 även om det är så att bara den energin som finns i den lägre nivån är verklig och energin i den högre nivån blir verklig först när all energi har försvunnit i den lägre nivån (det är detta som tröghetsdämpare utnyttjar då man kraftigt kan reducera en farkosts massa genom att vara nära gränsen för att gå in i hyperrymd det är också därför som UFOn kan göra så skarpa manöver då de och besättningen i dem är nästan tröghetslösa det är också därför de så lätt försvinner in i hyperrymd då det bara är att överföra den sista biten av potentialen för att komma dit)(en farkost är nästan tröghetslös då den är nära gränsen till nästa hyperrymd)

U0 är eterns bakgrundspotential (materiens inre genomsnittspotential) som beräknas så här W0=∑(QU)      ∑(Q(U-U0))=0    

 ∑(Q(U+Uind))=(∑(QU))((U0+Uind)/U0)=W0((U0+Uind)/U0)

+0,65GV≤U0≤+1,1GV (exakt värde ej uppmätt kan möjligen även vara olika för olika material) W0 är normalrumtidsenergin och Uind är den alstrade potentialen , W0p är normalrumtidsenergin för en partikel och f0p är partikelns grund 4kvantvågfrekvens

W0=∑W0p=∑hf0p=∭(¤0c2)dxdydz=∭(ρ0U)dxdydz

m0=W0/c2      m’0=W0/c’2=m0/N2

m=W1/c2      m’=WN1/c’2=WN1/(Nc)2

där m0 är normalmassan för ett föremål i vårat universum , m’0 är normalmassan för samma föremål i hyperrymden , m är massan för föremålet i normalrymden , m’ är massan för föremålet i hyperrymden W1 är föremålets energi i normalrymden och WN1 är föremålets energi i hyperrymden(vid övergång mellan olika nivåer så är WN1 den energi som finns i den lägre nivån (den enda riktiga energin)) ¤0 är normaldensiteten i vårat 4rum och ¤’0= ¤0/N2 är normaldensiteten i hyperrymden

överföring från normalrymd till hyperrymd

W1p=W0p(U0+Uind1)/U0                    W2p=W0p(U0+Uind2)/U0        Wp+WpN=W0p

W’1pN=W’0p(-NUind1)/(NU0)          W’2pN=W’0p(-NUind2)/(NU0)

∆Wp=Wp2-Wp1=W0p(Uind2-Uind1)/U0=W0p∆U/U0          ∆W’pN=W’2pN-W’1pN=W’0p(NUind1-NUind2)/(NU0)=W0p(Uind1-Uind2)/(U0)=-W0p∆U/U0=-∆W

∆U=Uind2-Uind1       för ∆W>0 och ∆U>0 så gäller att ∆Wp=WGf=hfGf   och ∆W’pN=-W’Gf=-h’f*Gf   i detta fall tar alltså partikeln upp en normalrymdsgravifoton och avger en hyperrymdsgravifoton och ökar sin tröghet är detta den första normalrymdsgravifoton partikeln tar upp går den från hyperrymd till normalrymd

 ∆U=Uind2-Uind1       för ∆W<0 och ∆U<0 så gäller att ∆Wp=-WGf=-hfGf   och ∆W’pN=W’Gf=h’f*Gf   i detta fall tar alltså partikeln upp en hyperrymdsgravifoton och avger en normalrymdsgravifoton och minskar sin tröghet är detta den sista normalrymdsgravifoton partikeln avger går den från normalrymd till hyperrymd

p1p=p0p(U0+Uind1)/U0                    pp+NppN=p0p            p2p=p0p(U0+Uind2)/U0            p’pN1=(p0p/N)(-NUind1)/(NU0)                    p’pN2=(p0p/N)(-NUind2)/(NU0)

∆pp=p2p-p2p=p0p(Uind2-Uind1)/U0=p0p∆U/U0            

∆ppN=ppN2-ppN1=(p0p/N)(NUind1-NUind2)/U0=-(p0p∆U/U0)/N=-∆pp/N

för ∆W>0 och ∆U>0 så gäller att ∆pp=pGf=h/λgf och ∆ppN=-p’Gf=-h’/λ’gf i detta fall tar alltså partikeln upp en normalrymdsgravifoton och avger en hyperrymdsgravifoton och ökar sin tröghet är detta den första normalrymdsgravifoton partikeln tar upp går den från hyperrymd till normalrymd

för ∆W<0 och ∆U<0 så gäller att ∆pp=-pGf=-h/λgf och ∆ppN=p’Gf=h’/λ’gf i detta fall tar alltså partikeln upp en hyperrymdsgravifoton och avger en normalrymdsgravifoton och ökar sin tröghet är detta den sista normalrymdsgravifoton partikeln avger går den från normalrymd till hyperrymd

där p0p är partikelns normal rörelsemängd , p1p är partikelns rörelsemängd vid tillfälle 1 , p2p är partikelns rörelsemängd vid tillfälle 2 , Uind1 är partikelns inducerade potential vid tillfälle 1 , Uind2 är partikelns inducerade potential vid tillfälle 2 , W1p är partikelns energi vid tillfälle 1 , W1p är partikelns energi vid tillfälle 2 , W’1pN är partikelns energi i hyperrymd vid tillfälle 1 är enbart verklig om W1p=0 , W’2pN är partikelns energi i hyperrymd vid tillfälle 1 är enbart verklig om W2p=0 , ppN1 är partikelns rörelsemängd i hyperrymden vi tillfälle 1 är enbart verklig om p1p=0 och ppN2 är partikelns rörelsemängd i hyperrymden vi tillfälle 2 är enbart verklig om p2p=0 . av dessa ekvationer ser du att en partikel går in i hyperrymd när den har avgett så många gravifotoner att den blivit tröghetslös och istället upptagit lika många hyperrymdsgravifotoner det räcker med att partikeln tar upp en enda normalrymdsgravifoton för att gå tillbaka in i normalrymd då är partikeln nästan tröghetslös.

 

 

U1=U0+Uind

UN=-NUind  där UN är potentialen som överförts till hyperrymden

W1=∑W1p=∭(¤c2)dxdydz=∭(¤0c2((U0+Uind)/U0))dxdydz

WN=∑WpN=∭(¤’c’2(UN/(NU0)))dxdydz

∆W=W-W0=∑∆Wp=∭(¤Uind/U0)dxdydz

∆WN=WN-0=WN

För ∆W>0 så gäller att ∆W=∑WGf=∑hfGf

WN är energin som överförts till hyperrymden (observera att WN blir verklig först då W1=0 och om senare W1>0 så går farkosten ut ur hyperrymd och går tillbaka in i normalrymd)

överföring från lägre hyperrymd till högre hyperrymd

UN1=N1(U0+Uind)

UN2=-N2Uind  där UN2 är potentialen som överförts från lägre hyperrymd till högre hyperrymd N2>N1

WN1=∭(¤’c’2)dxdydz=∭(¤’0c’2((N1(U0+Uind)/(N1U0)))dxdydz

WN2=∭(¤’c’2(UN2/(N2U0)))dxdydz

WN2 är energin som överförts till den högre hyperrymden (observera att WN2 blir verklig först då WN1=0 och om senare WN1>0 så går farkosten tillbaka ner i den lägre hyperrymden)

Sammanlänkade hyperrymdsystem

För sammanlänkade hyperrymdssystem (dimensionsportaler) gäller att

∑(U/N)=U0 och skenbart också ∑Wn=W0(obs att ingen materia har överförts förrän Usändare=0)

Uind1<0           Uind2=-Uind1

Usändare=U0+Uind

Umottagare=Uind2=-Uind1

Uhyperrymd=-N(Uind1+Uind2)=0

Wsändare=∭(¤0c2((U0+Uind1)/U0))dxdydz

Wmottagare=∭(¤0c2((Uind2)/U0))dxdydz

Whyperrymd=∭(ρ’0Uhyperrymd)dxdydz=0

Usändare är potentialen vid sändaren(ingången) , Uhyperrymd är potentialen i hyperrymden

Umottagare är den alstrade potentialen vid mottagaren(den potential som utgången har hämtat från ingången via hyperrymden)

Wsändare är energin vid ingången och Whyperrymd är energin i hyperrymden och Wmottagare är energin vid mottagaren (som blir verklig först då Wsändare=0 det vill säga då hela potentialen överförts till utgången via hyperrymden och öppnat ett maskhål mellan portalerna)

Maskhålet öppnas först då Wsändare=0 och Wmottagare=W0 det vill säga då eterns bakgrundspotential helt har tagits ut vid ingången(sändaren) och helt har överförts till utgången(mottagaren) går du då in genom dimensionsportalen kommer du omedelbart att förflyttas till den andra änden av maskhålet(utgången, mottagaren, den andra dimensionsportalen) maskhålen är enkelriktade de går ej att gå tillbaka om du inte först stänger portalen och sedan låter mottagarportalen bli sändare och sändarportalen mottagare för ett nytt maskhål riktat åt andra hållet. (observera att Wmottagare blir verklig först då Wsändare=0 och om senare Wsändare>0 så stängs maskhålet)

Denna artikel tillsammans med euklidisk4dimensionell elektromagnetism och elektrogravitation och tillägg till dessa skal göra det möjligt att göra science fiction till verklighet.

 

Hyperrymdsteorin med kvantfältteori.docx (141,4 kB)

Hyperrymdsteorin2.docx (33 kB)

 

Hyperrymdsteorin

Det finns parallella universum(4rum) med högre ljushastighet än vårt eget i dessa universum är normalljushastigheten och 4hastighetenc’= Nc där c är normalljushastigheten och N är ett heltal som kallas hyperfaktorn (som är 1 i vårat universum). 4hastigheten i vårat universum(4rum) i vårat 4rum gäller att

vx2+vy2+vz2+vt2=c2       c=(vx;vy;vz;vt)

på motsvarande sätt gäller i dessa parallella universum att

v’x2+v’y2+v’z2+v’t2=c’2=N2c2        c’=Nc=(v’x;v’y;v’z;v’t)

därav följer att om 4hastigheten har samma riktning i vårat universum som i parallelluniversumet (vilket det blir för ett föremål som överförs till hyperrymden) så gäller att

v’x/vx=v’y/vy=v’z/vz=v’t/vt=c’/c=N 

därav följer att v’x=Nvx   v’y=Nvy   v’z=Nvz   v’t=Nvt   där v’x är 4hastigheten i parallelluniversumets x-komposant , v’y är 4hastigheten i parallelluniversumets y-komposant , v’z är 4hastigheten i parallelluniversumets z-komposant och v’t är 4hastigheten i parallelluniversumets komposant i tidsdimensionen

 vx är 4hastigheten i vårt universums x-komposant , vy är 4hastigheten i vårt universums y-komposant , vz är 4hastigheten i vårt universums z-komposant och vt är 4hastigheten i vårt universums komposant i tidsdimensionen

dx’=dx     dy’=dy    dz’=dz    dT’=dT/N     dt’=dt/N

där dx’=dx är minsta möjliga längd i x-led i både vårat universum och parralleluniversumen , där dy’=dy är minsta möjliga längd i y-led i både vårat universum och parralleluniversumen , där dz’=dz är minsta möjliga längd i z-led i både vårat universum och parralleluniversumen , dT’ är minsta möjliga egentidsintervall i parallelluniversumet , dT är minsta möjliga egentidsintervall i vårat universum , dt’ är minsta möjliga koordinattidsintervall i parallelluniversumet och dt är minsta möjliga koordinattidsintervall i vårat universum.

Energin hos ett föremål som överförs till hyperrymd måste vara lika stor efter överföringen som innan(men märkligt nog inte under själva överföringen) W’=W där W är föremålets energi

W=∭(ρ0U)dxdydz=∭(¤c2)dxdydz

W’=∭(ρ’0U’)dxdydz=∭(¤’c’2)dxdydz

Eftersom W’=W så måste ¤c2=¤’c’2=¤’N2c2   och     ¤’=¤/N2

m’=∭(¤’)dxdydz=∭(¤/N2)dxdydz=m/N2

m=∭(¤)dxdydz

U’=NU

ρ0U=ρ’0U’=ρ’0NU   ρ’0=ρ0/N

Q’=∭(ρ’0)dxdydz=∭(ρ0/N)dxdydz=Q/N

Q=∭(ρ0)dxdydz

Där m är massan i vårat universum , ¤ är densiteten , Q laddningen och ρ0 laddningstätheten i vårat universum och där m’ är massan i parallelluniversumet , ¤’ är densiteten , Q’ laddningen och ρ’0 laddningstätheten i parallelluniversumet 

E’=NE   där E’  är det elektriska fältet i parallell 4rummet och E är det elektriska fältet i vårat 4rum 

E’2=E’x2+E’y2+E’z2+E’ct2         E’=(E’x;E’y;E’z;E’ct)

U=Ux+Uy+Uz+Uct=∫Exdx+∫Eydy+∫Ezdz+∫Ectcdt=∫(d(Uscdt)/(cdT))-∫(d(Axdx)/dT)-∫(d(Aydy)/dT)-∫(d(Azdz)/dT)=vtUs/c+∫(dUs/(cdT))cdt-vxAx-∫(dAx/dT)dx-vyAy-∫(dAy/dT)dy-vzAz-∫(dAz/dT)dz=vtµ0∬(ρ0vt)((dx)2+(dy)2+(dz)2)+µ0∫(d(∬(ρ0vt)((dx)2+(dy)2+(dz)2))/dT)cdt-vxµ0∬jx((dy)2+(dz)2-(cdt)2-µ0∫(d(∬jx((dy)2+(dz)2-(cdt)2))/dT)dx-vyµ0∬jy((dx)2+(dz)2-(cdt)2-µ0∫(d(∬jy((dx)2+(dz)2-(cdt)2))/dT)dy-vzµ0∬jz((dx)2+(dy)2-(cdt)2-µ0∫(d(∬jz((dx)2+(dy)2-(cdt)2))/dT)dz

U’=U’x+U’y+U’z+U’ct=∫E’xdx+∫E’ydy+∫E’zdz+∫E’ctc’dt’=∫(d(U’sc’dt’)/(c’dT’))-∫(d(Axdx)/dT’)-∫(d(Aydy)/dT’)-∫(d(Azdz)/dT’)=v’tU’s/c’+∫(dU’s/(c’dT’))c’dt’-v’xAx-∫(dAx/dT’)dx-v’yAy-∫(dAy/dT’)dy-v’zAz-∫(dAz/dT’)dz=v’tµ0∬(ρ’0v’t)((dx)2+(dy)2+(dz)2)+µ0∫(d(∬(ρ’0v’t)((dx)2+(dy)2+(dz)2))/dT’)c’dt’-v’xµ0∬jx((dy)2+(dz)2-(c’dt’)2-µ0∫(d(∬jx((dy)2+(dz)2-(c’dt’)2))/dT’)dx-v’yµ0∬jy((dx)2+(dz)2-(c’dt’)2-µ0∫(d(∬jy((dx)2+(dz)2-(c’dt’)2))/dT’)dy-vzµ0∬jz((dx)2+(dy)2-(c’dt’)2-µ0∫(d(∬jz((dx)2+(dy)2-(c’dt’)2))/dT’)dz=NU

U’=NU

Där U är den elektriska potentialen i vårat 4rum och U’ är den elektriska potentialen i det parallella 4rummet.

µ0=µ’0 magnetiska konstanten är samma i hyperrymden som i vårat 4rum

c2=1/(ϵ0μ0)         c’2=1/(ϵ’0μ0)    ϵ0=1/(µ0c2)    ϵ’0=1/(µ0c’2)=1/(µ0(Nc)2)=ϵ0/N2     ϵ’0=ϵ0/N2

där ϵ0 är den elektriska konstanten i vårat universum och ϵ’0 är den elektriska konstanten i hyperrymden.

I är strömmen i vårat 4rum och I’ är strömmen i det parallella 4rummet 

I=dQ/dT   I’=dQ’/dT’=(dQ/N)/(dT/N)=I

Ekvationerna medför även att j’=j och B’=B och ϕ’=ϕ och A’=A där j är strömtätheten i vårat 4rum j’ är strömtätheten i parallell 4rummet B är den magnetiska flödestätheten i vårat 4rum B’ är den magnetiska flödestätheten i parallell 4rummet och ϕ’ är det magnetiska flödet i parallell 4rummet och ϕ är det magnetiska flödet i vårat 4rum och A’ är den magnetiska vektorpotentialen i parallel 4rummet och A är den magnetiska vektorpotentialen i vårat 4rum

E2=Ex2+Ey2+Ez2+Ect2      E=(Ex;Ey;Ez;Ect)

Ex=∫(d(Esxcdt)/cdT)-∫(d(Byxdy)/dT)-∫(d(Bzxdz)/dT)=vt2Esx/c+∫(dEsx/(cdT))cdt-(vyByx+∫(dByx/dT)dy)- (vzBzx+∫(dBzx/dT)dz)=vt2μ0∫(ρ0vt)dx+μ0∬(d(ρ0vtdx)/dT)cdt-(vyμ0∫jydx+μ0∬(d(jydx)/dT)dy)-(vzμ0∫jzdx+μ0∬(d(jzdx)/dT)dz)

Ey=∫(d(Esycdt)/cdT)-∫(d(Bxydx)/dT)-∫(d(Bzydz)/dT)=vt2Esy/c+∫(dEsy/(cdT))cdt-(vxBxy+∫(dBxy/dT)dx)- (vzBzy+∫(dBzy/dT)dz)=vt2μ0∫(ρ0vt)dy+μ0∬(d(ρ0vtdy)/dT)cdt-(vxμ0∫jxdy+μ0∬(d(jxdy)/dT)dx)-(vzμ0∫jzdy+μ0∬(d(jzdy)/dT)dz)

Ez=∫(d(Eszcdt)/cdT)-∫(d(Bxzdx)/dT)-∫(d(Byzdy)/dT)=vt2Esz/c+∫(dEsz/(cdT))cdt-(vxBxz+∫(dBxz/dT)dx)- (vyByz+∫(dByz/dT)dy)=vt2μ0∫(ρ0vt)dz+μ0∬(d(ρ0vtdz)/dT)cdt-(vxμ0∫jxdz+μ0∬(d(jxdz)/dT)dx)-(vyμ0∫jydz+μ0∬(d(jydz)/dT)dy)

Ect=∫(d(Bxctdx)/dT)+∫(d(Byctdy/dT) +∫(d(Bzctdz/dT)=vxBxct+∫(dBxct/dT)dx+vyByct+∫(dByct/dT)dy+vzBzct+∫(dBzct/dT)dz=vxμ0∫jxcdt+μ0∬(d(jxcdt)/dT)dx+ vyμ0∫jycdt+μ0∬(d(jycdt)/dT)dy+vzμ0∫jzcdt+μ0∬(d(jzcdt)/dT)dz 

E’x=∫(d(E’sxc’dt’)/c’dT’)-∫(d(Byxdy)/dT’)-∫(d(Bzxdz)/dT’)=v’t2E’sx/c’+∫(dE’sx/(c’dT’))c’dt’-(v’yByx+∫(dByx/dT’)dy)- (v’zBzx+∫(dBzx/dT’)dz)=v’t2μ0∫(ρ’0v’t)dx+μ0∬(d(ρ’0v’tdx)/dT’)c’dt’-(v’yμ0∫jydx+μ0∬(d(jydx)/dT’)dy)-(v’zμ0∫jzdx+μ0∬(d(jzdx)/dT’)dz)=NEx

 

E’y=∫(d(E’syc’dt’)/c’dT’)-∫(d(Bxydx)/dT’)-∫(d(Bzydz)/dT’)=v’t2E’sy/c’+∫(dE’sy/(c’dT’))c’dt’-(v’xBxy+∫(dBxy/dT’)dx)- (v’zBzy+∫(dBzy/dT’)dz)=v’t2μ0∫(ρ’0v’t)dy+μ0∬(d(ρ’0v’tdy)/dT’)c’dt’-(v’xμ0∫jxdy+μ0∬(d(jxdy)/dT’)dx)-(v’zμ0∫jzdy+μ0∬(d(jzdy)/dT’)dz)=NEy

 

E’z=∫(d(E’szc’dt’)/c’dT’)-∫(d(Bxzdx)/dT’)-∫(d(Byzdy)/dT’)=v’t2E’sz/c’+∫(dE’sz/(c’dT’))c’dt’-(v’xBxz+∫(dBxz/dT’)dx)- (v’yByz+∫(dByz/dT’)dy)=v’t2μ0∫(ρ’0v’t)dz+μ0∬(d(ρ’0v’tdz)/dT’)c’dt’-(v’xμ0∫jxdz+μ0∬(d(jxdz)/dT’)dx)-(v’yμ0∫jydz+μ0∬(d(jydz)/dT’)dy)=NEz

 

E’ct=∫(d(Bxctdx)/dT’)+∫(d(Byctdy/dT’) +∫(d(Bzctdz/dT’)=v’xBxct+∫(dBxct/dT’)dx+v’yByct+∫(dByct/dT’)dy+v’zBzct+∫(dBzct/dT’)dz=v’xμ0∫jxc’dt’+μ0∬(d(jxc’dt’)/dT’)dx+ v’yμ0∫jyc’dt’+μ0∬(d(jyc’dt’)/dT’)dy+v’zμ0∫jzc’dt’+μ0∬(d(jzc’dt’)/dT’)dz=NEct

Där E’x är det elektriska fältet i det parallella 4rummets x-komposant , Där E’y är det elektriska fältet i det parallella 4rummets y-komposant , Där E’z är det elektriska fältet i det parallella 4rummets z-komposant , Där E’ct är det elektriska fältet i det parallella 4rummets komposant i tidsdimensionen

F’=F där F’ är kraften i det parallella 4rummet och F är kraften i vårat 4rum.

 

 

T’=∫dT’=∫(dT/N)=T/N

Där T är egentiden i vårat universum och T’ är egentiden i det parallella universumet detta medför även att ΔT’=ΔT/N där ΔT’ är ett visst tidsintervall i hyperrymden och ΔT motsvarande tidsintervall i normalrymden detta medför även att frekvensen f*=1/ ΔT’=N/ ΔT=Nf där f* är frekvensen i parallelluniversumet och f är frekvensen i vårat universum (att frekvensen i parallelluniversumet blir Nf alltså ett heltal(hyperfaktorn) gånger frekvensen i vårat universum gör att många kallar hyperrymden för verklighetens övertoner eller det kosmiska övertonerna. Ibland också det högre vibrationerna av verkligheten.)

4rummens metrik är lokalt euklidisk där (ds4)2=(cdT)2=(dx)2+(dy)2+(dz)2+(cdt)2         ds4=cdT=(dx;dy;dz;cdt)

Och  (ds’4)2=(c’dT’)2=(dx)2+(dy)2+(dz)2+(c’dt’)2 men c’dt’=cdt och c’dT’=cdT så ds’4=ds4

(att 4 hastigheten i hyperrymden är högre beror på att tidsintervallen dt’ är kortare (dt’=dt/N) än i normalrymden)

 λ'=λ våglängden i hyperrymden är samma som i normalrymden.

F’g=Fg gravitationskkraften i hyperrymden är samma som i normal rymden

g’=N2g där g’ är gravitationsfältet i hyperrymden och g är gravitationsfältet i normalrymden

g2=gx2+gy2+gz2+gct2        g=(gx;gy;gz;gct)

gx=(dPxΔU)/(¤dxU0)     gy=(dPyΔU)/(¤dyU0)    gz=(dPzΔU)/(¤dzU0)     gct=(dPctΔU)/(¤cdtU0)

g’2=g’x2+g’y2+g’z2+g’ct2              g’=(g’x;g’y;g’z;g’ct)

g’x=(dPxΔU)/(¤’dxU0)=N2gx     g’y=(dPyΔU)/(¤’dyU0)=N2gy    g’z=(dPzΔU)/(¤’dzU0)=N2gz     g’ct=(dPctΔU)/(¤’c’dt’U0)=N2gct

där g’x är gravitationsfältet i hyperrymdens x-komposant , g’y är gravitationsfältet i hyperrymdens y-komposant , g’z är gravitationsfältet i hyperrymdens z-komposant och g’ct är gravitationsfältet i hyperrymdens komposant i tidsdimensionen.

 

Resor i hyperrymden

S3=∫(√(vx2+vy2+vz2))dT=∫vdT

S’3=∫(√(v’x2+v’y2+v’z2))dT=∫v’dT=∫NvdT

Där S3 är den sträcka som du färdas om du bara färdas i normalrymd och S’3 är den sträcka du färdas om du åker genom hyperrymden (du ser på formeln att du färdas betydligt snabbare genom hyperrymden än genom normalrymden och därmed kan ta sig till en annan plats betydligt snabbare även fortare än ljuset)

S4=∫(√(vx2+vy2+vz2+vt2))dT=∫cdT

S’4=∫(√(v’x2+v’y2+v’z2+v’t2))dT=∫c’dT=∫NcdT

Där S4 är 4sträckan man färdas i normalrymd och S’4 är 4sträckan man färdas i hyperrymd under samma tidsintervall om man valde att gå in i hyperrymd.

X=∫vxdT      X’=∫v’xdT=∫NvxdT

Y=∫vydT      Y’=∫v’ydT=∫NvydT

Z=∫vzdT      Z’=∫v’zdT=∫NvzdT

t=∫(vt/c)dT      t’=∫(v’t/c’)dT=∫(Nvt/(Nc))dT=t

Där X är den tillryggalagda sträckans x-komposant för den som åkte i normalrymd , X’ är den tillryggalagda sträckans x-komposant för den som färdades i hyperrymd , Y är den tillryggalagda sträckans y-komposant för den som åkte i normalrymd , Y’ är den tillryggalagda sträckans y-komposant för den som färdades i hyperrymd , Z är den tillryggalagda sträckans z-komposant för den som åkte i normalrymd , Z’ är den tillryggalagda sträckans z-komposant för den som färdades i hyperrymd , t är den koordinattidsträcka som den som åkte i normalrymd har färdats och t’ är den koordinattidsträcka som den som åkte i hyperrymd har färdats (av ekvationen ovan ser du att t=t’ varför man inte åker snabbare framåt i tiden än vanligt om man skulle starta hyperdriften då skeppet stog stilla i detta fall skulle bara skeppet försvinna in i en annan dimension och bli osynligt för att sedan åter bli synligt då skeppet gick ut ur hyperrymd utan att ha färdats någonstans i rymden, Har man istället en ingångshastighet när man går in i hyperrymden kommer man att färdas N gånger så fort i hyperrymden och ha färdats N gånger så långt jämfört med om man inte hade gått in i hyperrymd. När man sedan går ut ur hyperrymd så har man samma hastighet som när man gick in om man inte har gjort några accelerationer.)

Potential och energiöverföring mellan 4rummen

För överföring till hyperrymd samt mellan olika hyperrymdsnivåer gäller att ∑(U/N)=U0 (detta samband gäller strikt) skenbart gäller också att ∑Wn=W0 även om det är så att bara den energin som finns i den lägre nivån är verklig och energin i den högre nivån blir verklig först när all energi har försvunnit i den lägre nivån (det är detta som tröghetsdämpare utnyttjar då man kraftigt kan reducera en farkosts massa genom att vara nära gränsen för att gå in i hyperrymd det är också därför som UFOn kan göra så skarpa manöver då de och besättningen i dem är nästan tröghetslösa det är också därför de så lätt försvinner in i hyperrymd då det bara är att överföra den sista biten av potentialen för att komma dit)(en farkost är nästan tröghetslös då den är nära gränsen till nästa hyperrymd)

U0 är eterns bakgrundspotential (materiens inre genomsnittspotential) som beräknas så här W0=∑(QU)      ∑(Q(U-U0))=0    

 ∑(Q(U+Uind))=(∑(QU))((U0+Uind)/U0)=W0((U0+Uind)/U0)

+0,65GV≤U0≤+1,1GV (exakt värde ej uppmätt kan möjligen även vara olika för olika material) W0 är normalrumtidsenergin och Uind är den alstrade potentialen

W0=∭(¤0c2)dxdydz=∭(ρ0U)dxdydz

m0=W0/c2      m’0=W0/c’2=m0/N2

m=W1/c2      m’=WN1/c’2=WN1/(Nc)2

där m0 är normalmassan för ett föremål i vårat universum , m’0 är normalmassan för samma föremål i hyperrymden , m är massan för föremålet i normalrymden , m’ är massan för föremålet i hyperrymden W1 är föremålets energi i normalrymden och WN1 är föremålets energi i hyperrymden(vid övergång mellan olika nivåer så är WN1 den energi som finns i den lägre nivån (den enda riktiga energin)) ¤0 är normaldensiteten i vårat 4rum och ¤’0= ¤0/N2 är normaldensiteten i hyperrymden

överföring från normalrymd till hyperrymd

U1=U0+Uind

UN=-NUind  där UN är potentialen som överförts till hyperrymden

W1=∭(¤c2)dxdydz=∭(¤0c2((U0+Uind)/U0))dxdydz

WN=∭(¤’c’2(UN/(NU0)))dxdydz

WN är energin som överförts till hyperrymden (observera att WN blir verklig först då W1=0 och om senare W1>0 så går farkosten ut ur hyperrymd och går tillbaka in i normalrymd)

överföring från lägre hyperrymd till högre hyperrymd

UN1=N1(U0+Uind)

UN2=-N2Uind  där UN2 är potentialen som överförts från lägre hyperrymd till högre hyperrymd N2>N1

WN1=∭(¤’c’2)dxdydz=∭(¤’0c’2((N1(U0+Uind)/(N1U0)))dxdydz

WN2=∭(¤’c’2(UN2/(N2U0)))dxdydz

WN2 är energin som överförts till den högre hyperrymden (observera att WN2 blir verklig först då WN1=0 och om senare WN1>0 så går farkosten tillbaka ner i den lägre hyperrymden)

Sammanlänkade hyperrymdsystem

För sammanlänkade hyperrymdssystem (dimensionsportaler) gäller att

∑(U/N)=U0 och skenbart också ∑Wn=W0(obs att ingen materia har överförts förrän Usändare=0)

Uind1<0           Uind2=-Uind1

Usändare=U0+Uind

Umottagare=Uind2=-Uind1

Uhyperrymd=-N(Uind1+Uind2)=0

Wsändare=∭(¤0c2((U0+Uind1)/U0))dxdydz

Wmottagare=∭(¤0c2((Uind2)/U0))dxdydz

Whyperrymd=∭(ρ’0Uhyperrymd)dxdydz=0

Usändare är potentialen vid sändaren(ingången) , Uhyperrymd är potentialen i hyperrymden

Umottagare är den alstrade potentialen vid mottagaren(den potential som utgången har hämtat från ingången via hyperrymden)

Wsändare är energin vid ingången och Whyperrymd är energin i hyperrymden och Wmottagare är energin vid mottagaren (som blir verklig först då Wsändare=0 det vill säga då hela potentialen överförts till utgången via hyperrymden och öppnat ett maskhål mellan portalerna)

Maskhålet öppnas först då Wsändare=0 och Wmottagare=W0 det vill säga då eterns bakgrundspotential helt har tagits ut vid ingången(sändaren) och helt har överförts till utgången(mottagaren) går du då in genom dimensionsportalen kommer du omedelbart att förflyttas till den andra änden av maskhålet(utgången, mottagaren, den andra dimensionsportalen) maskhålen är enkelriktade de går ej att gå tillbaka om du inte först stänger portalen och sedan låter mottagarportalen bli sändare och sändarportalen mottagare för ett nytt maskhål riktat åt andra hållet. (observera att Wmottagare blir verklig först då Wsändare=0 och om senare Wsändare>0 så stängs maskhålet)

Denna artikel tillsammans med euklidisk4dimensionell elektromagnetism och elektrogravitation och tillägg till dessa skal göra det möjligt att göra science fiction till verklighet.

 

Hyperrymdsteorin2.docx (33 kB)